1.
JASSEM
Wiktor, KRZYŚKO Mirosław, STOLARSKI Przemysław - Computer
- aided Classification of General British English Monophthongs in Monosyllabic
Words. - Warszawa
1980 s. 61. - Prace
IPPT 47/1980.
2.
SZANIAWSKI
Andrzej - Wymiana
ciepła i powolny opływ ustalony wokół rzędu cienkich cylindrów.
- Warszawa
1980 s. 31. - Prace
IPPT 1/1980.
3.
KUJATH
Marek - Rozwinięcie
metody funkcji modulującej do identyfikacji silnie nieliniowych układów
mechanicznych. - (Praca
doktorska). - Warszawa
1980 s. 138. - Prace
IPPT 2/1980.
4.
KURCYK
Tadeusz, NOWACKI Wojciech k. - Pole
temperatury w jednowymiarowym problemie dużych odkształceń termo - sprężysto/lepkoplastycznych.
- Warszawa
1980 s. 20. - Prace
IPPT 3/1980.
5.
BACZYŃSKI
Zbigniew F. - Efekty
sejsmiczne w zbiornikach stalowych na paliwa płynne. - Warszawa
1980 s. 29. - Prace
IPPT 4/1980.
6.
KOWALSKI
Stefan J. - Współrzędne
normalne i warunki brzegowe w teorii mieszanin. - (Praca
habilitacyjna). - Warszawa 1980 s. 117.
- Prace IPPT 5/1980.
7.
MIASTKOWSKI
Józef, SZCEPIŃSKI Wojciech - Doświadczalna
analiza powierzchni wpływu plastycznego odkształcenia na wytrzymałość zmęczeniową
metali. - Warszawa
1980 s. 14. - Prace
IPPT 6/1980.
8.
HIEN
Tran Duong, KLEIBER Michał - Numeryczna
analiza rozciągania sprężysto - plastycznego pasma osłabionego otworem.
- Warszawa 1980 s. 14.
- Prace IPPT 7/1980.
9.
MRÓZ
Zenon, ZAGRODA Bohdan - Analiza
nośności ściskanego pasma materiału sprężysto - plastycznego z osłabieniem.
- Warszawa 1980 s. 59.
- Prace IPPT 8/1980.
10.
NIEZGODZKI
Paweł - Język
symulacyjny LAHYSS do modelowania systemów hybrydowych na maszynie cyfrowej.
- Warszawa
1980 s. 129. - Prace
IPPT 9/1980.
11.
GRZĘDZIŃSKI
Janusz - Iteracyjna
metoda wyznaczania prędkości flatteru za pomocą pewnej funkcji jednej
zmiennej. - Warszawa
1980 s. 24. - Prace
IPPT 10/1980.
12.
GUTOWSKI
Roman - Dynamika
typologiczna. - Warszawa
1980 s. 110. - Prace
IPPT 11/1980.
13.
OLAS
Andrzej - Kryterium
stateczności rozwiązania układu równań różniczkowych. -
Badanie
stateczności ruchu liniowych układów mechanicznych. - Warszawa
1980 s. 46. - Prace
IPPT 12/1980.
14.
MYTKOWSKI
Krzysztof - Filtr
numeryczny do analizy sygnału akustycznego w układzie cyfrowym.
- Warszawa
1980 s. 24. - Prace
IPPT 13/1980.
15.
KUBZDELA
Henryk - Metoda
automatycznego rozpoznawania wyrazów w oparciu o spektrogramy binarne.
- Warszawa
1980 s. 21. - Prace
IPPT 14/1980.
16.
SAWICKI
Tadeusz - Przykład
zastosowania teorii przystosowania do analizy rusztu płaskiego.
- Warszawa
1980 s. 33. - Prace
IPPT 15/1980.
17.
NASALSKI
Wojciech - Dyfrakcja
fali niejednorodnej na półpłaszczyźnie impedancyjnej. - Warszawa
1980 s. 24. - Prace
IPPT 16/1980.
18.
DRAGON
Andrzej - Fenomenologiczne
kryterium lokalnego zapoczątkowania makropękania w ośrodku plastyczno -
kruchym (skałopodobnym). - Warszawa 1980 s. 38.
- Prace IPPT 17/1980.
19.
SŁAWIŃSKI
Andrzej - Stateczność
rozmaitości ruchu ustalonego układów nieholonomicznych. - Warszawa
1980 s. 29. - Prace
IPPT 18/1980.
20.
VU
Van The, STOLARSKI Henryk - Duże
ugięcia obrotowo - symetrycznej powłoki uderzonej sztywnym obrotowym ciałem.
- Warszawa 1980 s. 26.
- Prace IPPT 19/1980.
21.
KUNERT
Krzysztof, RANACHOWSKI Jerzy, CHODAK Ivan, SOSZYŃSKA Hanna, PIŚLEWSKI Narcyz,
JAKUBOWSKA Maria - Fizyko
- mechaniczne badania usieciowanego chemicznie polipropylenu.
- Warszawa 1980 s. 46.
- Prace IPPT 20/1980.
22.
KRAWIEC
Dorota - Subiektywne
prawdopodobieństwo polskich wyrazów specjalistycznych. - Warszawa
1980 s. 50. - Prace
IPPT 21/1980.
23.
LIPIŃSKI
Paweł - Krytyczna
temperatura propagacji oraz dynamika szczelin w stali konstrukcyjnej.
- (Praca
doktorska). - Warszawa
1980 s. 157. - Prace
IPPT 22/1980.
24.
JASKŁOWSKA
Lidia - Pokrycia
selektywne w kolektorach energii promieniowania słonecznego.
- Warszawa
1980 s. 26. - Prace
IPPT 23/1980.
25.
PLUTA
Zbysław - Straty
ciepła w płaskich kolektorach energii promieniowania słonecznego.
- Warszawa
1980 s. 45. - Prace
IPPT 24/1980.
26.
KLEIBER
Michał, HIEN Tran Duong - DYNAX-L
- dynamiczna analiza osiowosymetrycznych ciał i powłok sprężystych poddanych
dowolnemu obciążeniu metodą elementów skończonych. Teoria oraz opis i
instrukcja użytkowania programu. - Warszawa
1980 s. 71. - Prace
IPPT 25/1980.
27.
BRÜCKNER
Damian, PODHORODYŃSKI Marian, SKALMIERSKI Bogdan - Ciągowe
ujęcie teorii wektorów losowych i prawdopodobieństwa. - Warszawa
1980 s. 55. - Prace
IPPT 26/1980.
28.
HOLNICKI
- SZULC Jan - Zagadnienia
dystorsji sprężystych w wieloelementowych układach konstrukcyjnych ; Analiza,
identyfikacja, sterowanie. - (Praca
habilitacyjna). - Warszawa
1980 s. 229. - Prace
IPPT 27/1980.
29.
JASKORZYŃSKA
- DZIECIASZEK Bożena - Dyfrakcja
fali płaskiej na półpłaszczyźnie umieszczonej na granicy ośrodka
izotropowego i jednoosiowo anizotropowego. - (Praca
doktorska). - Warszawa 1980 s. 135.
- Prace IPPT 28/1980.
30.
PISKOREK
Adam - Elementy
analizy wypukłej. - Warszawa 1980 s. 87.
- Prace IPPT 29/1980.
31.
WALASEK
Janusz - Własności
fizyczne usieciowanych polimerów z oddziaływaniami wewnątrz - i międzyłańcuchowymi.
- Warszawa
1980 s. 45. - Prace
IPPT 30/1980.
32.
DEMENKO
Grażyna - Statystyczne
własności rozkładów chwilowych wartości parametru F0 w mowie ciągłej.
- Warszawa
1980 s. 37. - Prace
IPPT 31/1980.
33.
NASALSKI
Wojciech - Dyfrakcja
elektromagnetycznych fal powierzchniowych na półpłaszczyźnie impedancyjnej.
- Warszawa
1980 s. 28.
- Prace
IPPT 32/1980.
34.
POTKAŃSKI
Wojciech - Obciążenia
aerodynamiczne odkształcalnego dwupłata w przepływie potencjalnym.
- Warszawa
1980 s. 92. - (Praca
doktorska). - Prace
IPPT 33/1980.
35.
MĄCZYŃSKI
Jacek - Automatyczne
programowanie w zakresie rachunku macierzowego. - Warszawa
1980 s. 34. - Prace
IPPT 34/1980.
36.
PILASZEK
Andrzej - MATRALG
- O dokumentacja systemu.
- Warszawa
1980 s. 35-96. - Prace
IPPT 34/1980.
37.
BORKOWSKI
Wacław, KLEIBER Michał - Statyczna
i dynamiczna analiza dużych deformacji cienkich osiowosymetrycznych powłok sprężysto
- plastycznych metodą elementów skończonych. - Warszawa
1980 s. 47. - Prace
IPPT 35/1980.
38.
SPÓLNICKI
Zbigniew - Algorytm
sumowania tensorowego wielu stanów naprężeń. - Warszawa
1980 s. 28. - Prace
IPPT 36/1980.
39.
ŚLODERBACH
Zdzisław - Kryteria
rozdwojenia stanów równowagi w uogólnionej termoplastyczności.
- (Praca
doktorska). - Warszawa 1980 s. 100.
- Prace IPPT 37/1980.
40.
PŁOWIEC
Ryszard, RANACHOWSKI Jerzy - Wyniki
kompleksowego badania żywic epoksydowych. - Warszawa
1980 s. 43. - Prace
IPPT 38/1980.
41.
KOSIŃSKI
Witold - Teoria
powierzchni osobliwych w zastosowaniu do analizy fal. - Warszawa
1980 s. 109. - Prace
IPPT 39/1980.
42.
BRAHMER
- KACPRZYŃSKA Anna, ZIELKE Walter - Funkcja
Riemanna dla układu równań Maxwella ośrodka anizotropowego.
- Warszawa
1980 s. 11. - Prace
IPPT 40/1980.
43.
ZIELKE
Walter - Ciąg
solitonów jonowo - akustycznych. - Warszawa 1980 s. 13-24.
- Prace IPPT 40/1980.
44.
KUDREWICZ
Halina, PRZEŹDZIECKI Stanisław - Dyfrakcja
na asymetrycznej półpłaszczyźnie impedancyjnej w ośrodku jednoosiowo
anizotropowym. - Warszawa
1980 s. 42. - Prace
IPPT 41/1980.
45.
FRĄCKOWIAK
Jan K., PRZEŹDZIECKI Stanisław - Potencjały
Debye`a dla ośrodka sferycznie żyrotropowego. - Warszawa
1980 s. 43-55. - Prace
IPPT 41/1980.
46.
INDEKS
- „Prac IPPT”. Oprac. R.
Gubrynowicz, A. Królikowska, M. Sokołowski. - Warszawa
1980 s. 92. - Prace
IPPT 42/1980.
47.
WĘGROWICZ
Lucjan, RADZKI Jerzy - Podwójna
antena V jako źródło pierwotne dla głębokich zwierciadeł parabolicznych.
Cz. II. - Warszawa
1980 s. 41. - Prace
IPPT 43/1980.
48.
KOSECKI
Andrzej, SZEMPLIŃSKA - STUPNICKA Wanda - Zmodyfikowana
metoda Ritza badania drgań swobodnych belki z nieliniowymi warunkami
brzegowymi. - Warszawa
1980 s. 54. - Prace
IPPT 44/1980.
49.
DEPUTAT
Julian - Szerokość
obwiedni ech reflektorów wzorcowych. - Warszawa
1980 s. 34. - Prace
IPPT 45/1980.
50.
DRESCHER
Ewa - Ultradźwiękowa
metoda badania własności wiążących cementów. III. - Warszawa
1980 s. 31. - Prace
IPPT 46/1980.
51.
DUDZIAK
Walenty - Jednowymiarowe
dynamiczne pole naprężeń wywołane polem temperatury i koncentracji.
- Warszawa
1980 s. 13. - Prace
IPPT 48/1980.
52.
MATCZYŃSKI
Marek, SOKOŁOWSKI Marek - Całka
J i siły uogólnione działające na szczelinę. - Warszawa
1980 s. 23. - Prace
IPPT 49/1980.
53.
BRÜCKNER
Damian, PODHORODYŃSKI marian, SKALMIERSKI Bogdan - Ciągowe
ujęcie teorii procesów stochastycznych. - Warszawa
1980 s. 31. - Prace
IPPT 50/1980.
54.
TURSKI
Andrzej J. - Nieliniowe
oddziaływanie wieloskładnikowej plazmy z zaburzeniami niestacjonarnymi - Fale
podłużne. - Warszawa
1980 s. 21. - Prace
IPPT 51/1980.
55.
ŻUCHOWSKI
Krzysztof - Związki
fluktuacyjno - dysypacyjne, warunki stacjonarności i stabilności w nielokalnym
opisie ośrodka zjonizowanego. - Warszawa 1980 s. 21.
- Prace IPPT 52/1980.
56.
FRĄCKOWIAK
Jan K. - Fale
powierzchniowe na granicy ośrodka żyrotropowego. - Warszawa
1980 s. 13. - Prace
IPPT 53/1980.
57.
WICHER
Jerzy, OLIFERUK Wiera, SITAREK Ireneusz, TRINDA Peter, CHMURNY Rudolf
- Wpływ samoistnego nagrzewania się materiału wibroizolacyjnego na jego
własności dynamiczne w warunkach obciążeń sinusoidalnie zmiennych.
- Warszawa s. 23.
- Prace IPPT 54/1980.
58.
SOWIŃSKI
Maciej - Rozpraszanie
na obiektach żyrotropowych i anizotropowych umieszczonych w falowodzie.
- Warszawa
1980 s. 25. - Prace
IPPT 55/1980.
59.
LAPRUS
Włodzimierz - Metoda
fal biegnących dla równań hiperbolicznych dyspersywnych. - Warszawa
1980 s. 16. - Prace
IPPT 56/1980.
60.
ŻUCHOWSKI
Krzysztof - Analiza
mechanizmów dysypacji energii fal elektromagnetycznych w ośrodku zjonizowanym
słabo sprzężonym. - Warszawa 1980 s. 22.
- Prace IPPT 57/1980.
The time-varying
frequencies of the two lowest formants were measured at time intervals of 20 ms
from spectrograms of 50 English monosyllabic words spoken by three native
speakers of General British English. The data were processed in a
general-purpose computer programmed to calculate the mean vectores and
convariance matrices for each of the phonemes, separately for each speaker and
also for data pooled for all three speakers. The variables used were: (1) F1 and F2, (2) logF1
and logF2, (3) F1 and F2 - F1. The
mean vectors and convariance matrices were also calculated for conditions (2)
and (3). The statistics were used to construct quadratic discriminant functions
and vowel - classification charts. The charts, stored in the computer memory,
were then used for the classification of each vocalic segment, represented as a
trajectory in the vowel space by using a simple decision algorithm. If the
charts were prepared separately for each of the three speakers, about 75% of the
vocalic segments were correctly assigned to the appropriate (idio)phoneme. The
three conditions gave almost identical overall results of the classification.
The mean vectors, for all three conditions, were found correspond very well to
the description of the GBE monophthongs in terms of the IPA vowel quadrilateral.
Poszukując rozwiązań
przybliżonych opisujących strukturę pola przepływu i wymiany ciepła w
najbliższym otoczeniu prętów zwrócimy również uwagę na własności
asymptotyczne w dużej odległości od prętów. Głównym celem pracy będzie
bowiem określenie warunków, jakie winny spełniać parametry przepływu po obu
stronach rzędu prętów, poza cienką warstwą ich najbliższego sąsiedztwa.
Warunki te będą nas interesować przede wszystkim ze względu na możliwość
ich wykorzystywania przy analizie oddziaływania płynu z układami
powierzchniowo rozmieszczonych cienkich prętów.
Ze względu na stosowalność zasady superpozycji, będziemy
oddzielnie rozpatrywać rozwiązania opisujące wymianę ciepła i opływy o
asymptotycznych kierunkach równoległych i prostopadłych do osi cylindrów.
Wymiana ciepła i przepływ równoległy do osi cylindrów
opisane są znanymi rozwiązaniami równania Laplace`a [1], [11], które
wykorzystamy jedynie dla określenia poszukiwanych przez nas warunków
asymptotycznych, daleko od rzędu cylindrów. Natomiast przepływowi
skierowanemu prostopadle do osi cylindrów, ale równolegle do powierzchni ich
rozmieszczenia, poświęcimy główną uwagę. Ponieważ rozpatrywane przez nas
zadania są zadaniami płaskimi, zależnymi od dwóch współrzędnych na płaszczyźnie,
a podstawowymi wykorzystywanymi rozwiązaniami będą dla nas periodyczne rozwiązania
równań Laplace`a i biharmonicznego, więc takim rozwiązaniom tych równań poświęcimy
na początku nieco uwagi.
Tematem pracy
jest rozwinięcie metody funkcji modulującej do identyfikacji własności
dynamicznych silnie nieliniowych układów mechanicznych. Przez układ silnie
nieliniowy mechaniczny rozumiemy układ, przy modelowaniu którego, przyjęcie
modelu liniowego prowadzi do zbyt dużych uproszczeń i pominięcia wielu
istotnych zjawisk, a tym samym prowadzi , przy zastosowaniu w identyfikacji, do
zbyt dużych błędów. Do tego typu układów należą układy zawierające
nieliniowości typu „luz”, „suche tarcie”. Należy przy tym zwrócić
uwagę na fakt, że funkcja opisująca nieliniowość typu „luz” jest
nieliniowa ze względu na parametr reprezentujący wartość „luzu” /rozdz.
4.2/.
Celem rozprawy jest opracowanie efektywnej metody
identyfikacji, która pozwoliłaby na wyznaczenie wartości parametrów modeli
matematycznych, opisujących silnie nieliniowe układy mechaniczne. Pod pojęciem
parametru modelu matematycznego będą rozumiane współczynniki równań różniczkowych,
opisujących ruch układu mechanicznego.
Opracowany sposób postępowania oparty jest na mało
znanej metodzie funkcji modulującej [10], która była dotychczas stosowana do
identyfikacji układów, opisanych równaniami różniczkowymi liniowymi ze względu
na współczynniki. Efektywne rozwiązania uzyskano dla układu o jednym stopniu
swobody w przypadku, gdy sygnał wejściowy /wymuszenia/ był zdeterminowany.
W pracy przedstawiono metodę identyfikacji takich układów,
których ruch może być opisany nieliniowymi równaniami różniczkowymi, w tym
również nieliniowymi ze względu na współczynniki.
Praca składa się z 10 rozdziałów i 5 dodatków. W
rozdz. 2 został przeprowadzony przegląd prac dotyczących tematu. Najpierw
przeprowadzono pewną klasyfikację metod identyfikacji nieliniowych układów
mechanicznych, a następnie zgodnie z nią przeprowadzono analizę
dotychczasowych prac. Następnie zaprezentowano, w oparciu o literaturę, metodę
funkcji modulującej oraz jej miejsce pośród innych metod identyfikacji.
W rozdz. 3 zostało zaproponowane pewne przekształcenie
funkcji, zarówno zdeterminowanej jak i losowej, wywodzące się z idei metody
funkcji modulującej i nazwane przekształceniem modulującym. Przekształcenie
to jest podstawą opracowanej metody.
W rozdz. 4 zostały zdefiniowane podstawowe pojęcia
jak m.in. model, proces identyfikacji, wykorzystywane w niniejszej pracy.
Wprowadzono i omówiono tu też pojęcie modelu odwrotnego sygnalizowane w
literaturze. Następnie ten mało znany i prawie wcale nie stosowany model został
użyty do podstawowego, dla opracowanej metody, schematu procesu identyfikacji.
Metoda funkcji modulującej, jak wynika z literatury, była dotychczas stosowana
tylko do identyfikacji układów pobudzanych sygnałem zdeterminowanym. W
omawianym rozdziale metoda ta, poprzez zastosowanie przekształcenia modulującego,
zostanie zastosowana również do przypadku, gdy sygnałem wejściowym układu
jest sygnał losowy. W opisanych w literaturze metodach identyfikacji stosuje się
przede wszystkim stacjonarne funkcje losowe. Prezentowana w tej pracy metoda nie
wymaga takiego założenia. Dotychczas stosowane metody przekształcenia równań
losowych w zdeterminowane wymagają w przypadku układów nieliniowych
uprzedniej linearyzacji tych równań. W omawianym rozdziale zostanie podana
metoda przekształcenia równań losowych w zdeterminowane bez uprzedniej
linearyzacji.
W rozdz. 5 podana jest metoda realizacji procesu
identyfikacji poprzez minimalizację funkcji jakości. Następnie są omówione
i porównane metody minimalizacji funkcji jakości w przypadku zastosowania
przekształcenia modulacyjnego.
W rozdz. 7 jest zaproponowany sposób zastosowania
metody funkcji modulującej, poprzez przekształcenie modulacyjne do
identyfikacji wielomasowych układów mechanicznych.
W rozdz. 8 omówione są typy nieliniowości, jakie mogą
być brane pod uwagę. Prezentacja typu nieliniowości jest poprzedzona
wprowadzeniem. Przy czym cały rozdział podzielony jest na część dotyczącą
przypadku zdeterminowanego i część dotyczącą przypadku losowego.
Praca ta ma charakter teoretyczny z aspektem
praktycznym. W związku z tym, po opracowaniu metody identyfikacji, został
zbudowany dla wybranego silnie nieliniowego układu mechanicznego konkretny
program identyfikacji, opierający się na tej metodzie /rozdz. 9/; sprawdzenie
tego programu identyfikacji zostało przeprowadzone za pomocą maszyny
matematycznej Odra 1204. W związku z ograniczeniami pomiarowymi tj. brakiem
aparatury koniecznej do przeprowadzenia pomiarów, rejestracji i przetworzenia
danych, został przeprowadzony tylko eksperyment numeryczny. Eksperyment ten
polegał na symulacji procesów dynamicznych, zachodzących w danym układzie
mechanicznym. Dokonano tego na maszynie cyfrowej Odra 1204 za pomocą języka
SYMUD 1. Następnie na podstawie uzyskanych tą drogą danych został sprawdzony
program identyfikacji.
Wnioski oraz uwagi końcowe dotyczące całej pracy
zawarte są w rozdz. 10.
Ponieważ pojęcie dystrybucji oraz ich własności nie
są powszechnie znane, a są wykorzystywane w niniejszej pracy, więc
zagadnienie to jest krótko omówione w
dodatku A. Podobnie krótko zostały zebrane w dodatku B niektóre ważne dla
pracy własności i definicje funkcji losowych. Natomiast w dodatku C
doprowadzono równania, reprezentujące ogólnie typ nieliniowego modelu,
branego w niniejszej pracy pod uwagę, do postaci obliczeniowej. Dodatek D
zawiera dane odnośnie zastosowanej w pracy symulacji, a dodatek E dane odnośnie
numerycznego programu obliczeniowego oraz treść tego programu.
Celem pracy jest rozwiązanie
zagadnienia propagacji fal w pręcie sprężysto plastycznym uderzającym ze
znaczną prędkością w nieodkształcalną przegrodę. Rozważania będziemy
prowadzili w oparciu o teorię ogólną, trójwymiarową dla dużych deformacji,
zaproponowaną przez J. Mandela [4].
Obecnie przedstawimy rozwiązanie dla przypadku
skończonych deformacji w pręcie sprężysto lepkoplastycznym w celu określenia
w nim pola temperatury wywołanego polem odkształcenia. Dla procesu
izotermicznego podobne zagadnienie było sformułowane w pracy [2], lecz jedynie
w aspekcie lokalnym. Określono jedynie prędkość fali oraz rozwiązanie na
jej froncie.
Przedmiotem rozważań
niniejszej pracy jest N - składnikowa mieszanina ciał odkształcalnych. Uwzględnia
się przy tym efekty wynikające z ruchu względnego składników (siły
dyfuzji) oraz efekty cieplne przy założeniu różnych temperatur składników.
Całe rozumowanie oparte jest na konstrukcji globalnych równań bilansu i
funkcji stanu. Rozważania prowadzi się na gruncie termodynamiki procesów
nieodwracalnych dla procesów bliskich stanowi równowagi. Zakłada się przy
tym, że mieszanina stanowi ośrodek jednorodny i izotropowy, a składniki są
względem siebie chemicznie obojętne. Nie nakłada się żadnych ograniczeń na
przemieszczenia i prędkości przemieszczeń składników. Przyjmuje się
natomiast, że gradienty tych wielkości są małe.
Niniejsza praca ma na celu:
Po pierwsze, wprowadzenie do teorii mieszanin jakościowo
nowego efektu jakim jest sprzężenie ruchu przez masę. Efekt ten nie był
dotychczas brany pod uwagę w pracach dotyczących teorii mieszanin, a może mieć
istotne znaczenie przy analizie propagacji fal.
Po drugie, w związku z wprowadzeniem do rozważań
sprzężeń ruchu przez masę, proponuje się koncepcję współrzędnych
normalnych jako efektywną metodę analizy ruchu sprzężonego.
Po trzecie, wyeliminowanie z dotychczasowych równań
teorii mieszanin tzw. wielkości średnich wagowych (barycentrycznych) i wyrażenie
ich za pomocą wielkości bardziej adekwatnych do rzeczywistości, tj. wielkości
wyrażonych za pomocą współrzędnych normalnych. Głównym powodem podjęcia
tego zamierzenia są trudności z formułowaniem warunków brzegowych dla równań
wyrażonych za pomocą wielkości średnich barycentrycznych.
Po czwarte, rzucenie nowego światła na stosowane
dotychczas, lecz różnie interpretowane pojęcia parcjalnego i globalnego
tensora naprężenia.
Po piąte, przedstawienie w miarę prostej i jasno
zinterpretowanej metody bilansu energii i entropii. Na ich podstawie wyciągnięcie
wniosków odnośnie uogólnionego prawa przepływu ciepła, wymiany ciepła pomiędzy
składnikami i postaci sił dyfuzji (tarcia).
Po szóste, przedstawia się propozycję związków
fizycznych i równania przewodnictwa ciepła dla ogólnej teorii mieszaniny ciał
odkształcalnych.
Niniejsza praca pretenduje do przedstawienia teorii
zamkniętej, tzn. efektem końcowym jest pełny zestaw równań teorii mieszanin
z uwagami na temat formułowania warunków brzegowych.
Praca składa się z 7 rozdziałów. W rozdziale I
przedstawiono szczegółową istotę sprzężenia ruchu przez masę w ośrodku
porowatym wypełnionym cieczą. Wyprowadzając równania ruchu dla tego ośrodka
na podstawie równań Lagrange`a zasugerowano sens współrzędnych normalnych.
Ponadto, w rozdziale tym zaprezentowano własny punkt widzenia autora dotyczący
interpretacji współczynników w równaniach ruchu Biota, [3]. Współczynniki
te nie posiadały dotąd jasnej interpretacji i budziły wiele kontrowersji w kręgu
zainteresowanych.
Rozdział II poświęcono kinematyce ośrodka wieloskładnikowego.
Wskazano na znaczenie sprzężeń ruchu przez masę oraz uzasadniono potrzebę
wprowadzenia dwojakiego podziału mieszaniny: ze względu na własności
fizyczne (składniki fizyczne) oraz ze względu na naturalne pola prędkości
(składniki kinematyczne). Naszkicowano sposób opisu ruchu mieszaniny za pomocą
współrzędnych normalnych. Wprowadzono pojęcie udziału objętościowego,
powierzchniowego i masowego składników oraz zdefiniowano energię kinetyczną
mieszaniny we współrzędnych normalnych. W ostatnim punkcie tego rozdziału
podano równania ciągłości masy i wskazano, że masa składnika
kinematycznego w ogólnym przypadku nie musi być zachowana.
W rozdziale III dokonano krytycznej oceny
prezentowanych w literaturze poglądów na temat parcjalnego tensora naprężenia
oraz zaproponowano definicję tej wielkości z punktu widzenia współrzędnych
normalnych. W kolejnych punktach tego rozdziału dokonano bilansu pędu oraz
momentu pędu i wyprowadzono równania ruchu mieszaniny.
W rozdziale IV, poświęconym termodynamicznym
podstawom teorii mieszanin dokonano bilansu energii i entropii. Formalnie przyjęto,
że temperatury składników są różne, aczkolwiek w rozważaniach posługiwano
się równaniem Gibbsa. Bilansując entropię określono funkcję dysypacji
energii. Na podstawie ograniczeń wynikających z drugiej zasady termodynamiki i
postulatu, że funkcja dysypacji ma postać formy kwadratowej dodatnio określonej
zaproponowano postać prawa przepływu ciepła w mieszaninie oraz postać sił
dyfuzji. Posługując się klasycznym równaniem Gibbsa dla układu otwartego
zastosowanym do dowolnego składnika fizycznego określono funkcję wymiany masy
pomiędzy składnikami kinematycznymi.
Rozdział V poświęcono równaniom konstytutywnym.
Wykorzystując funkcję energii swobodnej rozwiniętą w szereg Taylora i równania
stanu wyspecyfikowano związki fizyczne i funkcje stanu.
W punkcie 5.4 tego rozdziału
wyprowadzono równania przewodnictwa dla mieszaniny.
W rozdziale VI zestawiono funkcje niewiadome, które
należałoby określić przy rozwiązywaniu problemów początkowo - brzegowych
w teorii mieszanin oraz równania służące do ich określenia.
W pkt. 6.2 tego rozdziału
wskazano na trudności jakie mogą wyniknąć przy formułowaniu warunków
brzegowych, jeśli równania teorii będą wyrażone za pomocą wielkości średnich
barycentrycznych.
W rozdziale VII przedstawiono przykład, w którym
ilustruje się przejście z równań ogólnych do równań teorii
termokonsolidacji zaprezentowanej w pracach [18], [20], [21].
Jako zasadniczy
cel pracy postawiono sobie:
- określenie i analizę stref tworzących się w ściskanym paśmie
w różnych fazach procesu ściskania oraz określenie progresji tych stref,
- określenie nośności poszczególnych stref i pasma jako całości
przy przyjęciu, że zbudowane jest ono z materiału sprężysto - plastycznego
z osłabieniem,
- porównanie nośności ściskanego pasma z materiału sprężysto
- plastycznego z osłabieniem, z nośnością ściskanych pasm z materiału sprężysto
- kruchego i materiału sztywno - idealnie plastycznego,
- analizę nośności ściskanego pasma z różnych uprzednio
wymienionych materiałów w zależności od zmian parametrów pasma oraz stałych
materiałowych skały,
- porównanie rezultatów ilościowych teoretycznych i doświadczalnych.
Dodatkowym celem pracy było wykazanie, że możliwe
jest przy pewnych założeniach upraszczających rozwiązywanie konkretnych
zagadnień geomechaniki wysuwanych przez praktykę inżynierską, przy przyjęciu
modeli materiałów znacznie bliższych rzeczywistości od powszechnie
dotychczas stosowanych modeli materiałów liniowo - sprężystych lub sztywno -
idealnie plastycznych, oraz, że podejście takie jest celowe, daje rozwiązania
w postaci zamkniętej, rozwiązania zgodne z doświadczeniem i bliskie
rzeczywistości.
Praca podzielona
została na cztery rozdziały.
Rozdział 1 zawiera wiadomości dotyczące modelowania
hybrydowego oraz budowy i programowania systemów hybrydowych. Omówiono również
języki symulacyjne pod kątem ich zastosowania do rozwiązywania zagadnień
modelowania hybrydowego.
Rozdział 2 zawiera opis języka LAHYSS. Omówiono w
nim strukturę programów użytkowych oraz zdefiniowano podstawowe elementy języka
i zasady prawidłowej pisowni instrukcji tego języka. Język LAHYSS jest ściśle
związany z językiem algorytmicznym FORTRAN, którego znajomość jest
potrzebna do pełnego wykorzystania możliwości LAHYSS-u.
W rozdziale 3 przedstawiono metodykę programowania w języku
LAHYSS. Programowanie w tym języku oparte jest na metodach modelowania
hybrydowego, opisanych w rozdziale 1 i wymaga znajomości zasad programowania
hybrydowych maszyn analogowych, oraz programowania w języku FORTRAN. Rozdział
zawiera również informacje dotyczące praktycznej strony pisania i
uruchomiania programów na maszynie cyfrowej.
W rozdziale 4 przedstawiono przykłady kompletnych
programów użytkowych wraz z wynikami symulacji komputerowej. Przykłady dotyczą
problemów często występujących w badaniach układów dynamicznych. Pozwalają
one na prześledzenie całego procesu modelowania hybrydowego z wykorzystaniem języka
LAHYSS począwszy od sformułowania zadania do uzyskania wyników.
Przedmiotem
niniejszego opracowania jest przedstawienie nowej metody filtracji, która może
być zrealizowana w czasie rzeczywistym przy użyciu dostępnych w kraju układów
scalonych.
W pracy podano sposób filtracji, który nie wymaga członów
mnożących i jest przez to łatwy do realizacji technicznej. Praca ma charakter
teoretyczny, a wynikiem jej są równania matematyczne oraz charakterystyki
opisujące otrzymane filtry.
Wyprowadzone zależności mogą być wykorzystane przy
projektowaniu cyfrowych analizatorów dla sygnału akustycznego a także dla
innych sygnałów posiadających charakter drgań kwaziperiodycznych.
Powstanie
zautomatyzowanego systemu rozpoznawania mowy ciągłej poprzedzają liczne próby
automatycznego rozpoznawania ograniczonego słownika wyrazów wymawianych
oddzielnie. Jednej z takich prób dotyczy niniejsza praca. Przedstawiono w niej
model adaptacji i rozpoznawania obrazów fonetyczno - akustycznych o rozciągłości
wyrazu posługuje się binarną reprezentacją widma sygnału mowy tworzoną za
pomocą układu analogowo - cyfrowego, w skład którego wchodzą i wielokanałowy,
analogowy analizator widma, minikomputer MERA 303 oraz urządzenie wprowadzania
sygnału analogowego do tego komputera opisane w pracy [4].
Omówiono sposób otrzymywania
widm binarnych, cyfrową metodą tworzenia wzorcowych spektrogramów binarnych
dla poszczególnych wyrazów w procesie adaptacji i cyfrową metodę ich
automatycznego rozpoznawania. Publikacja ta dotyczy kolejnego etapu długofalowego
programu badań nad automatycznym rozpoznawaniem mowy ujętego w planach
badawczych Pracowni Fonetyki Akustycznej IPPT PAN.
Celem niniejszej
pracy jest sformułowanie fenomenologicznego kryterium makrozniszczenia w sensie
zapoczątkowania zorientowanej makroszczeliny w oparciu o ewolucję pola
mikroszczelin, sprzężoną z niesprężystymi deformacjami ośrodka.
Odpowiedni, ogólniejszy od wspomnianych powyżej model
niesprężysty skał sprzężony
z ewolucją mikropękania wraz z przejściem do makrozniszczenia podanym
w niniejszej pracy, jest przedmiotem oddzielnego studium [3].
Rozdział 2 zawiera podstawowe definicje oraz zwięzłą
motywację i słowne sformułowanie kryterium inicjacji makrozniszczenia.
W rozdziale 3 rozważa się ogólną strukturę relacji
degradacji plastycznej i jej przekształcenie /relację odwrotną/ z uwzględnieniem
stadium zapoczątkowania zniszczenia. Opisana jest formalna metoda przejścia
osobliwego dla operatora degradacji plastycznej, oparta na metodzie podanej
przez Tokuokę, [4] dla asymptotycznej transformacji hyposprężystości w
”plastyczność”. W istocie, równania plastyczności otrzymane przez Tokuokę
wykazują swoiste ograniczenia, np. brak możliwości odciążenia dla tzw.
„materiału Misesa”. Naszym zdaniem, formalizm Tokuoki zastosowany do rozważanej
w niniejszej pracy transformacji degradacji plastycznej w lokalne
makrozniszczenie, zyskuje głębszą motywację fizyczną niż w swym
oryginalnym kontekście.
Rozdział 4 zawiera dalsze elementy procedury
operacyjnej, której celem jest otrzymanie warunku inicjacji zniszczenia w
przestrzeni f
oraz równania prędkości inicjacji makroszczeliny w pewnym kierunku. Określono
też sens poszczególnych składników przestrzeni zerowej operatora degradacji,
odpowiadających różnym mechanizmom zapoczątkowania makroszczeliny względem
pola mikrouszkodzeń. Rozważa się konkretną formę operatora w przestrzeni
opartej na bazie ortogonalnej wektorów własnych tensora degradacji
f
.
Dla szczególnego równania degradacji, sformułowanego
na podstawie przesłanek doświadczalnych, wyprowadzono przykładowo /rozdz. 5/
konkretne kryterium zapoczątkowania makrozniszczenia dla tzw. mechanizmu
zgodnego kierunek makrozniszczenia, zgodny z dominującą
orientacją pola mikrouszkodzeń. Pokazano sens fizyczny wyprowadzonych
zależności dla dwu przypadków zniszczenia quasi - jednorodnej próbki.
Celem pracy jest
sprowadzenie badania stateczności ruchu pewnej klasy układów mechanicznych z
liniowymi jednorodnymi więzami nieholonomicznymi do badania wartości własnych
macierzy zlinearyzowanego układu równań ruchu. Ruch, którego stateczność
jest badana, nazwany został ustalonym ze względu na stałość pewnych funkcji
na jego trajektorii.
Wyniki otrzymane w niniejszej
pracy można wykorzystać do optymalizacji parametrów układu mechanicznego z
punktu widzenia stateczności ruchu ustalonego. W pracy przedstawiono przykład
ilustrujący zastosowanie jej wyników do określania warunków stateczności układu
mechanicznego.
W niniejszej
pracy zostanie przedstawiona prosta metoda numeryczna szacowania dużych
przemieszczeń spowodowanych uderzeniem sztywnego, obrotowego ciała w dowolną
osiowosymetryczną, sztywno - plastyczną powłokę wypukłą. W odróżnieniu
od większości metod stosowanych w nieliniowej analizie, dopuszcza ona możliwość
powstania dowolnie dużych przemieszczeń i nie nakłada żadnych ograniczeń na
stosunek tych przemieszczeń do grubości ścianki powłoki.
Metoda ta polega na zakładaniu określonych,
kinematycznie dopuszczalnych pól prędkości i całkowaniu tych pól względem
czasu. Przyjęto ponadto, że deformacja ma charakter lokalny, w związku z czym
w rozwiązaniu nie ingeruje sposób
podparcia powłoki.
Celem niniejszej pracy jest przedstawienie algorytmu
numerycznego, pozwalającego otrzymać rozwiązanie nie obwarowane powyższymi
ograniczeniami. W szczególności uwzględnia on kształt uderzającego ciała i
zmienność strefy kontaktu tego ciała z powłoką.
Kontynuując nasze badania nad usieciowanymi
poliolefinami w niniejszej pracy postaramy się przedstawić badania fizyko -
mechaniczne usieciowanego polipropylenu. Musimy zaznaczyć, że do tej pory nie
udało nam się napotkać w literaturze światowej badań fizyko - mechanicznych
nad tego typem materiałem.
Spowodowane jest to
prawdopodobnie dużymi trudnościami jakie napotyka się przy usieciowaniu
polipropylenu. Polimer ten w obecności nadtlenków nie sieciuje się lecz
degraduje, za co prawdopodobnie odpowiedzialny jest węgiel trójrzędowy występujący
w tym polimerze. Dopiero zastosowanie odpowiednich coagentów w obecności
nadtlenków powoduje usieciowanie tego polimeru.
Praca jest
kolejnym etapem szerszych badań nad subiektywnym prawdopodobieństwem wyrazów
polskich. Jej celem jest przede wszystkim wyeliminowanie najrzadszych jednostek
leksykalnych prowadzące do ustalenia kryterium doboru haseł w podstawowym słowniku
częstotliwościowym.
W zestawie 2100 wyrazów około 75% stanowiły wyrazy
apriorycznie uznane za rzadkie. Każdy wyraz został oceniony przez 90 studentów.
Otrzymane wyniki analizowano najpierw na podstawie rozkładów statystycznych
ocen. Metoda nie pozwoliła na oddzielenie wyrazów rzadkich od częstych. Następnie
na liście rangowej ułożonej według średnich arytmetycznych znaleziono cezurę
między grupą wyrazów rzadkich i wyrazami częstymi wyznaczoną przez raptowne
zmniejszanie się liczby kwalifikatorów słownikowych. Uznano obecność
kwalifikatora za orientacyjne kryterium zaliczenia wyrazu do rzadko używanych.
Wyniki doświadczalnych
badań Duffy`ego [9] sugerują, że istnieje ścisły związek pomiędzy
temperaturą kruchego przejścia i Krytyczną Temperaturą Propagacji. Wspólnym
ogniwem łączącym oba te zjawiska jest zmiana mechanizmu rozdzielania materiału
w obszarze sąsiadującym z wierzchołkiem szczeliny. Niedostateczna znajomość
mechanizmów dekohezji w zdecydowany sposób utrudnia rozwiązanie problemu
temperatury kruchego przejścia. Wydaje się, że zasadniczy wpływ na
zachowanie się materiału w tzw. obszarze zniszczenia, a także na prędkość
propagacji szczeliny ma przede wszystkim stan naprężenia oraz wielkość stref
plastycznych towarzyszących szczelinie. Hipoteza powyższa wyznacza cel pracy,
który można zawrzeć w następujących punktach:
- analiza procesu deformacji osiowo - symetrycznych próbek z
obwodowym karbem typu V. Geometria
taka została wybrana z przyczyn opisanych w rozdziale 4,
- analiza stanu naprężenia w okolicy wierzchołka karbu w
momencie rozpoczęcia niekontrolowanej propagacji szczeliny, w przedziale
temperatur od pokojowej do niższych od temperatury kruchego przejścia,
- wyznaczenie przyśpieszenia i prędkości propagacji szczelin
w omawianym przedziale temperatur,
- propozycja nowej metody wyznaczania Krytycznej Temperatury
Propagacji.
Całość zagadnienia rozważana
będzie w ramach mechaniki zniszczenia materiałów w ujęciu Griffitha-Irwina,
rozszerzonych o modele dla materiałów wykazujących własności plastyczne,
jak również o zagadnienia z dynamiki propagacji szczelin. W związku z tym, w
następnym punkcie omówiono podstawy tego działu mechaniki.
W pracy
przedstawiono podstawy numerycznej analizy złożonych konstrukcji
osiowosymetrycznych poddanych dowolnemu, niekoniecznie osiowosymetrycznemu, obciążeniu
typu statycznego lub dynamicznego.
Założono, że analizę konstrukcji przeprowadzać się
będzie w ramach modelu liniowego /ortotropowy materiał liniowo - sprężysty,
małe przemieszczenia/. W analizie uwzględniono trzy typy osiowosymetrycznych
elementów skończonych : toroidalne elementy o radialnym przekroju trójkątnym
i czworokątnym oraz element cienkiej powłoki w kształcie stożka ściętego.
Modelując rozpatrywany układ rzeczywisty, elementy te można dowolnie łączyć
ze sobą. Dobór elementów umożliwia analizę skomplikowanych problemów inżynierskich
takich jak badanie drgań własnych i wymuszonych w dowolnych konstrukcjach
osiowosymetrycznych, czy też badanie współdziałania takich konstrukcji z podłożem
w warunkach złożonych obciążeń dynamicznych.
Praca stanowi pierwszy etap badań, które są
kontynuowane w kierunku uwzględniania dużych przemieszczeń oraz niesprężystego
modelu materiału. Skomplikowane zagadnienia drgań nieliniowych, będące
ostatecznym celem badań, wpłynęły na wybór względnie prostych elementów
skończonych. Elementy te przyjęto kierując się potrzebą maksymalnej oszczędności
pamięci maszyny cyfrowej w aspekcie dalszych planów rozbudowy programu. Uwzględnienie
bardziej złożonych elementów skończonych nie powinno przedstawiać żadnych
formalnych trudności. Przedstawione poniżej rozważania jak również
organizacja programu numerycznego wzorowane są w dużej mierze na pierwszej z
opublikowanych prac dotyczących zagadnień osiowosymetrycznych.
Aby umożliwić analizę zagadnień z niesymetrycznym
obciążeniem zewnętrznym, zastosowano w pracy koncepcję rozwinięcia
poszczególnych funkcji w szeregi Fouriera. Dla stałych /wzdłuż obwodu/ własności
materiału i grubości konstrukcji prowadzi to do rozprzężenia się poszczególnych
wyrazów rozwinięcia.
Niniejsza publikacja poświęcona jest teorii wektorów
losowych w ujęciu ciągowym, przy czym sam wektor losowy jest zdefiniowany w
oparciu o zasadę identyfikacji, a podstawowe charakterystyki statystyczna jako
średnie z pewnych operacji na wektorze losowym [14]. Pojęciem wyjściowym nie
jest tu przestrzeń probabilistyczna jak u Kołmogorowa, lecz wektor losowy
zdefiniowany zgodnie z intuicją inżynierską jako zbiór ciągów realizacji
liczbowych opisujących kolejne wyniki ciągu doświadczeń, natomiast
prawdopodobieństwo i prawdopodobieństwo warunkowe, którym klasycznie narzuca
się wszystkie własności miary umiarkowanej, pojawiają się tu jako pojęcia
wtórne, zgodnie z ich empirycznymi odpowiednikami frekwencją i frekwencją
warunkową.
Praca pisana jest z myślą o zastosowaniach w
dynamice, gdzie występują zakłócenia losowe, a badanie stabilności i
przekroczeń nabiera istotnego sensu w aspekcie prostoty
zastosowanego tu opisu. I tak wyniki te będą wykorzystane w kolejnej
publikacji dotyczącej teorii uogólnionych procesów stochastycznych i układów
punktów losowych oraz ich zastosowaniom. Teorie te zilustrowane będą przykładami
zastosowań w zagadnieniach mechaniki. Mianowicie rozwiązany zostanie między
innymi problem obciążeń konstrukcji siłami i momentami skupionymi, których
wielkość, ilość i punkty przyłożenia są losowe.
Przedmiotem
zainteresowań pracy są zagadnienia dystorsji w wieloelementowych układach
konstrukcyjnych. Układy te rozumiane mogą być zarówno jako wielkie struktury
prętowe, lub płytowo-tarczowe jak i kilkuelementowe konstrukcje. Cechą wspólną
wszystkich wymienionych tu układów jest możliwość wystąpienia niezgodności
geometrycznych w połączeniach międzyelementowych.
W pracy rozwiązano
ściśle wektorowy problem dyfrakcji płaskiej fali elektromagnetycznej na półpłaszczyźnie
doskonale przewodzącej umieszczonej na granicy ośrodka izotropowego i
jednoosiowo anizotropowego. Oś anizotropii jest prostopadła do płaszczyzny
ekranu. Fala padająca nadbiega od strony ośrodka izotropowego pod dowolnym kątem
/skośnie względem krawędzi/.
Podstawy dla konstrukcji tego zagadnienia dostarczają
dwa rozwiązane wcześniej problemy:
1. Dwuwymiarowe zagadnienie dyfrakcji na półpłaszczyźnie między
dwoma ośrodkami izotropowymi.
2. Trójwymiarowe zagadnienie dyfrakcji na półpłaszczyźnie
prostopadłej do wyróżnionej osi ośrodka jednoosiowego anizotropowego.
Sformułowanie matematyczne zagadnienia /poprzez
potencjały Hertza/ prowadzi do sprzężonego zagadnienia brzegowego dla dwóch
funkcji spełniających układ niezwiązanych równań cząstkowych rzędu
drugiego.
Narzędziem analitycznym dla rozwiązania tego
zagadnienia jest metoda Wienera-Hopfa. Kluczowym punktem w przeprowadzeniu
konstrukcji jest faktoryzacja jądra występującego w równaniu Wienera-Hopfa.
W pracy przeprowadzono również analizę asymptotyczną
rozwiązania oraz jego interpretację fizyczną.
Na przełomie
poprzedniego i naszego stuleci matematyk i fizyk niemiecki Hermann Minkowski zwrócił
uwagę na rolę wypukłości w geometrii i w matematyce oraz w zastosowaniach.
Naszym celem jest przedstawienie podstawowych pojęć
analizy wypukłej i jej twierdzeń oraz ukazanie ich zastosowań.
Celem niniejszej
pracy jest opis modelowej sieci polimerowej z oddziaływaniem wewnątrz łańcuchów
i pomiędzy nimi. Postępowanie opiera się na metodzie, wprowadzonej dla opisu
izolowanego łańcucha, przez Isiharę. Metodę tę można stosować do
dowolnego potencjału oddziaływań ze skończoną liczbą osobliwości. Jednak
ciekawe wyniki, w prostej analitycznej formie uzyskuje się dla potencjałów o
dobrze określonej postaci analitycznej, jak np. potencjał van der Waalsa, słabych
w porównaniu z oddziaływaniami wzdłuż głównego łańcucha polimerowego. Próba
opisu sieci polimerowej przy pomocy tej metody niewątpliwie urealnia model
sieci polimerowej i pozwala ocenić wpływ oddziaływania krótkiego i dalszego
zasięgu na jej makroskopowe własności fizyczne.
Przeprowadzono
próbę określenia długoterminowych matematycznych własności częstotliwości
podstawowej poprzez statystyczną analizę rozkładów chwilowych wartości F0.
Dla ustalenia wpływu częstotliwości odczytu obwiedni zapisu tonograficznego
na kształtowanie się rozkładów wykonano je w kilku wersjach przy zmiennych
warunkach analizy. W celu scharakteryzowania poszczególnych prób posłużono
się testami statystycznymi badającymi równość parametrów analizowanych
rozkładów.
Uzyskano 90 rozkładów, na podstawie których sugeruje się przyjęcie
częstotliwości próbkowania synchronicznej z okresem podstawowym oraz taki dobór
czasu trwania sygnału aby można uważać go było za stacjonarny.
Wykorzystując
metodę Wienera-Hopfa-Hilberta znaleziono ścisłe rozwiązanie problemu
dyfrakcji fali powierzchniowej na półpłaszczyźnie impedancyjnej w
jednorodnym, izotropowym ośrodku, dla dowolnych, w ogólności różnych,
impedancji powierzchniowych górnej i dolnej strony półpłaszczyzny. Padająca
fala powierzchniowa prowadzona jest przez jedną stronę półpłaszczyzny,
prostopadle do jej krawędzi. Wyznaczono obszary występowania fal
powierzchniowych i ich amplitudowe współczynniki odbicia i transmisji.
Przedmiotem
pracy jest wpływ interferencji i odkształcalności dwupłata na siły
aerodynamiczne a w konsekwencji na warunki równowagi. W odróżnieniu od
podobnych zagadnień dla pojedynczych płatów, które na ogół prowadzą do
liniowych modeli obliczeniowych, dla dwupłata konieczne jest stosowanie modeli
nieliniowych. Niemożliwe staje się w tym przypadku superponowanie rozwiązań
szczególnych wykorzystywanych powszechnie przy badaniu opływu pojedynczych płatów.
Rozpatrywane zagadnienia można sformułować w postaci
następujących pytań:
a/ Jaki jest wpływ oddziaływania płatów na wielkości i rozkłady
sił aerodynamicznych?
b/ Jaki jest wpływ odkształcalności na siły aerodynamiczne
działające na dwupłat?
c/ Jak zmieniają się te siły przy zmianach prędkości przepływu?
d/ Jaki wpływ ma interferencja aerodynamiczna i odkształcalność
na warunki równowagi dwupłata?
Celem pracy jest uzyskanie
odpowiedzi na te pytania.
Omówiony w rozdziale trzecim, obliczeniowy model dwupłata,
został zbudowany przy założeniu, że siły oporu oraz siły działające na
kadłub i usterzenie nie wpływają na obciążenia /siły nośne płatów/.
Zakłada się ponadto, że wielkości tych sił są tak
dobrane aby zachodziła równowaga
dwupłata w symetrycznym locie ustalonym. Oznacza to, że równania równowagi
/za wyjątkiem równania równowagi sił normalnych do kierunku przepływu
niezaburzonego/ są zawsze spełnione niezależnie od wielkości obciążeń płatów.
Przyjęte założenia pozwalają ograniczyć analizy wyłącznie
do badania współzależności między dominującymi w obciążeniach siłami nośnymi
i deformacjami płatów.
W rozdziale czwartym określone są w jawnej postaci
operatory aerodynamiczne i operatory odkształceń. Przy wykorzystaniu założeń
o potencjalności przepływu oraz założenia liniowej sprężystości
konstrukcji wyznaczone są jądra tych operatorów. Wykonana jest ponadto
aproksymacja całkowych równań równowagi dwupłata, prowadząca do układu
nieliniowych równań algebraicznych. Zastosowana w tym celu metoda, oparta na
aerodynamicznym modelu wielu linii nośnych oraz belkowym modelu sztywnościowym,
zapewnia uwzględnienie wszystkich istotnych efektów wzajemnego oddziaływania
płatów /przestrzenna zmienność zaburzeń prędkości, rozkłady momentów
skręcających, sztywnościowe powiązania płatów/.
W rozdziale piątym sformułowana jest iteracyjna
metoda rozwiązania nieliniowych równań równowagi. Dla układu odkształcalnego
istnieją pewne zakresy prędkości lotu, przy których metoda przestaje być
zbieżna. Odpowiadają one otoczeniom prędkości krytycznych rozbieżności skrętnej
/dywergencji/ układu zlinearyzowanego /opisanego równaniami liniowymi/. Dla
przebadania tych zakresów prędkości opracowana została przybliżona metoda
obliczeń, pozwalająca na analizę nieliniowej dywergencji.
Własności aerodynamiczne i
aeroelastyczne dwupłata zilustrowane są przykładowymi wynikami obliczeń. W porównaniu z rezultatami analiz
prowadzonych bez uwzględnienia interferencji, stwierdzono zmiany rozkładów sił
aerodynamicznych na płatach pogarszające podstawowe /w zagadnieniach mechaniki
lotu/ charakterystyki dwupłata. Na skutek nieliniowości zagadnienia występuje
także nieklasyczna „dywergencja dwupłata”.
Końcowa część pracy /rozdział szósty/ zawiera ogólne
wnioski oraz podsumowanie uzyskanych wyników. Omówione są także możliwości
rozbudowy modelu obliczeniowego dwupłata.
W pracy
przedstawiono dwa programy o nazwie SHELAX1 i SHELAX2 przeznaczone do statycznej
i dynamicznej analizy dużych deformacji cienkich powłok osiowosymetrycznych
podpartych i obciążanych osiowosymetrycznych.
Za postawę analizy przyjęto założenia klasycznej
teorii powłok Love`a - Kirchhoffa oraz różne prawa konstytutywne
charakteryzujące materiał powłoki /sprężystość, sprężysto - plastyczność,
sprężysto - lepkoplastyczność [ 1, 2, 5, 6]. Do dyskretyzacji powłoki
wykorzystano pierścieniowy element skończony o niezerowej krzywiźnie Gaussa i
dziesięciu stopniach swobody [12] zapewniający dogodną reprezentację
geometrii powłoki oraz umożliwiający przyjęcie funkcji kształtu w postaci
wielomianów odpowiednio wysokich stopni.
Rozwiązywanie równań równowagi
otrzymuje się dwiema metodami:
metodą zmiennej sztywności i
metodą początkowych obciążeń w wersji początkowych odkształceń oraz początkowych
naprężeń. Do całkowania równań ruchu zastosowano alternatywnie trzy metody
bezpośredniego całkowania typu niejawnego, a mianowicie metodę Newmarka,
Haubolta i Parka.
Programy napisane są w języku FORTRAN IV i
uruchomiane na maszynie cyfrowej R-32. Przy ich opracowywaniu bazowano na
istniejącym programie nieliniowej analizy powłok osiowosymetrycznych /SHELAX/
opisanym w [12].
Praca ilustrowana jest licznymi przykładami obliczeń
numerycznych powłok obciążonych statycznie i dynamicznie. Załączono również
instrukcję wprowadzania danych.
Celem pracy jest
wyprowadzenie kryteriów rozdwojenia stanów równowagi /bifurkacji stanów równowagi/
w sprzężonej uogólnionej termoplastyczności dla przypadku małych gradientów
przemieszczeń i ich prędkości. Wyprowadzono kryterium globalne oraz
silniejsze kryterium lokalne. Kryteria te są równocześnie dostatecznymi
warunkami jednoznaczności rozwiązania sformułowanego przyrostowego
podstawowego problemu brzegowego sprzężonej termoplastyczności. Wyprowadzone
warunki jednoznaczności poza czysto matematyczno - poznawczą wartością mają
również duże znaczenie praktyczne, jako, że stanowią one narzędzie do
oceny krytycznych obciążeń przy przekroczeniu których możliwe jest
rozdwojenie stanów równowagi /bifurkacja stanów równowagi/. Fakt ten
zilustrowano na dwóch przykładach, z których pierwszy dotyczy problemu
lokalizacji odkształcenia plastycznego w warunkach izotermicznych, drugi
natomiast - problemu
nieizotermicznego /adiabatycznego/ „czystego” ścinania.
W rozdziale I wyprowadzono równania pola sprzężonej
uogólnionej termoplastyczności wykorzystując postulaty klasycznej
termodynamiki procesów nieodwracalnych. Uogólnienie to w stosunku do istniejących
już prac polega tutaj na przyjęciu najogólniejszej postaci dla potencjałów
termodynamicznych, nie zaś w postaci addytywnej. Dzięki przyjęciu takiego założenia
możliwe stało się nie tylko wyspecyfikowanie i opis wszystkich efektów sprzężeń
termo - mechanicznych analizowanych w pracach , lecz również efektu sprzężenia
sprężysto - plastycznego, a równania konstytutywne plastycznego płynięcia
mają charakter niestowarzyszonych praw nawet w przypadku przyjęcia postulatu
Gyarmatiego. Fakt, że równania konstytutywne sprzężonej uogólnionej
termoplastyczności ważne są również w przypadku niestowarzyszonych praw płynięcia
plastycznego, a także, że uwzględniają efekt sprzężenia sprężysto -
plastycznego oznacza, że można je stosować do opisu nie tylko metali lecz również
materiałów porowatych oraz skał i gruntów.
W rozdziale II sformułowano podstawowy przyrostowy problem
brzegowy sprzężonej uogólnionej termoplastyczności. Następnie wyprowadzono
lokalne i globalne kryterium wykluczające możliwość wystąpienia stanu
bifurkacji. Kryteria te wyprowadzono analizując problem jednoznaczności rozwiązania
sformułowanego w punkcie 7 przyrostowego /prędkościowego/ problemu
brzegowego. Podobny przyrostowy problem brzegowy sprzężonej termoplastyczności
był już w literaturze badany. W niniejszej pracy wzorowano się na metodach
stosowanych w tych pracach. Oryginalnym jednak elementem jest, jak już
wspomniano wcześniej, przyjęcie niestowarzyszonych praw plastycznego płynięcia
oraz uwzględnienie wpływu odkształceń plastycznych na własności termo -
sprężyste ciał. Zadanie takie prowadzi do trudniejszego problemu aniżeli te,
które były rozpatrywane w literaturze do tej pory. Wystarczy wspomnieć, że
jeśli ograniczyć się tylko do procesów obciążenia plastycznego, to
rozpatrywany tutaj problem matematyczny nie jest problemem samosprzężonym.
W rozdziale III wykorzystano lokalny warunek wykluczający
bifurkację rozwiązując dwa przykłady. W pierwszym porównano wyniki
ograniczeń nakładanych na izotermiczną funkcję wzmocnienia przez warunek na
lokalizację deformacji plastycznych Rice`a - Rudnickiego i przez wyprowadzenie
w niniejszej pracy kryterium lokalne wykluczające możliwość wystąpienia
stanu bifurkacji. W drugim przykładzie rozpatrzono problem czystego
adiabatycznego ścinania. Uzyskane wyniki wykorzystano w punkcie 13 pracy, w którym
rozważa się problem adiabatycznego skręcania grubościennych i cienkościennych
metalowych rurek. Oszacowano krytyczne adiabatyczne wartości momentu skręcającego,
po przekroczeniu którego może wystąpić stan bifurkacji na zewnętrznym
promieniu skręcanych grubo- i cienkościennych metalowych rurek.
Po rozdziale II zamieszczone są uwagi końcowe, w których
dokonano krótkiego streszczenia problemów przedstawionych w pracy. Następnie
przedstawiono wnioski i propozycje dotyczące kierunków rozwoju przyszłych
badań w dziedzinie sprzężonej uogólnionej termoplastyczności.
W pracy zamieszczone są trzy dodatki w których podano
dowody matematyczne też omawianych w podstawowym tekście niniejszej pracy. Ułatwiło
to dyskusję fizycznych aspektów uzyskanych wyników.
W dodatku A wyprowadzono warunki konieczne jednoznaczności
rozwiązania dla sformułowanych problemów oznaczonych symbolami b1
i b2 odpowiednio. W dodatku tym zamieszczone są również warunki
jednoznacznej odwracalności równań konstytutywnych wyrażonych w prędkościach
naprężeń i odkształceń.
W dodatku B przedstawiona jest procedura dowodu
twierdzenia o lokalnym dostatecznym warunku jednoznaczności sformułowanego w
punkcie 8.1 niniejszej pracy. Przeprowadzony dowód ma charakter dowodu
matematycznego nie wprost. Badając dodatnią określoność wyrażenia podcałkowego
oznaczonego symbolem I wyprowadzono wspomniany dostateczny lokalny warunek
jednoznaczności.
W dodatku C pokazano, że dostateczny lokalny warunek
jednoznaczności wynikający z żądania, aby funkcja podcałkowa oznaczona
symbolem J` była dodatnio określona, jest taki sam jak dla funkcji podcałkowej
dla ciała sprężysto - plastycznego.
Fakt ten stanowi również
pewne kryterium potwierdzające słuszność wprowadzenia takiego wyrażenia
podcałkowego J` majoryzującego wyrażenie podcałkowe dla ogólnego ciała sprężysto
- plastycznego.
Coraz
powszechniejszemu zastosowaniu żywic epoksydowych w elektrotechnice i
elektronice towarzyszą badania naukowe, mające na celu nie tylko stwierdzenie
ich właściwości mechanicznych czy elektrycznych ale równie modyfikowanie
tych właściwości.
Poniżej przedstawiono wyniki badań żywic
epoksydowych wykonane różnymi metodami aby otrzymać szersze informacje o
badanym materiale. Aby określić częstotliwości relaksacji żywic i ich zmianę
w procesie utwardzania wykonano pomiary przenikalności elektrycznej w szerokim
zakresie częstotliwości oraz widm w podczerwieni. Przeprowadzono również
badania ultradźwiękowe zarówno przed jak i po utwardzeniu żywicy. Metoda
ultradźwiękowa posłużyła ponadto do określenia przebiegu kinetyki
polimeryzacji żywic epoksydowych.
W niniejszej
pracy dyskutuje się nieco szerzej otrzymane już wcześniej rozwiązania
jednosolitonowe [2] i otrzymuje się związki określające ewolucje ciągu
solitonowego. Otrzymane związki zawierają wyrażenia całkowe, ponieważ rozwiązanie
jednosolitonowe jest tylko w postaci całkowej. Otrzymanie wyrażeń jonowych
wymaga obliczeń numerycznych.
Znaleziono ścisłe
rozwiązanie dla następującego zagadnienia dyfrakcji na półpłaszczyźnie
impedancyjnej:
I. Ośrodek otaczający półpłaszczyznę jest jednoosiowo
anizotropowy.
II Półpłaszczyzna jest asymetryczna, tzn. charakteryzuje się
różnymi impedancjami po obu jej stronach.
III.
Umieszczona jest ona prostopadle do wyróżnionej osi ośrodka.
IV. Elektromagnetyczna padająca fala płaska rozchodzi się w
kierunku dowolnym /skośnym/ względem krawędzi półpłaszczyzny.
Zagadnienie to jest istotnie wektorowe, co oznacza, że
wymaga rozwiązania sprzężonego zagadnienia brzegowego dla dwóch /niezwiązanych
równań cząstkowych rzędu drugiego, opisujących tu skalarne potencjały
Hertza. Zagadnienie brzegowe dla potencjałów sformułowano w postaci
macierzowego układu równań Wienera-Hopfa. Ponieważ ten nie daje się rozwiązać
bezpośrednio metodą faktoryzacji macierzy, do rozwiązania zastosowano metodę
Wienera-Hopfa-Hilberta sformułowaną w 1976 roku przez R.A. Hurda. Rozwiązanie
trójwymiarowe zsyntetyzowano z odpowiednich rozwiązań skalarnego zagadnienia
dyfrakcji na asymetrycznej półpłaszczyźnie impedancyjnej.
W pracy tej
przedstawione zostały rezultaty rozważań na temat wykorzystania anteny V jako
elementu źródła pierwotnego do oświetlenia głębokich zwierciadeł
parabolicznych.
Część II poświęcona jest
wyznaczaniu parametrów pola składowej
podstawowej i crosspolaryzacyjnej, a także elipsy polaryzacyjnej, w aperturze
zwierciadła oświetlonego podwójną anteną V. Obliczenia te realizują
numerycznie opracowany i przytoczony program „APERTURE”. Wyniki obliczeń
dostosowane są do urządzeń peryferyjnych typu „plotter” lub „display”
i pozwalają przygotować „mapy synoptyczne” pola w aperturze zwierciadła.
W obecnej pracy
podjęto próbę wykorzystania formalnego podjęcia wynikającego z zastosowania
metody wariacyjnej Hamiltona i zasadniczej idei metody Ritza do wyznaczania
rozwiązania przybliżonego jednowymiarowego układu ciągłego przy
potraktowaniu funkcji zmiennej przestrzennej jako niewiadomych.
W rozdz. 2.1 przypomniano kilka istotnych punktów
metody Ritza dla układów dyskretnych. Następnie przeprowadzono analogiczne
rozważania przy wyprowadzeniu zmodyfikowanego ujęcia metody Ritza w
zastosowaniu do badania drgań swobodnych jednowymiarowego, nieliniowego układu
ciągłego. Na zakończenie przedstawiono przykład liczbowy, w którym rozważona
została belka z jednym nieliniowym warunkiem brzegowym. Dla układu tego
wyznaczono pierwszą nieliniową częstość drgań swobodnych przy zastosowaniu
trzech metod przybliżonych: perturbacyjnej, Ritza w ujęciu klasycznym oraz
Ritza w ujęciu zmodyfikowanym. Przykład pokazuje w jak poważnym stopniu może
zmieniać się przebieg nieliniowej częstości drgań swobodnych, wyznaczonej
przy pomocy zmodyfikowanego ujęcia metody Ritza, w porównaniu z przebiegiem
tej samej częstości, wyznaczonym za pomocą dwóch pozostałych metod przybliżonych.
Celem pracy było
zbadanie możliwości oceny rozmiarów wad w kierunku grubości spoiny /wysokość
wady/. Ze względu na odmienną geometrię badania oraz na asymetrię rozkładu
ciśnienia w wiązce fal ultradźwiękowych w kierunku pionowym, wyników
uzyskanych w pracy nie można bezpośrednio przenieść na przypadek przesuwu głowicy
do osi spoiny. Niektóre wyniki pomiarów Wüstenberga i Mundrego przytoczymy w
dalszym ciągu pracy.
Badania dotyczące
ultradźwiękowej metody śledzenia procesu wiązania we wczesnych stadiach
hydratacji zostały zapoczątkowane w 1973 roku. W latach 1975-1979 opracowano
metodę badania tężejących zaczynów cementowych falami akustycznymi w
zakresie częstotliwości 40 kHz ¸
5 Mhz. Zaobserwowano charakterystyczne maksimum absorbcji oraz dyspersję prędkości
fal ultradźwiękowych w badanym zakresie częstotliwości. Stwierdzono typowe
dla procesu wiązania zaczynów cementowych malenie efektu dyspersji prędkości
oraz malenie maksimum absorbcji w funkcji czasu hydratacji. Przedstawione niżej
wyniki badań strukturalnych wiążą obserwowane zmiany parametrów
akustycznych ze zmianami struktury zaczynów cementowych we wczesnych stadiach
procesu tężenia.
Dynamiczne
zagadnienia teorii termodyfuzji stanowią istotny problem z punktu widzenia
zastosowań technicznych np. w procesach obróbki cieplno-chemicznej. Podstawy
teoretyczne zostały szczegółowo omówione przez Nowackiego.
W niniejszej pracy wyznaczono rozkład naprężeń w półprzestrzeni
sprężystej x ³
0 wywołanym obciążeniem termicznym i dyfuzyjnym przyłożonym do powierzchni
półprzestrzeni. Zagadnienie potraktowano jako dynamiczne. Rozpatrywany
problem należy do klasy zagadnień sprzężonej termodyfuzji. Jak dotąd brak
prac zawierających ilościową i jakościową ocenę efektów inercji i dyfuzji
oraz ich wpływu na stan ośrodka.
W szczególnym przypadku problem sprowadza się do
znanego z teorii naprężeń cieplnych zagadnienia Daniłowskiej.
Przeprowadza się analizę
jakościową i ilościową wyników pracy i porównuje się z wynikami
uzyskanymi przez Mura dla termosprężystości.
Opierając się
na pracach J.D. Eshelby`ego i H. Zorskiego obliczono podłużne siły uogólnione
działające na szczeliny płaskie w ośrodkach sprężystych. Pokazano, że
otrzymane wyniki są identyczne z wynikami klasycznej analizy procesu pękania
opartej na pojęciu całki J wprowadzonej przez J.R. Rice`a.
Wnioski te potwierdzają późniejsze
prace J.R. Rice`a i J.D. Eshelby`ego.
Niniejsza publikacja
jest poświęcona teorii procesów stochastycznych w ujęciu ciągowym i pewnym
jej zastosowaniom w mechanice. Jest kontynuacją pracy dotyczącej teorii wektorów
losowych i prawdopodobieństwa i czerpie w pewnej mierze z prac [2 - 6, 8, 10].
Przypominamy, że istota ciągowego ujęcia polega na
definiowaniu podstawowych obiektów losowych w oparciu o zasadę identyfikacji,
a zasadniczych charakterystyk probabilistycznych jako średnich z odpowiednich
operacji na rodzinach ciągów stanowiących dany obiekt losowy.
Badanie zjawisk
falowych plazmy przestrzeni między planetarnej a w szczególności jonosfery i
magnetosfery prowadzone są przy pomocy systematycznych pomiarów satelitarnych
i rakietowych „in situ” oraz przy pomocy naziemnych obserwacji zjawisk
plazmowych za pośrednictwem fal elektromagnetycznych, np. sondowanie radarowe
strefy zorzy polarnej, obserwacji radiogwizdów i fal radiowych.
Interpretacja otrzymanych wyników napotyka na
podstawowe trudności wynikające z niedostatków teorii opisujących zjawiska
falowe w plazmie a w szczególności niestacjonarne zaburzenia i wpływ
nieliniowości ośrodka. Celem tej pracy jest przedstawienie i analiza równań
całkowych na pole elektryczne nieliniowych fal podłużnych wieloskładnikowej
plazmy w przybliżeniu Własowa. Równania te opisują nieliniowe oddziaływanie
plazmy z zaburzeniami niestacjonarnymi i dostarczają informacji o rozpraszaniu
i transmisji liniowych i nieliniowych fal w bezzderzeniowej i izotropowej
plazmie a w szczególności fal jonowo-akustycznych.
Głównym celem
tej pracy jest uwypuklenie związku pomiędzy korelacjami stochastycznymi pół
występujących w ośrodku zjonizowanym a warunkami stabilności rozwiązań
nielokalnych, lecz liniowych, równań różniczkowo - całkowych opisujących gęstość
prądu elektrycznego w tym ośrodku. Przykładem takiego nielokalnego równania
jest uogólnione równanie Langevina, które może opisywać gęstość natężenia
stochastycznego prądu elektrycznego w ośrodku zjonizowanym.
Warunki stabilności
układu dynamicznego, który może na przykład opisywać zachowanie się gęstości
prądu elektrycznego w ośrodku zjonizowanym, obrazują wrażliwość stanu układu
na małą zmianę parametrów początkowych układu.
Zagadnienie podjęte
w przedstawionej pracy jest pewnym uogólnieniem problemu rozwiązanego w [1],
gdzie impedancyjne warunki brzegowe zadano w taki sposób, aby można było
rozpatrywać pole elektromagnetyczne tylko po jednej stronie powierzchni
granicznej. Obecnie przyjęto, że powierzchnia graniczna jest płaszczyzną pólprzezroczystą,
na której spełnione są warunki brzegowe sprzęgające pole po obu jej
stronach [2, 3]. Założono, że płaszczyzna ta umieszczona jest w ośrodku żyrotropowym,
scharakteryzowanym tensorami przenikalności dielektrycznej i magnetycznej e
, m
o pokrywającej się osi żyrotropii.
Układ współrzędnych kartezjańskich wybrano w taki sposób, by oś żyrotropii
pokrywała się osią „z”; oś ta może być nachylona pod kątem y
do powierzchni granicznej.
Celem niniejszej pracy
jest badanie zmian rozkładu temperatury w gumowej sprężynie poddanej działaniu
obciążeń dynamicznych w układzie przedstawionym na rys. 5, oraz analiza
zmienności parametrów charakteryzujących dynamiczne własności sprężyny:
logarytmicznego dekrementu tłumienia i sztywności.
Pomiary przeprowadzono w takim
układzie mechanicznym, w którym m = const, a więc o zmianach sztywności można
było wnioskować na podstawie zmian częstości drgań własnych. Badano wpływ
temperatury i liczby cykli obciążenia sinusoidalnie zmiennego na wartość
tych parametrów. W wybranych chwilach procesu obciążenia mierzono rozkład
temperatury na powierzchni bocznej sprężyny. W niektórych egzemplarzach
mierzono jednocześnie temperaturę w środku sprężyny.
Miało to na celu uzyskanie informacji o rozkładzie
temperatury wgłąb sprężyny. Rozkład taki pozwala na zlokalizowanie
najsilniej grzejącego się obszaru sprężyny.
W pracy rozważany
jest problem rozpraszania fal elektromagnetycznych na żyrotropowym rdzeniu
umieszczonym poprzecznie do kierunku propagacji w falowodzie prostokątnym. W
punkcie 1 rozważane są dwa przypadki. Pierwszy dotyczy rozpraszania fal Hm,
o na rdzeniu posiadającym żyrotropię elektryczną i magnetyczną. Drugi
dotyczy rozpraszania fal dowolnego typu na rdzeniu jednoosiowo anizotropowym, co
jest szczególnym przypadkiem żyrotropii. W obu przypadkach zagadnienia zostały
sprowadzone do równań Helmholtza lub układu równań oraz została pokazana równoważność
takiego sformułowania z wyjściowym układem równań Maxwella.
W punkcie 2 rozważany jest przypadek rozpraszania fal H m,
o na rdzeniu żyrotropowym. Sformułowane zostało w tym punkcie
zagadnienie znajdowania pola z uwzględnieniem warunków brzegowych i warunków
zszycia pól w rdzeniu i na zewnątrz rdzenia.
Na uwagę zasługuje warunek
zszycia dla stycznych składowych pola magnetycznego, w którym zamiast
pochodnej normalnej pola w rdzeniu występuje pochodna w kierunku pewnego,
zespolonego wektora o stałym kierunku względem wektora normalnego do brzegu
rdzenia.
W punkcie 3 przeprowadzona została konstrukcja
sprowadzająca zagadnienie do równania całkowego pierwszego rodzaju, którego
jądro okazało się być klasy L-2 . Wynik ten daje się zastosować
do zagadnień z rdzeniami dielektrycznymi lub jednoosiowo anizotropowymi, dla których
autorzy otrzymują zwykle układ dwóch równań osobliwych nie będących układami
ani pierwszego ani drugiego rodzaju.
W punkcie 4 pokazany został sposób numerycznego rozwiązywania
równania całkowgo uwzględniający efektywną iterację jądra singularnego z
jądrem o osobliwości logarytmicznej.
Rozwinięcie
typu fali biegnącej zawierające „duży” parametr stosowane jest w optyce
geometrycznej do rozwiązania zredukowanego równania falowego, tj. równania
falowego z wyeliminowaną zależnością od czasu. R.M. Lewis [1] zastosował
podobne rozwinięcie do równania falowego zawierającego wyraz nieróżniczkowany,
który jest wymnożony przez „duży” parametr w kwadracie. Wyraz nieróżniczkowany
jest odpowiedzialny za dyspersję fal, a jego wymnożenie przez parametr występujący
w rozwinięciu powoduje, że wyraz dyspersyjny pojawia się w równaniach określających
promienie dla metody fal biegnących. W wyniku takiego zabiegu promienie nie są
już bicharakterystykami równania falowego, a prędkość po promieniu jest równa
prędkości grupowej fal.
Celem pracy jest uogólnienie metody Lewisa na
przypadek układów równań cząstkowych pierwszego rzędu i zbadanie możliwości
zastosowania tej metody do równań
quasi-liniowych. Punktem wyjścia
takiego zastosowania byłaby praca [2], gdzie metoda fal biegnących została użyta
do analizy układów hiperbolicznych quasi-liniowych.
W pracy
przedstawiono podstawowe mechanizmy prowadzące do dysypacji fal plazmowych, a w
konsekwencji także elektromagnetycznych w ośrodku silnie zjonizowanym i słabo
sprzężonym. Taki ośrodek plazmowy jest dobrze opisany przez równanie Własowa
w odniesieniu do magnetosfery, gdzie zderzenia praktycznie nie zachodzą w małej
skali czasu. Główne mechanizmy przedstawiające dysypacje fal w takim ośrodku
to tłumienie Landau, teoria quasi-liniowa oraz teoria słabej turbulencji. Poza
tym podano zależność pomiędzy współczynnikiem ekstynkcji dla fal
elektromagnetycznych a korelacjami pól fal rozproszonych w ośrodku.
Ponadto omówiono zastosowanie
przedstawionych rozważań do magnetosfery i jonosfery.