1.
MAY Stanisław - Influence
of Evaporation and Gas Solubility on the speed of small disturbances.
- Warszawa 1970 s.
14. - Prace
IPPT 1/1970.
2.
PROSNAK Włodzimierz
J., STASIAK J. - Experimental
Investigation the Sonic Line on Certain Axisymmetric Blunt Bodies. - Warszawa
1970 s. 21. - Prace
IPPT 2/1970.
3.
WESOŁOWSKI Zbigniew
- Małe drgania pełnej kuli
sprężystej poddanej dużym odkształceniom zależnym od czasu. - Warszawa
1970 s. 26. - Prace
IPPT 3/1970.
4.
JANAS Marek, SAWCZUK
Antoni - Problems
in Plastic Analysis of Shells. - Warszawa
1970 s. 34. - Prace
IPPT 4/1970.
5.
JASSEM Wiktor, CALIŃSKI
T., KACZMAREK Z. - Częstotliwości
formantowe samogłosek jako cechy osobnicze. - Warszawa
1970 s. 70. - Prace
IPPT 5/1970.
6.
DEPUTAT Julian, MAZUREK
Jerzy, PAWŁOWSKI Zdzisław - Ultradźwiękowe
badania wlewków mosiężnych. - Warszawa
1970 s. 24. - Prace
IPPT 6/1970.
7.
CHMIELEWSKI Wincenty,
KAMIŃSKI Eugeniusz - Próby
automatyzacji analizy statystycznej procesów losowych. - Warszawa
1970 s. 28. - Prace
IPPT 7/1970.
8.
PILECKI Szymon
- Wstęp do dyfuzyjnej teorii
zmęczenia metali. - (Praca
habilitacyjna). - Warszawa
1970 s. 134. - Prace
IPPT 8/1970.
9.
BRANDT Andrzej M.
- Analiza dokładności kilku
metod pomiarów odkształceń betonu. - Warszawa
1970 s. 32. - Prace
IPPT 9/1970.
10.
LAPRUS Włodzimierz
- Słabe nieciągłości w
rozwiązaniach układów hiperbolicznych quasiliniowych. - Warszawa
1970 s. 22. - Prace
IPPT 10/1970.
11.
GUTKOWSKI Witold
- Mechanika sprężystego ośrodka
ciągłego z siatkową strukturą dyskretną. - Warszawa
1970 s. 14. - Prace
IPPT 11/1970.
12.
MUSZYŃSKA Agnieszka
- O ruchu poziomego wału o
nieliniowych własnościach sprężystych i tłumienia. - Warszawa
1970 s. 12. - Prace
IPPT 12/1970.
13.
ZIABICKI Andrzej
- Ogólna dynamiczna teoria
sieci wielkocząsteczkowych. IV. - Warszawa
1970 s. 52. - Prace
IPPT 13/1970.
14.
JASSEM Wiktor
- Fonetyczno - akustyczne założenia
automatycznego rozpoznawania fonemów. - Warszawa
1970 s. 25. - Prace
IPPT 14/1970.
15.
SZANIAWSKI Andrzej
- Przepływ lepkiej cieczy nieściśliwej
w szczelinie stożkowego łożyska ślizgowego. - Warszawa
1970 s. 15. - Prace
IPPT 15/1970.
16.
ILMURZYŃSKA Krystyna
- Nowe zastosowania
ultrasonokardiografii. - (Praca
habilitacyjna). - Warszawa
1970 s. 184. - Prace
IPPT 16/1970.
17.
PEŃSKO Bogumił
- Pomiar tłumienia w prętach
o niewielkich wymiarach. - Warszawa
1970 s. 21. - Prace
IPPT 17/1970.
18.
CHACHULSKI Andrzej
- Analiza spektrometru z wiązką
molekularną pobudzanego sygnałem modulowanym w fazie. - Warszawa
1970 s. 14. - Prace
IPPT 18/1970.
19.
ŻUCHOWSKI Krzysztof
- Promieniowanie dipola Hertza
nad płaszczyzną rozdzielającą dwa ośrodki. - Warszawa
1970 s. 15. - Prace
IPPT 19/1970.
20.
FRĄCKOWIAK Jan K.
- Powierzchniowe fale
elektromagnetyczne w ośrodku jednoosiowo anizotropowym. - Warszawa
1970 s. 17. - Prace
IPPT 20/1970.
21.
SZUMILIN Krystyna,
TURSKI Łukasz - Własności
ośrodków ciągłych w niskich temperaturach. Cz. I. - Warszawa
1970 s. 42. - Prace
IPPT 21/1970.
22.
DEPUTAT Julian, MAZUREK
Jerzy, PAWŁOWSKI Zdzisław - Ultradźwiękowa
metoda oceny wad w grubych złączach spawanych. - Warszawa
1970 s. 36. - Prace
IPPT 22/1970.
23.
WICHER Jerzy, ZIEMBA
Stefan - Eksperymentalne
badanie własności dynamicznych nieliniowego układu mechanicznego.
- Warszawa 1970 s.
17. - Prace
IPPT 23/1970.
24.
ROGULA Dominik
- Teoria nieregularnych
struktur dyskretnych. - (Praca
habilitacyjna). - Warszawa
1970 s. 75. - Prace
IPPT 24/1970.
25.
SZYMAŃSKI Czesław
- Przepływy dynamiczne ośrodków
rozdrobnionych w zbieżnych kanałach. - (Praca
doktorska). - Warszawa
1970 s. 307. - Prace
IPPT 25/1970.
26.
KUŃSKI Ryszard
- Model dyskryminatora częstotliwości
z optycznym pompowaniem w parach atomowych cezu Cs133. - Warszawa
1970 s. 32. - Prace
IPPT 26/1970.
27.
PRZEŹDZIECKI Stanisław
- Dyfrakcja na półpłaszczyźnie
prostopadłej do wyróżnionej osi ośrodka jednoosiowo anizotropowego.
- Warszawa 1970 s.
14. - Prace
IPPT 27/1970.
28.
KRZEMIŃSKI Jerzy
- Krytyczne prędkości obciążeń
skupionych poruszających się na powłoce walcowej. - Warszawa
1970 s. 17. - Prace
IPPT 28/1970.
29.
RURA Uderzeniowa jako
Reaktor Chemiczny. - Praca
zbiorowa. - Warszawa
1970 s. 73. - Prace
IPPT 29/1970.
30.
ZAWIDZKI Jerzy
- O pewnej klasie kinematyki płaskiego
nieściśliwego płynięcia. - Warszawa
1970 s. 18. - Prace
IPPT 30/1970.
31.
SZAŁEK Marek
- Granice błędu w pewnych
metodach wariacyjnych. - Warszawa
1970 s. 15. - Prace
IPPT 31/1970.
32.
SZAŁEK Marek
- Oceny błędu przybliżonych
wartości funkcjonałów liniowych. - Warszawa
1970 s. 16. - Prace
IPPT 32/1970.
33.
WOJNAR Ryszard
- O wyznaczeniu naprężeń
zmiennych w czasie z obrazów elastooptycznych. - Warszawa
1970 s. 12. - Prace
IPPT 33/1970.
34.
KOSOWSKI Stanisław
- Pewne metody
kwantowomechanicznego wyznaczania potencjałów oddziaływań międzyatomowych.
- Warszawa 1970 s.
17. - Prace
IPPT 34/1970.
35.
FISZDON Władysław,
PIECHÓR K. - Pewne
ścisłe rozwiązania równania Boltzmanna i wpływ zaburzenia potencjału
oddziaływań. - Warszawa
1970 s. 46. - Prace
IPPT 35/1970.
36.
JANAS Marek
- Skończone ugięcia sprężysto-plastyczne
płyt zamocowanych. - Warszawa
1970 s. 27. - Prace
IPPT 36/1970.
37.
BOBROWA Nadieżda
- Promieniowanie dipola
poruszającego się w ośrodku dyspersyjnym. - Warszawa
1970 s. 28. - Prace
IPPT 37/1970.
38.
DOROSZKIEWICZ Roman S.,
LIETZ Jerzy, MICHALSKI Bogdan - Elastooptyczne
badania modelu zapory grawitacyjnej z uwzględnieniem wpływu podłoża.
- Warszawa 1970 s.
18. - Prace
IPPT 38/1970.
39.
DUSZCZYK Bernard
- Uwagi o extremum obciążeń
zewnętrznych w nieliniowej teorii sprężystości. - Warszawa
1970 s. 8. - Prace
IPPT 39/1970.
40.
WASIAK Andrzej
- Wpływ warunków formowania
i orientacji na stopień krystaliczności włókien. - Warszawa
1970 s. 46. - Prace
IPPT 40/1970.
41.
NOWACKI Wojciech K.,
ZARKA Joseph - Badanie
granicy sprężystości w monokryształach aluminium. - Warszawa
1970 s. 17. - Prace
IPPT 42/1970.
42.
REGIŃSKI Kazimierz
- Skończone
osiowo-symetryczne odkształcenie sprężystego walca. - Warszawa
1970 s. 16. - Prace
IPPT 43/1970.
43.
KAMIŃSKI Eugeniusz
- Badanie impedancji
mechanicznej kończyny górnej. - Warszawa
1970 s. 17. - Prace
IPPT 44/1970.
44.
DUKIEWICZ Leokadia,
KUBZDELA Henryk - Kompresja
czasowa sygnału mowy. - Warszawa
1970 s. 36. - Prace
IPPT 45/1970.
45.
KAMIŃSKI Eugeniusz
- Rozprzęganie układów
mechanicznych z członami lepko-sprężystymi. - Warszawa
1970 s. 29. - Prace
IPPT 46/1970.
46.
BRATOS Magdalena,
BURNAT Marek - O
pewnych przepływach w dyszach Lavala. - Warszawa
1970 s. 6. - Prace
IPPT 47/1970.
47.
ZIENIUK Jerzy K.
- Wstępne prace nad holografią
ultradźwiękową. - Warszawa
1970 s. 19. - Prace
IPPT 48/1970.
48.
ZAGADNIENIA Stateczności
w Układach Dyskretnych. - Praca
zbiorowa. - Warszawa
1970 s. 69. - Prace
IPPT 49/1970.
49.
MRÓZ Zenon, SZYMAŃSKI
Czesław - Uproszczona
teoria przepływu ośrodków rozdrobnionych w zbieżnych kanałach. -
Warszawa 1970 s.
42. - Prace
IPPT 50/1970.
50.
ETIENNE Jerzy, FILIPCZYŃSKI
Leszek, NOWICKI Andrzej, POWAŁOWSKI Tadeusz - Ultradźwiękowa
metoda badania tętna na zasadzie zjawiska Dopplera. - Warszawa
1970 s. 17. - Prace
IPPT 51/1970.
51.
ŻUCHOWSKI Krzysztof
- Promieniowanie dipola Hertza
nad plazmą. - Warszawa
1970 s. 13. - Prace
IPPT 52/1970.
52.
FRĄCKOWIAK Jan K.
- Przepływ energii
niejednorodnej fali płaskiej. - Warszawa
1970 s. 17. - Prace
IPPT 53/1970.
53.
LAPRUS Włodzimierz
- Podejście asymptotyczne do
problemu powstawania nieciągłości. - Warszawa
1970 s. 12. - Prace
IPPT 54/1970.
54.
GUBRYNOWICZ Ryszard
- Wpływ zmian czasowych cech
osobniczych głosu na dokładność jego rozpoznawania. - Warszawa
1970 s. 25. - Prace
IPPT 55/1970.
55.
ZIELKE Walter
- Demodulacja sygnału w
nieliniowej bezzderzeniowej plazmie. - Warszawa
1970 s. 11. - Prace
IPPT 56/1970.
56.
SZANIAWSKI Andrzej
- Przybliżenia okołodźwiękowe
przepływu w dyszy. - Warszawa
1970 s. 32. - Prace
IPPT 57/1970.
57.
JASSEM Wiktor
- Parametry statystyczne rozkładów
średnich wartości F 0 jako cechy osobnicze głosu. - Warszawa
1970 s. 34. - Prace
IPPT 58/1970.
58.
CHACHULSKI Andrzej,
GAJEWSKI Piotr, HERCZYŃSKI Ryszard, RADECKI Karol - Swobodnomolekularna
efuzja cezowej wiązki atomowej. - Warszawa
1970 s. 28. - Prace
IPPT 59/1970.
59.
FISZDON Władysław,
GRZĘDZIŃSKI Janusz - Akustyczna
metoda badania oddziaływania gazu ze ścianką. - Warszawa
1970 s. 34. - Prace
IPPT 60/1970.
60.
KLEPACZKO Janusz
- Doświadczalne badania sprężysto-plastycznych
procesów falowych w metalach. Cz. I. - (Praca
habilitacyjna). - Warszawa
1970 s. 174. - Prace
IPPT 61/1970.
61.
KIEDRZYŃSKI Zdzisław
- Ultradźwiękowe badania
parametrów sieci krystalicznych metali dla różnych temperatur. - Warszawa
1970 s. 22. - Prace
IPPT 62/1970.
62.
KURLANDZKA Zofia
- Powłoka toroidalna jako
przestrzenny problem teorii sprężystości. - (Praca
doktorska). - Warszawa
1970 s. 65. - Prace
IPPT 63/1970.
Supersonic flow around
“cornered” bodies is discussed in the paper, the term “cornered” body
denoting such an axisymmetric blunt body, that the slope to its generatrix is
discontinuous in one corner point corresponding to the circular corner line of
the body.
The aim of the present work was to investigate the
widespread opinion, according to which the circular sonic line, which appears on
the surface of a cornered blunt body in supersonic axisymmetric flow, coincides
always with the circular corner line of the body, so that the corner line
becomes a “sonic shoulder”.
For this purpose, supersonic flow around four
axisymmetric blunt bodies was investigated experimentally, and the circular
sonic line was determined on their surfaces by means of the wall-pressure
measurements. The shape of the “cornered” bodies used in the experiments can
be described as a cylinder with spherical cap, the cap facing the undisturbed
stream.
The
experimental results obtained seem to prove falsehood of the opinion mentioned
above.
In
fact, in no of the experiments performed within the frame of the present work
the coincidence of the sonic line and the corner line has been observed.
Rozważa się mały
ruch nałożony na kulę sprężystą, której zewnętrzny promień zmienia się
jednostajnie w czasie. Po znalezieniu deformacji podstawowej założono, że
jest na nią nałożone pole małych przemieszczeń zmienne w czasie. Znaleziono
równania, jakie spełniają te małe przemieszczenia i pokazano ich trywialne
rozwiązania. Po rozłożeniu dodatkowych przemieszczeń na szereg Fouriera względem
funkcji kulistych rozważono przypadek, gdy rozwiązanie jest iloczynem funkcji
czasu i funkcji pozostałych zmiennych. Pokazano, że w tym przypadku możliwe są
jedynie drgania promieniowe.
Na koniec rozważono falę płaską
propagującą się w deformującej się kuli.
Plastic
analysis of structures constitutes nowadays a well established domain of
research. Certain aspects of it have developed into closed theories, with
appropriate methods of analysis of their own. As far as well shell theory is
concerned, the following problems can be considered as “classical” nowadays:
i) the limit analysis i.e. the study of incipient plastic flow of
rigid-perfectly plastic shells built of metal-like materials;
ii) the analysis of small elastic-plastic deformations prior to the
incipient plastic flow.
An exposition of the equations pertinent to these problems can be found
in [60] or in the in the monographs [8, 11, 57, 58] and in this paper they will
be treated marginally. Our attention here will be rather focused on some
specific off-springs of these classical topics, now developed to form
self-contained theories, namely:
iii) the limit analysis of composite structures e.g. those made of
fiber-reinforced materials or of materials responding differently to tension and
compression;
iv) the post-yield behavior of rigid-plastic and elastic-plastic
structures. This problem essentially reduces to the large-deflection analysis of
plastic plates and shells;
v) the shakedown analysis, i.e. the study of elastic-plastic response to
repeated loads.
In view of an analogy both in the behavior and in the methods of analysis
for shells and for plane structures subjected to bending and to axial forces,
contributions dealing with these last questions are also covered by the survey.
Out of the scope are problems of plastic forming, the behavior of thick-walled
vessels and almost all problems of combined visco-elasto-plastic response.
For clarity sake we recall - before passing to specific problems - the
principles of plastic analysis. The closed system of equations of a plasticity
problem contains:
i) a yield criterion, interpreted as a closed convex surface in the
stress space;
ii) a flow law i.e. the rule of instantaneous motion of a material
particle stressed to the point of yielding. Usually the flow rule is taken in
the form of associated flow law.;
iii) the equations of motion;
iv) the kinematical relations defining the strain rates in terms of a
velocity of instantaneous motion and/or the strain in terms of displacements.
The solution of a boundary value problem yields the stress distribution
and describe a motion consistent with the stress and support conditions imposed.
Since the complete solution of a thus defined plastic analysis problem can
seldom be attained, certain approximate methods and techniques have been
developed. Techniques of the limit analysis theory are particularly efficient in
this respect. They are based on two fundamental theorems due to A.A. Gvozdev
[5], R. Hill [6] and D.C. Drucker, H.J. Greenberg, W. Prager [1], and yield
upper and lower bounds to the incipient collapse load. Kinematically admissible
solutions disregard the statical requirements and provide upper bounds, whereas
statically admissible solution satisfy only the equilibrium requirements and the
conditions imposed by the criterion of yielding.
Various aspects of approximate methods related to the above described
principles will be mentioned below.
W zakresie
nowych technik telekomunikacyjnych opracowuje się różne systemy wokoderów,
przy czym w wielu z tych systemów całkowicie lub w bardzo znacznym stopniu
ulegają zatarciu indywidualne cechy głosu, co jest zjawiskiem z reguły bardzo
niepożądanym. Nasuwa się postulat zbadania możliwości osobnego kodowania w
systemach wokoderowych informacji lingwistycznej oraz informacji osobniczej, co
mogłoby znacznie podwyższyć jakość transmisji przy nieznacznym tylko zwiększeniu
ilości informacji przesyłanej torem transmisyjnym. W zakresie automatyki
rozpatruje się coraz częściej możliwości sterowania maszyn głosem tj.
stworzenia łączności człowiek-maszyna przy pomocy mowy. Należy się tutaj
liczyć z przypadkami, w których pożądane lub konieczne będzie umożliwienie
maszynie rozpoznawania nie tylko informacji językowej, lecz również osoby mówiącej,
celem zabezpieczenia przed nadużyciem przez niepowołanego operatora.
Właściwości indywidualne głosu związane są z
osobniczymi cechami fizjologicznymi i psychicznymi, a częściowo mogą stanowić
określone manieryzmy. Wydaje się rzeczą oczywistą, że najbardziej trwałe i
najmniej podatne na świadome zafałszowania są właściwości wynikające z
uwarunkowań fizjologicznych. Ponieważ formant samogłoskowe są tak pod względem
ich częstotliwości jak i amplitudy i współczynnika dobroci ściśle zależne
od budowy fizjologicznej toru głosowego, należy się spodziewać, że w
parametrach formantowych odnaleźć można cechy osobnicze głosu. Przy tym
parametr częstotliwości najlepiej nadaje się tak do teoretycznego opracowania
jak i - co nawet ważniejsze - do pomiarowego uchwycenia. Fakt, że częstotliwość
formantów samogłoskowych przyjęliśmy jako przedmiot badań cech osobniczych
związany jest również z postępami nad konstrukcją aparatury do
automatycznej ekstrakcji częstotliwości formantowych jako funkcji
parametrycznych sygnału mowy.
Materiał doświadczalny stanowi 8 głosów męskich które
dobrano w sposób przypadkowy oraz dwa głosy żeńskie charakteryzujące się
niską średnią częstotliwością podstawową. Każda osoba wymawiała ciąg
samogłosek odczytując odpowiednie litery z kartki w sposób monotonny i
rytmiczny. Pobrano liczne próbki z każdego głosu, a analizie
spektrograficznej poddano w zasadzie po 5 próbek każdego głosu. Znaczną część
materiału, który zbadano w niniejszej pracy, wykorzystano już uprzednio do
badań ograniczonych do częstotliwości dwóch niższych formantów.
Przedmiot badań poszerzono obecnie do czterech formantów,
wobec czego trzeba było dokonać pewnych uzupełnień i zmian w materiałach.
Osoby pozostały te same, podobnie zresztą jak znaczna większość
wykorzystanych próbek, zmiany zaś i uzupełnienia podjęto w tych przypadkach,
gdzie w poprzednich danych brak było wyników pomiarowych dla wyższych formantów
lub gdzie wyniki te były z jakichkolwiek względów wątpliwe. Sposób
dokonywania pomiarów częstotliwości formantowych opisano w pracach [6] oraz
[7].
Ze względów
ekonomicznych w hutach metali kolorowych bardzo celowe jest prowadzenie badań
nieniszczących w początkowych etapach procesu produkcyjnego, a więc wtedy,
gdy materiał jest jeszcze w formie wlewków. Wykrycie i wczesna eliminacja z
dalszego procesu produkcyjnego tych wlewków, które zawierają wady, jest
jednym z warunków uzyskania dobrego wyrobu finalnego i pociąga za sobą określone
efekty ekonomiczne. Bieżąca kontrola stanu makrostruktury wlewków stanowi również
ważny instrument sygnalizujący szybko nieprawidłowości procesu hutniczego.
Duże rozmiary
wlewków /grubość ponad 100 mm/ i wysokie współczynniki pochłaniania
promieniowania X i Ö
przez składniki strukturalne mosiądzu uniemożliwiają efektywne i ekonomiczne
zastosowanie metod radiologicznych. Stosowanie ultradźwiękowej metody kontroli
stanu makrostruktury odlewów mosiężnych napotyka na szereg trudności, związanych
z wybitnie gruboziarnistą strukturą odlewów /silnie rozpraszane wiązki fal
ultradźwiękowych/ ze znaczną anizotropią akustyczną materiału. Obrazy
oscyloskopowe uzyskiwane podczas ultradźwiękowego badania wlewków, zawierają
oprócz ech dna lub wad materiału, szereg impulsów, związanych z
rozproszeniem wiązki fal ultradźwiękowych na granicach ziaren lub na
granicach obszarów o różnej strukturze. Wykrycie i ocena wad makrostruktury
wlewków są możliwe w drodze dyskryminacji ech pochodzących od fal
rozproszonych.
W pracy podjęto próbę ustalenia optymalnych parametrów ultradźwiękowej
kontroli oraz wykrywalności wad we wlewkach mosiężnych.
W stosunku do
przebiegów losowych może być przeprowadzona analiza statystyczna zawężona,
spektralna lub korelacyjna.
W pracy podano przegląd
aparatów, służących do przeprowadzenia analizy zawężonej: analizatorów całkujących,
klasyfikatorów sumujących i sumatorów progowych. Opisano następnie dwa
zestawy własnej konstrukcji: do statystycznej analizy wyników jakości
zawieszenia samochodów i do automatycznego pomiaru współczynnika przyczepności
między kołem pojazdu i jezdnią.
Zestawy te zbudowano w
technice cyfrowej przy użyciu modułów logicznych oporowo-tranzystorowych
systemu “Logister E-20”.
We wcześniejszych
swych pracach [15, 16, 17] autor starał się na drodze teoretycznej ocenić możliwości
tworzenia się i wzrostu kolonii wakansów jako zaczątków mikropęknięć.
Proces tworzenia się i wzrostu tych kolonii został opisany za pomocą układu
nieliniowych zwyczajnych równań różniczkowych, który w swej pełnej postaci
nie mógł być rozwiązany ze względu na złożoność i ogromną ilość równań.
Mimo przyjęcia poważnych uproszczeń natury fizycznej i matematycznej, wnioski
z uzyskanego rozwiązania tych równań znajdowały się na ogół dobre
potwierdzenie w znanych wynikach badań doświadczalnych.
Wykorzystana w tych pracach koncepcja analogii między
możliwymi przemieszczeniami wakansów a ruchami błędnymi i zastosowaniu
aparatu matematycznego właściwego dla teorii ruchów błędnych przyczyniało
się jednak do powstania trudności matematycznych i kontynuowanie prac
wspieranych tym aparatem nie rokowało większych nadziei na uzyskanie bardziej
ogólnych rozwiązań w przypadku włączenia do rozważań innych jeszcze grup
(poza wakansami) defektów sieci krystalicznej.
Na podstawie pewnej analogii między teorią ruchów błędnych
a teorią dyfuzji, z czasem zrodziło się przypuszczenie, że wywoływane przez
obciążenia zewnętrzne stochastyczne procesy przemieszczeń i przemian
wszystkich rodzajów defektów sieci krystalicznej mają charakter dyfuzyjny,
wobec czego dla opisu tych procesów bardziej przydatne mogą być cząstkowe równania
różniczkowe typu parabolicznego.
Dla weryfikacji tego przypuszczenia autor w 1966 r.
przeprowadził wstępne doświadczalne badanie dyfuzji radioaktywnych izotopów
chromu i niklu w próbkach z żelaza armco, poddanych działaniu zmiennych obciążeń.
Badania te umocniły przypuszczenia o możliwości wywoływania procesów
dyfuzji wakansów przez zmienne naprężenia, jednak ze względów
organizacyjnych rozpoczętych doświadczeń nie udało się kontynuować i
rozszerzyć. Wypracowane poglądy były jednak bodźcem do bardziej
kompleksowych dociekań o charakterze teoretycznym; praca niniejsza jest
podsumowaniem pierwszego ich etapu.
W pracy napotkaliśmy duże trudności natury
matematycznej, związane z potrzebą rozwiązania skomplikowanego układu równań.
W odniesieniu do równań dotyczących dyslokacji trudności te zostały jednak
pokonane, w odniesieniu zaś do równań dotyczących defektów punktowych
dalsze próby będą kontynuowane.
Przy konstruowaniu naszego modelu procesu zmęczenia
wychodzimy z submikroskopowych, elementarnych procesów i reakcji, jakie pod wpływem
(zmiennych) obciążeń mogą zachodzić między defektami sieci krystalicznej i
analizujemy następstwa, jakie z tych reakcji mogą wyniknąć. Żadne z naszych
założeń nie jest więc dyktowane przez wyniki badań makroskopowych i postać
uzyskanych równań nie jest z góry naginana do faktów doświadczalnych o
charakterze makroskopowym. Mimo to, a może właśnie dzięki temu, wnioski z
uzyskanego rozwiązania części tych równań są w pełni i nawet w drobnych
szczegółach zgodne ze znanymi wynikami badań o charakterze makroskopowym i
mikroskopowym.
Praca i jej koncepcje stanowią samodzielny i
oryginalny dorobek autora. W dostępnej literaturze autor nie tylko nie spotkał
się z podobnym podejściem do zagadnienia w całości lub w częściach, ale
nie trafił też na jakikolwiek sugestie o możliwościach takiego potraktowania
problemu; z literatury zostały zaczerpnięte ogólne wiadomości o teoriach zmęczenia,
wynikach badań zmęczeniowych, defektach sieci krystalicznej i metodach rozwiązywania
równań dyfuzji.
Przeprowadzone
badania dotyczyły porównania dokładności pomiarów wykonywanych za pomocą
czujników o różnej konstrukcji, wyposażonych w tensometry oporowe. Czujniki
te, przeznaczone do pomiaru wewnątrz betonu, są używane obecnie w postaci
dostosowanej do pomiarów jednej ze składowych stanu odkształcenia, lub też
wchodzą w skład sond do betonu, utworzonych z 6-ciu krawędzi.
Celem badań było określenie optymalnej konstrukcji
czujnika pod względem najmniejszych rozrzutów wskazań. Sformułowane wnioski
są wykorzystywane do budowy pojedynczych czujników i sond. Równocześnie,
analizowano dokładność pomiarów na powierzchniach zewnętrznych.
Przedmiotem podstawowej części badań były składowe
odkształcenia mierzone za pomocą rozpatrywanych czujników wewnątrz ściskanego
bloku betonowego. Dodatkowe pomiary prowadzono na powierzchniach bocznych przy użyciu
naklejanych tensometrów oporowych oraz tensometrów nasadowych.
Podczas badań uzupełniających mierzono odkształcenia
na powierzchniach bocznych małych bloków betonowych oraz walców stalowych,
poddanych ściskaniu. Pomiary te prowadzono przy użyciu naklejanych tensometrów
oporowych oraz tensometrów nasadowych o różnych bazach.
Wszystkie pomiary przeprowadzone były wzdłuż kierunków
równoległych do kierunku działania obciążenia.
Kryteria oceny dokładności pomiarów zostały oparte
na statystycznych parametrach rozrzutów wyników, otrzymanych za pomocą
poszczególnych czujników w quasi-jednorodnym polu odkształceń. Parametry
takie były wykorzystywane wielokrotnie do oceny wyników pomiarów odkształceń
betonu.
Zgodnie z liniową teorią hiperbolicznych układów równań
różniczkowych pierwszego rzędu słabe nieciągłości propagują się po
powierzchniach charakterystycznych wzdłuż promieni. Ich propagacja jest
opisywana przez liniowe równania różniczkowe zwyczajne pierwszego rzędu,
tzw. równania transportu. Przez słabe nieciągłości rozumiemy tutaj skokowe
nieciągłości pochodnych.
Analiza propagacji słabych nieciągłości daje pewien
pogląd na strukturę rozwiązań i, co więcej, pozwala otrzymać rozwiązania
/przynajmniej przybliżone/ niektórych problemów początkowych za pomocą
prostego całkowania równań transportu. Procedura prowadząca do tych równań
transportu jest uogólnieniem metod optyki geometrycznej /patrz
Courant-Hilbert/. Tę samą procedurę można zastosować do zlinearyzowanego układu
równań quasiliniowych; w ten sposób otrzymuje się na przykład akustykę
geometryczną i magnetohydrodynamikę geometryczną.
Za pomocą omawianej procedury zbadamy nieliniowe własności
rozwiązań układu quasiliniowego. Oczywiście będą konieczne pewne jej
modyfikacje, ponieważ współczynniki układu quasiliniowego są funkcjami
zmiennymi zależnych. Otrzymane w ten sposób równania transportu to nieliniowe
równania różniczkowe zwyczajne na charakterystykach /będziemy rozpatrywać
układ quasiliniowy z dwiema niezależnymi zmiennymi/.
Idee fizyczne związane z podejściem do powyższego
zagadnienia były znane od dawna. W klasycznych pracach z dziedziny
hydrodynamiki zakładano, że na tworzenie się fali uderzeniowej mają wpływ
dwa procesy: nieliniowy i dysypatywny/. Obliczano przyczynki pochodzące od tych
procesów dla modelu fali udrzeniowej zbudowanej z dwóch słabych nieciągłości.
Podobne postępowanie jest przedstawione w pracach Whithama. Zastosował on
rozwinięcia asymptotyczne zmiennych zależnych w pobliżu charakterystyk, a
następnie otrzymał równania transportu, w których nieliniowe i dysypatywne
wyrazy występują explicite.
Niemniej należy zauważyć, że propagację słabych
nieciągłości można badać w inny sposób. Jako przykład trzeba tutaj
wymienić pracę Nitschego, w której rozważano układ dwóch równań
quasiliniowych z dwiema niezależnymi zmiennymi. Pokazano tam, że propagacja
nieciągłości w pierwszych pochodnych opisywana jest przez równanie
nieliniowe typu Riccatiego.
W ostatnich
kilkunastu latach szereg autorów podjęło ponownie, zapoczątkowane przez E. i
F. Cosserat na początku bieżącego wieku badania ośrodków ciągłych z wewnętrzną
mikrostrukturą. Podstawowym założeniem w tych pracach - podobnie jak i w
klasycznej teorii ośrodków ciągłych - jest przyjęcie rozmiarów cząstek
materialnych ośrodka, jako małych w porównaniu z wymiarami obszaru
przestrzeni zajmowanego przez badane ciało. Konsekwencją tego założenia jest
matematyczny model ośrodka polegający na jednoznacznym i ciągłym
odwzorowaniu infinitezymalnej cząstki ośrodka w określony punkt trójwymiarowy
przestrzeni Euklidesa. Struktura geometryczna samych cząstek, zwana
mikrostrukturą, została przy tym odwzorowana w modelu poprzez przyporządkowanie
odwzorowującym je punktom odpowiedniej liczby wektorów kierunkowych.
Nieco zbliżone w charakterze do problemu ośrodków ciągłych
z mikrostrukturą jest zagadnienie ciał posiadających zadaną strukturę
dyskretną. Przez strukturę dyskretną rozumieć będziemy to, że skończony
obszar przestrzeni zajęty przez ciało można podzielić na skończoną liczbę
podobszarów o skończonych wymiarach i charakteryzujących się jakąś jedną
lub kilkoma identycznymi lub podobnymi własnościami geometrycznymi. Za przykład
takich ciał mogą służyć wszelkiego rodzaju konstrukcje z elementów
powtarzalnych, powierzchniowe dźwigary perforowane oraz konstrukcyjne ośrodki
wieloskładnikowe.
W niniejszej
pracy podjęto próbę opisu ośrodka sprężystego z zadaną strukturą
dyskretną, sprecyzowaną bliżej w następnym punkcie. Rozważania poniższe
oparto na zależnościach geometrycznych sprecyzowanych w pracy autora [1].
Liczba możliwych do narzucenia struktur dyskretnych
jest nieograniczona. Podstawową cechą odróżniającą jedną strukturę
dyskretną od innej struktury dyskretnej jest liczba przecięć jakich należy
dokonać w rozpatrywanym ciele aby wyodrębnić element podstawowy.
W niniejszej pracy rozpatrzymy
przypadek, w którym wystarczy dokonać dwóch przecięć by wyodrębnić
element podstawowy. ponadto poczynimy założenie, że stan przemieszczenia w
dokonanych przekrojach dla każdego elementu można przedstawić zależnością
liniową w funkcji położenia punktu na powierzchni przekroju. Innymi słowy
czynimy założenie, że stan przemieszczenia w przekroju można przedstawić za
pomocą wektora przemieszczenia i wektora infinityzymalnego obrotu układu współrzędnych
o biegunie umiejscowionym w dowolnym punkcie tegoż przekroju. Punkt ten
nazwiemy punktem wyróżnionym elementu podstawowego. że względu na tak przyjęte
przemieszczenia w dokonanych przekrojach, rozpatrywaną strukturę dyskretną
nazwano strukturą siatkową, aczkolwiek jak wynika z późniejszych rozważań
elementem podstawowym badanego ciała nie są ograniczone do tworów
jednowymiarowych. Odnośnie samych przemieszczeń to zakładamy je jako na tyle
małe, że można je wyznaczyć z klasycznej liniowej teorii sprężystości. W
całej pracy przyjęto następujące ogólne oznaczenia: indeksy łacińskie i,
j k /jeżeli nie zaznaczono inaczej/ przyjmują wartości 1.2,3. Indeksy L
przyjmują wartości I, II...N. W zapisie zastosowano konwencję sumacyjną według
powtórzonego indeksu raz u góry raz u dołu.
Przedmiotem
rozważań jest poziomy wirnik w postaci nieważkiego wału z wyrównoważonym
krążkiem o masie m, umieszczonym w środku długości wału. Wał wiruje z prędkością
obrotową w
= const.
Wyniki uzyskane
w tej i poprzedniej części pracy dają dość skomplikowany obraz kinematyki
deformacji sieci. Zmienne kinematyczne i dynamiczne dla każdego łańcucha
sieci zależą od molekularnych charakterystyk wielu łańcuchów o różnych położeniach
względem swobodnego końca pierwotnej makrocząsteczki (indeks “i”). Sprzężenie
to zanika jedynie dla sieci energetycznych, których węzły są zlokalizowane.
Potwierdza to nasze wcześniejsze wnioski, że teorię sieci energetycznych można
formułować poprzez funkcję rozkładu pojedynczego łańcucha sieciowego, który
zachowuje się w pewnym sensie niezależnie od pozostałych łańcuchów. Ślizganie
się łańcuchów w sieciach kontaktowych lub sieciach splątań powoduje sprzężenie
sąsiednich łańcuchów i wpływa na lepkosprężyste zachowanie się całego
układu.
Specyficzne cechy jakie odróżniają układy sieciowe
do rozcieńczonych roztworów polimerów obejmują:
1. ślizganie się łańcuchów w węzłach
sieci,
2. procesy rozpadu i odtwarzania się węzłów,
3. rozkład długości konturowych poszczególnych
łańcuchów sieci.
Wszystkie te cechy nie występują w rozcieńczonych
roztworach polimerów. Dlatego też przenoszenie wyników teoretycznych
uzyskanych dla rozcieńczonych roztworów na stężone roztwory i polimery
nierozcieńczone jest z teoretycznego punktu widzenia nieusprawiedliwione.
Następne prace z tej serii będą poświęcone
reologicznym własnościom różnych klas sieci, strukturze sieci w spoczynku,
oraz kinetyce rozpadu i odtwarzania się węzłów.
Do lat
czterdziestych pojęcie fonemu było używane w pracach badawczych niemal wyłącznie
w zakresie fonetyki artykulacyjnej w powiązaniu z problematyką ściśle językoznawczą.
Tworząc podwaliny fonetyki akustycznej Joos dokonał pierwszej, ogólnikowej
jeszcze i dość hipotetycznej próby wprowadzenia fonemu do nowo powstającej
dyscypliny. W następnym okresie prace Fanta, Jakobsona i Hallego dokonały
dalszego kroku naprzód w kierunku stworzenia pomostu między lingwistycznie
zorientowanymi definicjami fonologicznymi a zjawiskami akustycznymi sygnału
mowy.
Praca niniejsza stanowi próbę kontynuacji tych wysiłków
w płaszczyźnie cybernetyki mowy z ukierunkowaniem zastosowawczym w
zakresie automatycznego rozpoznawania podstawowych elementów segmentalnych.
Stożkowe łożyska
ślizgowe były już niejednokrotnie obiektem badań teoretycznych i doświadczalnych,
szczególnie jako szybkoobrotowe łożyska powietrzne.
W niniejszej pracy dla takich łożysk obrany został
uproszczony model przepływu czynnika smarującego, pozwalający na efektywne
uzyskanie niektórych charakterystyk tych łożysk.
Rozpatrzmy ślizgowe łożysko stożkowe o pionowej osi
symetrii, w którym między dwoma powierzchniami stożkowymi: górną wirującą
z prędkością kątową w
i dolną nieruchomą, znajduje się wąska szczelina o prześwicie a
wypełniona przepływającym czynnikiem smarującym. Tworzące powierzchni stożkowych
tworzą z płaszczyzną normalną do osi kąt, który nie powinien być zbyt
bliski kąta prostego.
Przy założeniach, że czynnikiem smarującym jest
ciecz nieściśliwa o stałej gęstości i o stałym współczynniku lepkości
kinematycznej oraz, że szczelina łożyskowa jest bardzo wąska, wyznaczymy
przybliżone wartości parametrów przepływu w szczelinie oraz wartości siły
nośnej łożyska, jego momentu obrotowego i wydatku cieczy przez szczelinę.
Wyprowadzona metoda rozwiązywania problemu polega na
znaczeniu najpierw przepływu lokalnego w pewnym przekroju szczeliny a następnie
na scałkowaniu wzdłuż tworzących stożka uzyskanego w pierwszym etapie równania
różniczkowego dla ciśnienia. Odrzucając przy tym w wyjściowych równaniach
i warunkach brzegowych wielkości małe wyższych rzędów ze względu na
stosunek światła szczeliny do odległości od osi, otrzymamy rozwiązania
uproszczonych równań w postaci zamkniętych formuł. Po wyznaczeniu parametrów
przepływu w szczelinie obliczone zostaną drogą odpowiedniego całkowania
pozostałe wielkości charakteryzujące łożysko.
Przy wykorzystywaniu uzyskanych wyników należy jednak
pamiętać, że ze względu na założenie nieściśliwości czynnika smarującego
ich stosowalność do łożysk powietrznych może budzić wątpliwości. Przy
zastosowaniu przedstawionego modelu przepływu do łożysk powietrznych, należy
uwzględniać wpływ ściśliwości, co zostało dokonane w pracy.
Postęp
techniczny ostatnich lat znajduje swoje odzwierciedlenie w codziennej pracy
klinicznej. Jednym z jego przejawów jest nieustanne doskonalenie metod
diagnostycznych w poszukiwaniu nowych, bezkrwawych i pozbawionych wszelkiego
ryzyka. Wszystkie te warunki spełniają ultradźwięki i jako badanie wspomagające
w kardiologii nie mają przeciwwskazań. Są badaniem bezbolesnym, powtarzalnym
i nieograniczającym lekarza w czasie. Są możliwe do przeprowadzenia u bardzo
ciężko chorego, w dowolnej jego pozycji i w dowolnym pomieszczeniu, nawet w
namiocie tlenowym. Technika badania nie należy do szczególnie trudnych. Dostępna
jest przenośna aparatura produkowana w kraju.
W dobie obecnej ultradźwiękowa technika badania
dostarcza wielu wielkiej wagi informacji w zakresie pomiarów objętości serca
i naczyń, grubości ścian serca, rodzaju przemieszczeń struktur wewnątrzsercowych
i przepływu krwi w naczyniach.
Dotychczasowe badania różnych autorów głównie z terenu
Szwecji, Japonii, Stanów Zjednoczonych i Niemiec dowodzą słuszności
wprowadzenia tej techniki badania do kliniki i nakazują spodziewać się coraz
szerszego jej wykorzystania.
Piśmiennictwo światowe zawiera ponad 100 doniesień
na temat diagnostyki kardiologicznej przy użyciu ultradźwięków, lecz ta
bardzo przydatna metoda badania nie doczekała się do dziś zbiorowego
opracowania.
Celem niniejszej pracy jest przedstawienie własnych doświadczeń
nad wprowadzeniem nowych parametrów diagnostycznych i idące z tym w parze
wykazanie zakresu możliwości znanych ultradźwiękowych zapisów czynności
serca,
W niniejszej pracy przedstawiono całokształt zagadnień
diagnostyki kardiologicznej przy zastosowaniu ultradźwięków techniką fali
odbitej /echa/. Przeprowadzono ocenę możliwości dotychczas znanych zastosowań
i podjęto próbę ustalenia nowych parametrów użytecznych klinicznie.
Badania objęły 270 chorych i 13 zdrowych, u których
wykonano 307 ultrasonogramów przy pomocy polskiej aparatury. U 74 badanych
rozpoznanie było potwierdzone cewnikowaniem serca, u 76 sprawdzone w czasie
zabiegu chirurgicznego i u 10 zmarłych zweryfikowane pośmiertnie. Każde
badanie ultrasonograficzne składało się z szeregu zdjęć fotograficznych, z
których 115 oryginałów zamieszczone jest w treści pracy. Podstawą
wszystkich spostrzeżeń była analiza 1605 wykonanych przeze mnie negatywów.
Jest to materiał wielokrotnie przekraczający
doniesienia światowego piśmiennictwa.
W niniejszej pracy rejestrację echa przegrody
komorowej wykonano u 147 chorych, tylnej ściany serca u 233 chorych i przedniej
ściany serca u 85 chorych, a badanie czynności zastawek należy do
najobszerniejszych z opublikowanych.
Praca zawiera dotąd nieopisane a bardzo istotne
obserwacje wynikające z badań echograficznych u chorych z zaciskającym
zapaleniem osierdzia. Dotyczyły one zachowania się tętnienia wolnej ściany
serca i rozpoznawania zwapnień osierdzia. Są to pierwsze obserwacje w tym
zakresie ujawniające jeszcze jeden cel kliniczny tej metody badania.
W zakończeniu pracy podane zostały przykłady różnych
przypadkowych, a ważnych dla poprawnej interpretacji zniekształceń zapisów
echograficznych. Wśród nich można dopatrzyć się zaczątku nowych prac
klinicznych.
Uwzględnione piśmiennictwo jest pełnym zebraniem
pozycji dotyczących diagnostyki ultrasonokardiograficznej.
W ciągu ostatnich kilku lat opracowano w Zakładzie
Ultradźwięków IPPT PAN aparaturę ultradźwiękową i metody pomiarowe do
przyśpieszonych badań wytrzymałości zmęczeniowej materiałów. Początkowo
aparatura służyła do badania odpowiednio kształtowanych próbek stalowych i
aluminiowych a wyniki były kilkakrotnie publikowane. W roku 1967 opracowano
przy wykorzystaniu istniejącego urządzenia, oryginalną metodę pomiaru
wytrzymałości zmęczeniowej odcinków drutu o niewielkich wymiarach /walec
stalowy o długości 18 i średnicy 1,3 mm/ pobudzanych do drgań giętnych o częstotliwościach
ultradźwiękowych /praca w przygotowaniu do publikacji/. Metoda prowadziła do
uzyskania punktów krzywej zmęczeniowej Wöhlera /współrzędne S, N - naprężenie,
ilość cykli zmęczeniowych/ przy statystycznym opracowaniu wyników. Otrzymano
dobrą zgodność z krzywą teoretyczną.
Dalsze udoskonalenie i adaptacja aparatury oraz zwiększenie
dokładności pomiarów pozwoliło na bardziej wnikliwe rozpatrzenie warunków
rozchodzenia się drgań giętnych w prętach oraz przeanalizowanie zjawisk
towarzyszących procesowi zmęczenia. Opracowano teorię i dokonano wstępnych
pomiarów tłumienia w prętach o podanych wymiarach uwzględniając rzeczywiste
warunki pobudzania do drgań giętnych.
Tematem pracy jest analiza teoretyczna tłumionych drgań
giętnych prętów zamocowanych wspornikowo. Ponadto rozpatrzono wpływ
rzeczywistych warunków pobudzania na drgania pręta.
Rozwiązanie równania /4/ ma postać sumy
trygonometrycznych i hiperbolicznych.
Rozważono
spektrometr z wiązką molekularną pobudzaną polem wielkiej częstotliwości
za pomocą rezonatora typu N. F. Ramsey`a. Spektrometry tego typu są
powszechnie używane do badań widmowych swobodnych atomów czy molekuł oraz są
wykorzystywane jako elementy stabilizujące w atomowych wzorcach częstotliwości.
W przypadku stosowania metody N.F. Ramsey`a krzywa
rezonansowa absorpcji posiada charakter interferencyjny. Kształt tej krzywej
jest w pierwszym rzędzie parametryczną funkcją rozkładu prędkości poruszających
się molekuł w wiązce. Jednym z istotnych parametrów jest różnica faz pomiędzy
poszczególnymi sygnałami pobudzającymi wiązkę.
Różnica faz pomiędzy sygnałami wielkiej częstotliwości
jest wynikiem konstrukcji rezonatora mikrofalowego i często w układach
rzeczywistych jest kontrolowana z niezadawalającą dokładnością. Zniekształcenia
kształtu krzywej rezonansowej wywołane różnicą fal pól wielkiej częstotliwości
mają istotne znaczenie dla dokładności wykonywanych pomiarów.
Rozważono
przypadek, gdy sygnał wielkiej częstotliwości modulowany jest impulsowo w
fazie. Badano właściwości rezonansowe spektrometru analizując detektowany
sygnał małej częstotliwości /częstotliwość modulacji/.
Obliczono numerycznie charakterystyki rezonansowe dla różnych
wartości przesunięć fazowych. Stwierdzono istnienie zależności
funkcjonalnej pomiędzy fazą detektowanego sygnału małej częstotliwości a
występującą różnicą faz sygnału wielkiej częstotliwości.
W pracy, która
jest fragmentem większej całości, uzyskano rozwiązania określające
powierzchniowe fale elektromagnetyczne rozchodzące się nad płaszczyzną, powyżej
której rozciąga się bezstratny ośrodek jednoosiowo anizotropowy o dowolnie
skierowanej osi anizotropii. Zbadano zachowanie się takich fal i związany z
nimi strumień przepływu energii.
Ostatnie lata przyniosły wzrost zainteresowania nowym
rodzajem ośrodków ciągłych - tzw. kryształami kwantowymi, wykazującymi
zupełnie różne od normalnych kryształów własności w temperaturach kilku
stopni Kelvina. Są to kryształy dielektryczne, najlepiej poznanym
przedstawicielem tej klasy kryształów jest stały hel. Jedną z ciekawszych własności
tych kryształów jest ich przewodnictwo cieplne. W zwykłych kryształach
przewodnictwo cieplne rządzone jest przez znane prawo Fouriera. Okazuje się
jednak, że dla dielektrycznych kryształów typu kryształów helu prawo
przewodnictwa cieplnego jest różne od prawa Fouriera i że przy spełnieniu
odpowiednich warunków w kryształach tych można zaobserwować rozchodzenie się
fal temperatury.
Analogiczne zjawisko znane jest w fizyce ciekłego
helu. W nadciekłym helu można obserwować rozchodzenie się fal temperatury
/przepowiedzianych przez teorię Landau i Tisza i wykrytych później przez
Pieszkowa/. Zjawisko to zyskało sobie nazwę “drugiego dźwięku” z powodów,
które stana się jasne w dalszym toku naszych rozważań. Tak więc możemy
obserwować drugi dźwięk także i w kryształach dielektrycznych.
Wykrycie tego zjawiska zmusza do opracowania teorii własności
termicznych kryształów dielektrycznych w niskich temperaturach. Właśnie tego
rodzaju własnościom dielektryków poświęcone będzie niniejsze opracowanie.
W przeciwieństwie do teorii ciekłego helu teoria kryształów dielektrycznych
w niskich temperaturach znajduje się w stadium początkowym, tym niemniej
obserwujemy tu bardzo szybki postęp. Jest to spowodowane tym, że metody
wypracowane przy okazji badań nad ciekłym helem mogą tu być bardzo pomocne.
Z drugiej strony w badaniach teoretycznych możemy wykorzystywać wszystkie
znane w teorii wielu ciał i w fizyce statystycznej metody i sformułowania, jak
funkcja Greena itp.
Plan niniejszego opracowania jest następujący: w par.
2 omówimy pokrótce historię interesującego nas problemu. W par. 3
przedstawimy podstawowe wiadomości z teorii drgań sieci krystalicznej, przybliżenie
harmoniczne i wpływ członów anharmonicznych na własności termiczne ciał
stałych. W par. 4 przedstawimy zagadnienia związane z oddziaływaniami fononów
w krysztale oraz wyprowadzimy równanie kinetyczne dla fononów, będące
odpowiednikiem równania Boltzmanna w kinetycznej teorii gazów. W par. 5 omówimy
ogólne własności równania kinetycznego z członem Callawaya i jego
zastosowanie do badania zjawisk transportu w gazie fononowym; podamy warunki na
występowanie drugiego dźwięku. Par. 6 będzie zakończeniem opracowania.
Na przeszkodzie
szerokiego upowszechnienia ultradźwiękowej metody kontroli złącz spawanych
stał głównie brak jednoznacznych i uznanych powszechnie sposobów określających
warunki kontroli, a w szczególności brak metod pomiaru wielkości wad, ich
identyfikacji i oceny szkodliwości.
Niedostatkiem metod ultradźwiękowych, który często
podkreśla się i uwypukla przy porównaniu z metodą radiograficzną jest brak
trwałego dokumentu, jakim jest niewątpliwie radiogram. Dodatkowe trudności
przedstawiała dość duża różnorodność aparatury ultradźwiękowej, na
skutek trudności liczbowego porównywania różnych układów ultradźwiękowych
aparat - głowica. Jeszcze do niedawna nie było systemu liczbowej rejestracji
wyników badań i możliwości precyzowania warunków kontroli w ten sposób,
aby wyniki tej kontroli mogły być powtarzalne i odtwarzalne niezależnie od
czasu, miejsca i aparatury użytej do badań.
Postęp w konstrukcji aparatury, stopniowe
przechodzenie do ilościowego ujmowania wyników kontroli umożliwia, już na
obecnym etapie, wyjście z impasu, w jakim znalazła się ultradźwiękowa
kontrola złącz spawanych, potraktowana jako kontrola oceniająca, niekiedy
nawet bez konieczności przeprowadzenia badań radiograficznych. W literaturze
lat ostatnich można zanotować próby opracowania wytycznych badania złącz
spawanych, oceny wielkości wad bądź ich rozmiarów charakterystycznych,
ustalenia warunków odbiorczych oraz czułości badania.
Zalety, jakie predystynują zastosowanie metody ultradźwiękowej
do kontroli odpowiedzialnych złącz spawanych w grubościennych konstrukcjach
nie zostały jeszcze w pełni wykorzystane. Trzeba tutaj podkreślić, że ze
znanych obecnie metod, tylko metoda ultradźwiękowa stwarza możliwości określenia
podłużnych i poprzecznych rozmiarów wady, dostarczając w ten sposób podstaw
do analizy, zmierzającej, w oparciu o koncepcje mechaniki pękania, do
ustalenia stopnia niebezpieczeństwa, jakie wykryta wada przedstawia dla nośności
złącza. Na szczególne uwypuklenie zasługuje powszechnie uznana czułość
metody ultradźwiękowej, przy wykrywaniu wad najgroźniejszych tj. pęknięć.
Przedstawione tutaj w skrócie rozważania wykazują,
że czułość ultradźwiękowej kontroli spoin może być odniesiona albo do
poziomu wady sztucznej lub do określonej płaskiej wady równoważnej. Istnieje
łatwe przejście od jednego do drugiego sposobu oceny czułości badań.
Ustalając określony poziom czułości badania i kryterium dopuszczalności wad
należy uwzględniać dwie klasy konstrukcji, mianowicie konstrukcje w których
proces pękania jest kontrolowany przez odporność materiału na pękanie w płaskim
stanie naprężenia lub w płaskim stanie odkształcenia.
Krytyczne rozmiary wad, które uzyskuje się z podejścia
wypływającego z koncepcji mechaniki pękania są na ogół większe, aniżeli
przewidują to istniejące w niektórych krajach ultradźwiękowe normy na wady
dopuszczalne. Normy te nie uwzględniają odmienności konstrukcji i różnych własności
materiału, a w szczególności odporności na pękanie. W związku z tym w
niektórych przypadkach mogą one okazać się za mało “bezpieczne”.
Przedstawione w artykule metody oceny długości i głębokości
wady nie podlegają tak dużym wpływom spowodowanymi zmianami sprzężenia
akustycznego i rozbieżnością wiązki fal ultradźwiękowych, jak to ma
miejsce w przypadku metod oceny opartych na pomiarze amplitudy sygnału odbitego
od wady. Metody pomiaru długości i głębokości wady dostarczają informacji,
które można wykorzystać do obliczenia poziomu ryzyka lub do przewidywania
trwałości elementu zawierającego wadę, jeżeli znany jest krytyczny rozmiar
wady przy którym, w określonych warunkach obciążenia, może nastąpić całkowite
zniszczenie elementu.
W pracy
zastosowano metodę linearyzacji statystycznej do badania własności
dynamicznych układu mechanicznego o n stopniach swobody. Wykazano, że
charakterystyka dynamiczna układu jest zależna od współczynników
linearyzacji statystycznej.
Przedstawiono metodę umożliwiającą wyznaczenie współczynników
linearyzacji na podstawie przebiegów funkcji przypadkowych otrzymanych na
drodze eksperymentalnej.
W pracy
przedstawiono ścisłe sformułowanie teorii struktur dyskretnych bez
jakichkolwiek założeń regularności strukturalnej. Punktem wyjścia jest
aksjomatyczna definicja abstrakcyjnej struktury dyskretnej, opierająca się głównie
na wprowadzeniu w zbiorze elementów struktury pewnej relacji, zwanej relacją
przylegania. Po omówieniu kilku przykładów rozważono topologię struktur
dyskretnych oraz ważniejsze relacje pomiędzy strukturami, wprowadzając pojęcie
wykresu struktury dyskretnej. Następnie, dla struktur skończonych, wprowadzono
pojęcie związane z pojęciem zbioru zamkniętego i omówiono związki pomiędzy
nimi.
Dalsze rozważania pracy dotyczą wprowadzenia
operatora brzegowego w strukturze zorientowanej, pozwalającego traktować
strukturę jako kompleks. Sformułowano twierdzenia określające konieczne i
dostateczne warunki istnienia i jednoznaczności operatora brzegowego w danej
strukturze S; warunki te wiążą się z własnościami zbiorów zamkniętych
wykresu é
(S). Ponadto podano kryterium indukcyjne, oparte na orientowalności zbirów
zamkniętych struktury S, pozwalające w niektórych przypadkach w prosty sposób
rozstrzygnąć zagadnienie istnienia i jednoznaczności operatora brzegowego w
S.
Następnie, wykorzystując operator brzegowy zbudowano
rachunek różnicowy na strukturach dyskretnych, analogiczny do rachunku form różniczkowych
na rozmaitościach. Zdefiniowano dyskretne operacje różniczkowania i koróżniczkowania
pól oraz operację sumowania po łańcuchu i omówiono ich własności.
Rozpatrzono równania pola na
strukturach dyskretnych, istnienie i jednoznaczność rozwiązań niektórych równań
różnicowych, zasady wariacyjne oraz zagadnienie rozwiązywania równań różnicowych
przy częściowo zadanych wartościach pola.
Ostatni rozdział pracy dotyczy zastosowania powyższej
teorii do pewnej klasy struktur nieskończonych - tzw. struktur lokalnie
ograniczonych.
Przedmiotem pracy jest rozwiązanie zagadnień przepływu
dynamicznego /inercyjnego/ i grawitacyjnego ośrodka sztywno-idealnie
plastycznego typu Coulomba przez zbieżny kanał w formie klina.
Pod pojęciem przepływu dynamicznego, względnie
inercyjnego rozumiemy tutaj taki proces deformacji, w którym przyśpieszenia cząstek
są tak duże, że w równaniach ruchu należy uwzględnić wyrazy inercyjne, w
odróżnieniu od procesu quasi-statycznego. gdzie te wyrazy się pomija.
Nie rozpatrujemy w pracy przepływu dynamicznego typu
falowego, związanego z obciążeniami udarowymi.
W niniejszej pracy autor przedstawia rozwiązanie
ustalonego przepływu dynamicznego ośrodka Coulomba /przy założeniu
radialnych pól prędkości/ przez kanał zbieżny w formie klina, z uwzględnieniem
tarcia na jego ściankach w postaci prawa Coulomba o stałym kącie tarcia.
Rozważania są przeprowadzone w oparciu o teorię ośrodka
ciągłego sztywno-plastycznego płynięcia. W pracy wykazane zostało, że przy
dynamicznym traktowaniu procesu deformacji ośrodka, założenia płaskiego
ruchu radialnego, nieściśliwości, współosiowości tensorów naprężenia i
prędkości odkształcenia /hipoteza Levy`ego-Misesa-Saint Venanta/ i jednorodności
sił grawitacji /równoległych do płaszczyzny odniesienia ruchu/, są na ogół
ze sobą sprzeczne.
Założenia te nie prowadzą do sprzeczności przy
quasi-statycznym traktowaniu procesu deformacji rozważanego ośrodka sypkiego
Coulomba.
Autor nie postuluje spełnienia hipotezy Saint-Venanta,
wprowadzając zamiast niej założenie o jednokładności trajektorii głównych
naprężenia w płaszczyźnie odniesienia ruchu, pozwalając spełnić warunek
brzegowy na ściankach kanału w postaci tarcia Coulomba o stałym współczynniku
tarcia.
Prowadzi to do anizotropowej zależności między
tensorami naprężenia i prędkości odkształcenia, wyrażonej zmiennym
odchyleniem trajektorii głównych naprężenia i prędkości odkształcenia w płaszczyźnie
ruchu.
Autor nie formułuje równania konstytutywnego w
postaci wyraźnej analitycznej zależności tensorowej, zastępując je pewnymi
zależnościami określającymi powiązanie tensora naprężenia z założoną
kinematyką ośrodka.
Jeśli chodzi o równania konstytutywne ośrodka
sypkiego, to aczkolwiek sformułowano i stosowano w badaniach liczne postacie
praw fenomenologicznych, to jednak sprawa właściwego doboru tych praw jest
nadal sprawą dyskusyjną.
W przedstawionej pracy postawiono sobie za cel rozwiązanie
kompletne zagadnienia przepływu dynamicznego przez kanał klinowy zbieżny przy
założonym płaskim ustalonym ruchu radialnym.
Wyprowadzono równania i zależności określające
rozkład naprężeń i prędkości w kanale, łącznie z określeniem wydatku
/natężenia przepływu/ i rozkładu parcia na ściankach.
Poszczególne rozdziały niniejszej pracy zawierają
następującą tematykę:
Rozdział 2 – podaje niektóre definicje i
terminologię stosowaną w pracy.
W rozdziale 3 – sformułowano założenia i
wyprowadzono równania podstawowe dla ogólnego przypadku płaskiego ustalonego
przepływu dynamicznego z radialnym polem prędkości.
Rozdział 4 – zawiera analizę równań podstawowych
wyprowadzonych w rozdziale 3. Analiza ta wykazała, że układ równań
podstawowych można zastąpić układem równań różniczkowych zwyczajnych i
skończonymi operacjami analitycznymi na rozwiązaniach tego układu.
Rozdział 5 – poświęcony jest głównemu zadaniu
postawionemu w pracy – zagadnieniu przepływu dynamicznego ośrodka Coulomba
przez klinowy kanał zbieżny z uwzględnieniem tarcia na ściankach. Opierając
się na wynikach analizy rozdziału 4, punktu 4.2.1, zmodyfikowano wyprowadzone
tam równania i założenia, odpowiednio je przystosowując i uzupełniając do
rozwiązania zagadnienia brzegowego przepływu inercyjnego zbieżnego przez kanał
klinowy, z uwzględnieniem tarcia Coulomba na ściankach.
Podano algorytm rozwiązania tego problemu brzegowego,
stanowiący podstawę do rozwiązania numerycznego tego zagadnienia w kompletnej
formie, pozwalającej wyznaczyć rozkłady naprężeń i prędkości oraz wartości
wydatku. Ustalono kryteria poprawności rozwiązania, wyprowadzając odpowiedni
warunek na moc energii dysypowanej.
Rozdział 6 – zawiera analizę wyników rozwiązania
numerycznego i graficznego postawionego zagadnienia brzegowego dla kanału
klinowego. Podano tutaj również odpowiednie wnioski i uwagi wynikające z
rozwiązania tego zagadnienia.
Rozdział 7 – zawiera zestawienie symboli i wzorów
koniecznych do schematu obliczeniowego na maszynę cyfrową, objaśnienia tabel
i wykresów oraz odpowiednie tablice i wykresy, ilustrujące rozwiązanie
numeryczne zagadnienia przepływu przez kanał.
Przedstawiono
zasadę działania dyskryminatora częstotliwości z optycznym pompowaniem w
parach atomowych cezu Cs133.
Opisano układ pomiarowy i
wyniki badań modelu dyskryminatora częstotliwości. Optyczne pompowanie
prowadzone za pomocą promieniowania naturalnego, cezowej lampy spektralnej,
linii widmowych D1i D2. W komórce absorpcyjnej rolę gazu
buforowego spełniał azot /N2/. Uzyskano atomową linię rezonansową
o szerokości około 500 Hz. Badano wpływ niektórych czynników na natężenie
i szerokość atomowej linii rezonansowej. Całość pracy prowadzono pod kątem
przydatności układu dla atomowych wzorców częstotliwości. Przedstawione
wyniki badań uzyskano w roku 1968.
W pracy
przedstawia się rozwiązanie (trójwymiarowego) zagadnienia dyfrakcji
elektromagnetycznej harmonicznej fali płaskiej dowolnie (skośnie) padającej
na doskonale przewodzącą półpłaszczyzną umieszczoną w ośrodku
jednoosiowo anizotropowym prostopadle do wyróżnionej osi ośrodka.
Podstawową cechą sformułowanego problemu
elektromagnetycznego jest fakt, iż jego rozwiązywanie nie może być
sprowadzone do rozwiązywania niesprzężonych zagadnień dla funkcji skalarnych
spełniających równania różniczkowe rzędu drugiego. O tych pomocniczych
zagadnieniach skalarnych mówimy, iż są niesprzężone, jeżeli dla każdego z
nich wszystkie warunki zapewniające jednoznaczność – np. definiujące
wzbudzenie (źródła, lub zachowanie w nieskończoności), brzegowe, regularności
– są określone a priori niezależnie od pozostałych zagadnień.
Elektromagnetyczne zagadnienia takiego typu będziemy
nazywać zagadnieniami istotnie wektorowymi w odróżnieniu od zagadnień
skalaryzowalnych, dla których redukcja do wskazanych wyżej niesprzężonych
problemów pomocniczych jest możliwa.
Klasa istotnie wektorowych izotropowych problemów
elektromagnetycznych, dla których zostały znalezione ścisłe rozwiązania,
jest bardzo wąska, można w niej wyodrębnić ważną podgrupę obejmującą
zagadnienia dyfrakcji na nieskończenie cienkich ekranach. Metody stosowane w
tej podgrupie będą stanowić zaplecze dla poszukiwania metody rozwiązania
postawionego zagadnienia.
Charakteryzując w sposób ogólny istotę tych metod
można powiedzieć, iż polegają na konstrukcji rozwiązania problemu
wektorowego przez syntezę rozwiązań odpowiednich zagadnień skalarnych.
Zastosowanie potencjałów Hertza w takich konstrukcjach omówione jest w [2].
Rozważono
nieograniczoną, kołową powłokę cylindryczną poddaną działaniu dwóch równych
i przeciwnie skierowanych sił skupionych przemieszczających się jednocześnie
wzdłuż przeciwległych tworzących walca. Intensywność oraz prędkość
ruchu obciążenia są stałe.
W powyższym osiowo-niesymetrycznym zagadnieniu
dynamicznym poszukuje się takich prędkości obciążenia, dla których
przemieszczenia powłoki stają się nieograniczone. Są to tzw. prędkości
krytyczne.
Przyjmując, że materiał powłoki jest izotropowy,
jednorodny i liniowo sprężysty oraz, że stała grubość powłoki jest mała
w stosunku do jej promienia krzywizny, jak również pomijając tłumienie i
wszystkie człony inercyjne z wyjątkiem inercji radialnej, stosuje się dla
postawionego problemu równania Własowa. Zakłada się następnie, że zostaje
osiągnięty stan quasi-stacjonarny i po odpowiednim przetransformowaniu układu
równań różniczkowych stosuje się do nich skończoną transformację
kosinusową oraz nieskończoną transformację wykładniową Fouriera. Po
uzyskaniu tranformat odwrotnych w postaci całkowej wyznacza się szukane prędkości
krytyczne przy użyciu techniki Jonesa-Bhuta.
W sierpniu 1967
roku podjęto na zlecenie Instytutu Technologii Elektronowej PAN prace związane
z przebadaniem możliwości napylenia w rurach uderzeniowych. Prace te nie
ograniczyły się do spraw konstrukcyjnych, ale obejmowały rozważania
teoretyczne i opracowanie metod które, jak sądzimy, mogą znaleźć szersze
zastosowanie.
W niniejszej publikacji staraliśmy się przedstawić główne
wyniki prac. Zgrupowane są one w trzech częściach:
I. Projektowanie rur uderzeniowych dla procesów
chemicznych, opracował Z. Walenta.
II. Metody smugowe badania cienkich warstw, opracowali
W.Byszewski, Z. Mucha
III. Teoretyczne przesłanki optymalizacji osadzania
warstw krzemu z mieszaniny SiCl4 + H2 w rurze
uderzeniowej, opracowali R. Herczyński, Z. Płochocki.
Oprócz wymienionych autorów opracowań poszczególnych
rozdziałów w przeprowadzaniu prac brali udział: Z. Pietrzyk, T. Rudowska, M.
Dembiński, St. Kosiński, R. Śliwska, J. Orzeński, P. Karolak, L. Sowińska.
Publikacja niniejsza zostaje wydana za zgodą Instytutu
Technologii Elektronowej PAN.
Przedmiotem
pracy jest płaskie płynięcie ośrodków nieściśliwych, w którym linie prądu
pokrywają się z trajektoriami kierunku algebraicznie większej głównej składowej
tensora prędkości odkształcenia. W tej klasie płynięcia mieści się m.in.
kinematyka procesów idealnego kształtowania ciał sztywno-plastycznych bez
wzmocnienia. Na drodze rozważań czysto kinematycznych otrzymano warunek
przynależności pola prędkości do badanej klasy w postaci quasi-liniowego równania
różniczkowego drugiego rzędu o pochodnych cząstkowych. Podano dwa przykłady
pól prędkości spełniających ten warunek: przepływ radialny i przepływ o
translacyjnej rodzinie linii prądu.
Rozważono metody wariacyjne
pozwalające obliczyć przybliżoną wartość iloczynu skalarnego dowolnego
wektora g 0 z rozwiązaniami u 0 równań
liniowych w przestrzeniach Hilberta. Podane granice błędu tej przybliżonej
wartości. Dla przypadku, gdy szuka się przybliżonego rozwiązania w dowolnej
podprzestrzeni, do której należy u 0 podano warunki, przy których
odległość granic błędu zmniejsza się maksymalnie, jeśli korzysta się
tylko z dwóch wektorów próbnych. Wskazano metodę pozwalającą na dodatkowe
polepszenie oceny błędu. Podane oszacowania mogą być użyteczne przy
rozpatrywaniu problemów promieniowania i rozpraszania, w tym rozpraszania na złączach
falowodów z ośrodkiem anizotropowym.
Rozważa się
zagadnienie znajdowania przybliżonej wartości skalarnego < u 0,
g>, gdzie u 0 jest rozwiązaniem liniowego równania
niejednorodnego k = Du 0, gdzie g jest daną funkcją. Zagadnienie to
jest istotne dla większości liniowych problemów promieniowania i
rozpraszania. Niech u’ będzie znanym rozwiązaniem równania k 1 =
D 1u’ przybliżającego równanie k = Du 0 w tym sensie,
że wartości || D – D 1|| i || k – k 1|| są małe.
Podaje się oszacowania na wielkości błędu powstałego przez użycie u’
zamiast u 0. Pokazuje się m.in, że dla k1 = k i dla
obszernej klasy operatorów D 1 jest prawdziwa ocena
|< u 0, g> -
< u’, g>| = (1- || A|| -1
||g|| || A 2u’
||
gdzie A = - D1-1
D-D1. Jest ona dla małych ||D-D1|| dużo
korzystniejsza od liniowej oceny błędu, równej (1 - ||A||) –1.
||g|| ||Au’||, jaką mozna bezpośrednie
uzyskać ze znanych oszacowań typu || u0 – u’ || = (1 - ||A|| -1
||Au’||. Uzyskana ocena, drugiego rzędu względem ||A||, wymaga
wykonania takiej samej ilości obliczeń jak ocena liniowa, która jest
pierwszego rzędu względem ||A||.. Otrzymano ją dzięki zastosowaniu pewnej
metody wariacyjnej pozwalającej na przybliżone obliczanie wartości <u0,
g>.
Z badania
elastooptycznego stanu dwuwymiarowego naprężenia zależnego od czasu
otrzymujemy serie obrazów izochrom i izoklin zarejestrowanych w kolejnych, określonych
chwilach czasu t1/ i = 0, 1,2/. Uzyskanie obrazu izoklin jest
znacznie trudniejsze niż izochrom, gdyż dla każdej z przyjętych chwil czasu
należy przeprowadzić serię obserwacji przy różnych kątach skręcenia płaszczyzny
polaryzacji zawartych w przedziale 0 – ?/2. jest to praktycznie możliwe przy
badaniu procesów łatwo odtwarzalnych. Dla procesu trudno odtwarzalnego możliwa
jest rejestracja izoklin na podstawie pojedynczego badania przy zastosowaniu
wieloobiektywego układu typu Crantza-Schardina. W układzie takim, po
zaopatrzeniu obiektywów i źródeł świetlnych w oddzielnie ustawione filtry
polaryzacyjne możliwa jest jednoczesna obserwacja efektu elastooptycznego w
kilku różnych warunkach polaryzacji. Oczywiście odbywa się to przez skrócenie
czasu obserwacji zjawiska bądź zwiększenie rozstępu czasowego chwil
rejestracji obrazów.
Celem niniejszej pracy jest przedstawienie nowych metod
obliczeniowych pozwalających na znalezienie funkcji p(x, y, t) na podstawie
badań elastooptycznych zjawisk dynamicznych.
W pracy
przedstawiono trzy przybliżone metody efektywnego określania potencjałów międzyatomowych,
oparte głównie na przesłankach natury fizycznej. Z opisanych metod, metoda
przesuniętych środków orbitali niezaburzonych znana jest w literaturze pod
nazwą “floating orbitals” /po raz pierwszy została zaproponowana przez E.
Gurnee i J. Magee w 1950, a dalej rozwinięta przez M. Schulla i D. Ebbinga w
1958/. Warto jednak podkreślić, że jakkolwiek idea przesuniętych środków
została zaproponowana wcześniej, to jednak nie sposób obliczania
skomplikowanych całek wielokrotnych /znanych w literaturze pod nazwą
wymiennych jest w naszej pracy zupełnie inny – całki uważane za bardzo
trudne liczą się stosunkowo prosto. Wysunięta w pracy i zastosowana do
obliczania tych całek idea wielocentrowych układów współrzędnych /w naszej
pracy dwucentrowych/ powinna okazać się szczególnie przydatna przy
przyblizonym rozwiązywaniu atomów wieloelektronowych i molekuł
wieloatomowych.
Pozostałe dwie metody wydają się być propozycjami
nowymi. Okazuje się przy tym, że już pierwsze przybliżenie metody rozwinięcia
w szereg potęgowy funkcji falowych układów izolowanych, zawiera w sobie metodę
Heitlera-Londona, udoskonaloną propozycjami Yanga /ekranowanie/ i Weinbauma
/struktury jonowe/. Metoda ruchów skorelowanych, wynikająca z pewnej sugestii
fizycznej, jest wprawdzie dość grubym przybliżeniem, ale ma za to zaletę
metody bezpośredniej – nie wymaga znajomości funkcji falowych układów
izolowanych.
Ilość znanych
ścisłych rozwiązań równania Boltzmanna jest bardzo szczupła i właściwie
poza znanym od dawna rozwiązaniem Maxwella ukazały się niedawno rozwiązania
Nikolskiego dla szczególnych przypadków jednorodnego sprężania lub rozprężania
gazu oraz zbadano niektóre rozwiązania determinowane przez przyjęcie rozkładu
lokalnie maxwellowskiego. Wyniki uzyskane dla rozkładu maxwellowskiego są ogólniejsze
od wyników, jakie otrzymał Nikolski dla tej samej funkcji rozkładu, gdyż
zawierają dodatkowo przesunięcie i obrót.
Ponieważ posiadanie dokładnych rozwiązań jest z
wielu względów pożyteczne jeden ze współautorów przeanalizował przypadek
dokładnego rozwiązania dla izotropowego rozkładu prędkości cieplnej, który
będzie pokrótce podany poniżej. Następnie oceniony będzie wpływ małych
zaburzeń potencjału oddziaływań międzycząsteczkowych za zmiany w
asymptotycznym zachowaniu się ścisłych rozwiązań Nikolskiego. W końcu, w
części trzeciej, podamy przykład ilustrujący część II niniejszej pracy, w
którym wyznaczymy współczynniki przy najniższych, niezerowych, potęgach
czasu t w rozwinięciu asymptotycznym funkcji rozkładu dla t › ?, przyjmując
niemaxwellowski stan “końcowy” gazu, tzn. współczynnik przy “zerowej”
potędze t. Jest rzeczą interesującą, że całkę zderzeń w tym przykładzie
doprowadzimy w ogólności do jednokrotnych całek niewłaściwych pierwszego
rodzaju, które w pewnych szczególnych przypadkach sprowadzają się do funkcji
prawdopodobieństwa erf x i do funkcji elementarnych.
Efekt rozporu,
czyli pojawienie się ściskających sił osiowych w płytach podpartych w sposób
nieprzesuwny zmienia w sposób istotny nośność tych konstrukcji. Występuje
on w płytach zbudowanych z materiałów “znakoczułych”, tzn. posiadających
różne charakterystyki wytrzymałościowe /np. granicę plastyczności/ przy ściskaniu
i rozciąganiu. I tak np. w przypadku płyt żelbetowych, jeżeli warunki
brzegowe uniemożliwiają przemieszczenia podłużne na podporach, nośność
okazuje się znacznie wyższą niż przewiduje te zgięciowa teoria nośności
granicznej płyt.
Mogłoby wydawać się dziwnym, że metoda linii załomów,
dająca kinematycznie dopuszczalne, a więc górne oszacowania nośności dawać
może oceny niższe od obserwowanych w doświadczeniach. Okazuje się jednakże,
że kinematycznie dopuszczalne czysto zgięciowe podejście nie zawsze spełnia
warunki “ wewnętrznej zgodności” w przegubach plastycznych. W przypadku
podpór nieprzesuwnych nie będzie mianowicie spełniony wynikający z prawa płynięcia
warunek zgodności znaków naprężeń i prędkości odkształceń i osie obojętne
naprężeń i prędkości odkształceń nie będą się pokrywać. Z tego powodu
teoria zgięciowa okazuje się wówczas kinematycznie niedopuszczalna.
Zagadnienie to jest omówione dla szeregu przypadków.
Podejście kinematyczne dopuszczalne powinno uwzględniać
wpływ sił osiowych na wielkość pracy rozpraszanej w procesie plastycznego
odkształcenia. Niestety otrzymane wówczas obciążenia graniczne znacznie
przewyższają nie tylko wyniki uzyskane z teorii zgięciowej, ale także i
rzeczywistą nośność konstrukcji. Wynika to z faktu, że nawet małe ugięcia
występujące w początkowej fazie odkształcania powodują znaczne nieraz osłabienie
konstrukcji z materiałów znakoczułych. Tzw. “osłabienie geometryczne”
jest efektem przeciwnym do tego, który obserwujemy w cienkich płytach
metalowych; tam bowiem ugięcia znacznie usztywniają konstrukcję.
Miarodajna analiza nośności konstrukcji, w których
występuje efekt rozporu nie może się więc ograniczać do rozpatrywania początkowej
geometrii układu i musi uwzględniać zmiany tej geometrii spowodowane ugięciami.
W pracy
rozpatruje się promieniowanie dipola elektrycznego poruszającego się w ośrodku
dyspersyjnym, izotropowym, jednorodnym i nieograniczonym.
Praca zawiera
opis zaproponowanej przez R.S. Doroszkiewicza metody modelowych elastooptycznych
badań budowli, w których ciężar własny jest jednym z podstawowych schematów
obciążenia. Umożliwia ona między innymi wyznaczanie stanu naprężenia przy
jednoczesnym działaniu ciężaru własnego i parcia hydrostatycznego z uwzględnieniem
różnych własności odkształceniowych budowli i podłoża. Metoda opiera się
na zastosowaniu specjalnego urządzenia – wirówki elastooptycznej, służącej
do zwielokrotnienia wpływu ciężaru własnego i wykonaniu modelu ze
specjalnych wysokoczułych materiałów elastooptycznych o pożądanym stosunku
współczynników sprężystości. Obok własności materiałów modelowych,
opis techniki badań oraz podstawowej aparatury elastooptycznej, w artykule
podano przykład praktycznego wykorzystania opracowanej metody do wyznaczania
stanu naprężenia w zaporze grawitacyjnej.
W pracy
niniejszej wykażemy, że jeśli spełniony jest warunek Colemana-Nolla (C-N),
ograniczający postać funkcji energii sprężystej, siła rozciągająca
prostopadłościenną próbkę zbudowaną z jednorodnego izotropowego materiału,
odniesioną do jednostki powierzchni przed deformacją, nie osiągnie extremum.
Podczas formowania włókien ze stopionych polimerów
zachodzi szybkie stygnięcie stopionej strugi polimeru prowadzące do zestalenia
się materiału. Procesowi temu może towarzyszyć krystalizacja polimeru, przy
czym stopień krystaliczności uzyskiwanego włókna powinien w znacznej mierze
zależeć od szybkości stygnięcia a więc i od warunków formowania. Niedawno
Ziabicki podał uproszczoną teorię nieizotermicznej krystalizacji polimerów i
na jej podstawie dokonał analizy przewidywanego wpływu warunków formowania na
krystaliczność włókna surowego, oraz uzyskane wyniki porównał z dostępnymi
danymi doświadczalnymi różnych autorów.
Zestawienie to, zaczerpnięte z pracy przedstawia
tabela 1. Jak widać większość danych doświadczalnych dotyczy włókien
formowanych z polietylenu bądź polipropylenu..
Dane te na ogół są zgodne z przewidywaniami teorii,
jedynie dla polipropylenu Kase i Matsuo oraz Diacik i inni zaobserwowali wzrost
gęstości włókien spowodowany wzrostem szybkości odbioru a także spadek gęstości
przy zwiększaniu szybkości nadmuchu chłodzącego powietrza.
Efekty te przeciwne do przewidywanych na podstawie
teorii zgodne są z kierunkiem zmian dwójłomności włókien i ich orientacji,
mogą być spowodowane wpływem orientacji makrocząsteczek na przebieg
krystalizacji włókna.
Brak w literaturze danych dotyczących innych polimerów
stosowanych do wytwarzania włókien, a także wcześniejsze obserwacje wykazujące
w przypadku polikaproamidu stałość gęstości w pewnym zakresie zmian warunków
formowania skłoniły do podjęcia badań nad zależnością krystaliczności włókien
formowanych ze stopu od warunków przędzenia w możliwie szerokim zakresie
zmian szybkości stygnięcia. Interpretację uzyskanych wyników przeprowadzono
na gruncie nieizotermicznej teorii krystalizacji.
Jednym z
podstawowych problemów mechaniki ośrodków ciągłych jest badanie równań
stanu, gdy przekracza się granicę sprężystości. W zagadnieniu tym wyróżnia
się dwa różne aspekty:
- jak zdefiniowany jest obszar sprężysty i jaka jest
jego zmiana gdy materiał ulega deformacjom niesprężystym? /lub jakie są
parametry charakteryzujące wzmocnienie i jak się one zmieniają?
- jakie są związki między deformacjami niesprężystymi
i naprężeniami które je powodują.
Próbę odpowiedzi na te zagadnienia dla przypadku
czystych monokryształów podjął w swej pracy J. Zarka, bazując na gruncie
teorii lepkoplastyczności. W celu uzupełnienia wyników teoretycznych podjęto
badania doświadczalne, zostaną one przedstawione w niniejszej pracy. Szczególną
uwagę zwrócono na badanie granicy sprężystości w monokryształach
aluminium.
Problem skończonego
odkształcenia sprężystego walca kołowego można na gruncie nieliniowej
teorii sprężystości uważać za klasyczny. Niestety, klasa odkształceń
walca, dla których znane są ścisłe rozwiązania jest bardzo wąska.
Spowodowane to jest faktem, że równania nieliniowej teorii sprężystości są
znacznie bardziej skomplikowane niż w teorii liniowej. Zakładając z góry
warunki brzegowe i charakterystykę odkształcanego materiału nie potrafimy na
ogół rozwiązać równań równowagi tzn. wyznaczyć odkształcenia. Z tego
powodu najczęściej określamy najpierw postać odkształcenia, a na podstawie
równań równowagi wyznaczamy rodzaj materiału, dla którego to odkształcenie
jest możliwe.
Skuteczność tej metody jest
niestety w istotny sposób ograniczona. Okazuje się bowiem, że w przypadku
jednorodnych i izotropowych materiałów sprężystych wolnych od sił masowych
jedynymi deformacjami możliwymi dla wszystkich materiałów tej klasy są
odkształcenia jednorodne.
Analogiczne twierdzenie możemy
wypowiedzieć zawężając klasę rozważanych materiałów do materiałów ściśliwych.
W klasie materiałów nieściśliwych oprócz odkształceń jednorodnych istnieją
cztery rodziny odkształceń, możliwych dla wszystkich jednorodnych i
izotropowych materiałów sprężystych wolnych od sił masowych.
Problem istnienia innych
uniwersalnych odkształceń jest dotychczas otwarty.
Tak więc poszukiwanie nowego
rozwiązania polega na jednoczesnym wyznaczaniu odkształcenia i klasy materiałów,
dla których to odkształcenie będzie możliwe.
Wymienione trudności powodują,
że w nieliniowej teorii sprężystości znanych jest zaledwie kilka ścisłych
rozwiązań. Oprócz rozwiązań zawartych w monografiach [1] i [2] autorowi
znane są tylko dwa nowe przykłady rozwiązań (deformacja klina i deformacja
stożka) przedstawione w pracy [3].
Przedmiotem niniejszej pracy jest analiza odkształcenia
kołowego walca sprężystego, przy którym walec przechodzi w bryłę obrotową
o równaniu powierzchni w układzie współrzędnych walcowych.
O materiale walca zakładamy,
że jest sprężysty, izotropowy i jednorodny oraz nieściśliwy. Na odkształcenie
nakładamy warunek, że podstawy walca mają pozostać nieodkształcone.
Pokażemy, że można tak
zdefiniować odkształcenie i warunki brzegowe, żeby zdeformowany walec
pozostawał w równowadze bez działania sił masowych.
Znajomość
impedancji ludzkiej kończyny górnej jest bardzo przydatna przy badaniu ręcznych
narzędzi wibracyjnych, np. szlifierek, pił do drewna, młotków pneumatycznych
itd. W szczególności umożliwia ona wyznaczenie sił działających na rękę
na podstawie pomiaru prędkości uchwytu i podstawowej częstości pracy narzędzia.
Przypomnijmy, że impedancją mechaniczną I danego punktu układu nazywany jest
stosunek siły P działającej w tym punkcie na układ do prędkości v tego
punktu, przy czym P musi się zmieniać sinusoidalnie z częstością ?.
Impedancja jest więc miarą oporu, jaki stawia układ przy przemieszczeniu go z
prędkością chwilową v. Zarówno P jak i v są w ogólności liczbami
zespolonymi, wobec czego i I jest liczbą zespoloną. Wartość impedancji jest
na ogół zależna od częstości ?.
W pracy niniejszej przedstawiona zostanie technika
pomiarowa i wyniki badań impedancji kończyny górnej w zakresie częstości
9-139 Hz. Badania przeprowadzone były za pomocą siłomierza własnej
konstrukcji.
Praca zawiera
opis eksperymentu, którego celem było uzyskanie informacji o wyrazistości i
rozróżnialności głosek, a także o zrozumiałości wyrazów i zdań
poddanych kompresji czasowej metodą okresowej eliminacji z sygnału mowy
segmentów o jednakowej długości czasowej.
Wyniki mogą być wykorzystane przy rozwiązywaniu
problemów dotyczących ekonomizacji torów telekomunikacyjnych.
Rozpatrzono
warunki rozprzęgania układów mechanicznych z tłumieniem wiskotycznym i
wymuszenia głównych postaci drgań przy dowolnej częstości wymuszeń.
Zbadano następnie możliwości rozprzęgania układów tłumionych za pomocą
cieczy lepko-sprężystych oraz z tłumieniem wewnętrznym, konstrukcyjnym i za
pomocą tarcia suchego.
Praca stanowi wyciąg z
obszerniejszej pracy autora, przygotowanej do druku [1], gdzie też podana jest
obszerna literatura przedmiotu.
Kontynuując
poprzednie badania nad zastosowaniem schematu Laxa do przepływów
transonicznych autorzy przeprowadzili porównanie z rezultatami U.G. Pirumowa,
który podał w pracy iteracyjny schemat różnicowy, zastosowany do układu równań
gazodynamiki. Układ ten opisywał bezwirowy, izoentropowy przepływ idealnego
gazu ze stałym współczynnikiem adiabaty. W obu pracach rozpatruje się
zagadnienie odwrotne dla transonicznego przepływu gazu w dyszy Lavala, przy
czym porównanie zostało przeprowadzone dla przypadku płaskiego.
Analiza uzyskanych wyników potwierdza przydatność
schematu Laxa w zastosowaniu do przepływów transonicznych nie tylko ze względu
na jego prostotę, ale również na brak dodatkowych ograniczeń występujących
w schemacie Pirumowa.
Holografia
ultradźwiękowa jest bardzo młodą dziedziną i wiele problemów będzie musiało
być rozwiązanych, zanim znajdzie ona szerokie zastosowanie. Wśród tych
problemów, wymienić należy zniekształcenie obrazu przestrzennego wywołane różnicą
długości fali rejestrującej i rekonstruującej oraz konieczność
udoskonalenia przetwornika akusto-optycznego.
Celem omawianych tu wstępnych doświadczeń było
praktyczne zapoznanie z techniką holografii ultradźwiękowej i zbadanie możliwości
otrzymania hologramu ultradźwiękowego oraz jego rekonstrukcji. Ze względu na
ewentualne zastosowania do diagnostyki medycznej, postanowiono zbadać możliwość
otrzymania obrazu metodą bezpośrednią.
W omawianych doświadczeniach zastosowano ciągłą falę
ultradźwiękową o stosunkowo niskiej częstotliwości 711 kHz. Jako
przetwornik obrazu wykorzystana została powierzchnia swobodna cieczy.
Uzyskane obrazy potwierdziły możliwość uzyskania,
przy zastosowaniu swobodnej powierzchni cieczy jako przetwornika obrazu, obrazu
badanego przedmiotu metodą bezpośrednią.
Dalsze ulepszenie aparatury
powinno pozwolić na poprawienie zdolności rozdzielczej układu i zmniejszenie
szumów optycznych. Rozwiązanie wymaga również problem zniekształceń
wynikający z różnicy pomiędzy powiększeniem podłużnym a poprzecznym.
W niniejszym
referacie omówione zostaną pewne pojęcia stateczności i przytoczone
odpowiednie metody badań.
Od pojęcia stateczności w sensie Lapunowa odbiega pojęcie
stateczności technicznej lub praktycznej. Pojęcie to powstało w związku z
koniecznością bardziej adekwatnego opisu zjawisk związanych z ruchem układów
mechanicznych, a przede wszystkim z ruchem maszyn. W pojęciu stateczności w
sensie Lapunowa tkwi założenie, że cechą stateczności jest asymptotyczne dążenie
do stanu ustalonego mimo zaburzeń zewnętrznych. W rzeczywistości układy
mechaniczne i maszyny mogą tej cechy nie posiadać. Mogą ją posiadać jedynie
modele matematyczne typu /1/ analizowane przy założeniu, że układ jest
izolowany. Z tego względu stateczność w sensie Lapunowa będzie stale
przedmiotem rozważań teoretycznych. Przy przejściu do zastosowań należy się
zawsze liczyć z koniecznością uwzględnienia warunków tzw. stateczności
technicznej.
W związku z rozwojem metodyki badań zjawisk
fizycznych w ujęciu probabilistycznym – powstała konieczność zdefiniowania
stateczności układów opisujących procesy stochastyczne. Omówione w
niniejszym referacie definicje stateczności wykazują, że pojecie stateczności
procesów stochastycznych jest bliższe stateczności technicznej, niż
stateczności w sensie Lapunowa.
Ograniczając się do zwięzłego przedstawienia
zagadnień stateczności w teorii układów dyskretnych omówimy pewne typy układów,
zagadnienia związane z przebiegiem rozwiązań i metody badań stateczności.
W niniejszej
pracy rozpatrzymy ustalony przepływ grawitacyjny ośrodka rozdrobnionego w zbieżnym
kanale pionowym. Przedstawiona analiza będzie miała na celu określenie parć
ośrodka w czasie ruchu na ścianki kanału, wydatków przepływu oraz wymiarów
otworu wylotowego, zapewniającego wypływ ośrodka, charakteryzującego się
zmienną lub stałą kohezją. W rozważaniach naszych uwzględnimy siły
inercyjne. Aby uprościć zagadnienie w równaniach ruchu użyjemy wielkości uśrednionych,
odniesionych do skończonych elementów objętościowych. tego rodzaju
uproszczenie pozwoli nam na wyprowadzenie prostych wzorów analitycznych, określających
interesujące nas wielkości. Rozpatrzymy kanały /przepływ płaski/, stożkowe
/przepływ osiowo-symetryczny/ oraz zbieżne kanały o przekroju prostokątnym
/przepływ trójwymiarowy/.
Zakładamy, że ośrodek rozdrobniony posiada zmienną
spójność /kohezję/, zależną od wstępnego zagęszczenia ośrodka.
Przeprowadzając np. pomiary w aparacie płaskiego ścinania, możemy wyznaczyć
wartość kohezji w zależności od stopnia wstępnej konsolidacji. Tego rodzaju
pomiary zostały dokładnie opisane w pracy A.W. Jenike`go [1].
Wykonany przez autorów ultradźwiękowy detektor tętna
UDT-1 stanowi pierwszy krok w opanowaniu dopplerowskiej techniki badania ruchu
struktur biologicznych. wyniki badań modelowych i klinicznych potwierdziły słuszność
założeń opracowanego urządzenia oraz jego dużą przydatność dla
diagnostyki płodu we wczesnych okresach ciąży. Obecnie wykonywana jest
pierwsza seria prototypowa tych aparatów dla szeregu klinik krajowych.
Pierwsze doświadczenia uzyskane w zakresie
dopplerowskich pomiarów ultradźwiękowych zostaną wykorzystane w następnym
etapie pracy do badań przepływu krwi w arteriach. Ciągła fala ultradźwiękowa
wprowadzona do arterii ulega bowiem rozproszonemu odbiciu od przepływających
krwinek. Dokonując pomiarów częstotliwości dopplerowskiej można w zasadzie
wyznaczyć w ten sposób prędkość przepływającej krwi.
W rzeczywistości zagadnienie to jest bardzo złożone,
gdyż rozkład prędkości krwi w przekroju arterii nie jest równomierny, a
sama prędkość jest wielkością pulsującą w czasie. Ponadto ścianki
arterii drgają w rytm pracy serca. W rezultacie otrzymuje się złożone widmo
częstotliwości będące funkcją zjawisk przepływu i ruchów arterii, a także
zależne od struktury promieniowanej wiązki ultradźwiękowej.
Zagadnienie to jest jednak bardzo atrakcyjne zarówno z
poznawczego jak i z klinicznego punktu widzenia, gdyż pomiary ultradźwiękowe
mogą dostarczyć szereg nowych informacji o zjawiskach przepływu krwi w
arteriach a przeprowadzone być mogą na powierzchni ciała, poprzez skórę
pacjenta bez konieczności dokonywania krwawych zabiegów.
Przedstawiona praca stanowi pierwszy etap szeroko
zakrojonego programu zastosowania ultradźwiękowych metod dopplerowskich w
badaniach biomedycznych.
W pracy uzyskano wzór na amplitudę fali odbitej
wektora Hertza elektrycznego dipola Hertza promieniującego nad plazmą posługując
się metodą punktu siodłowego. Dipol znajdował się w ośrodku nie przewodzącym.
Przyjęto, że ośrodek nie przewodzący i plazma graniczą ze sobą wzdłuż płaszczyzny.
O plazmie założono, że jest nieściśliwa, doskonale przewodząca i opisywana
zlinearyzowanymi równaniami magnetohydrodynamiki.
Praca
niniejsza wiąże się z opracowywanym zagadnieniem rozchodzenia się fal
powierzchniowych nad płaszczyzną impedancyjną. Pokazano jak różne rodzaje
elektromagnetycznej płaskiej fali niejednorodnej wywołują przepływ
strumienia energii i jakie zmiany w tym przepływie powoduje sprzęganie się
poszczególnych rodzajów fal. Wskazano analogię pomiędzy postacią wektora
Poytinga niejednorodnej fali płaskiej i dwóch jednorodnych płaskich fal o
wzajemnie prostopadłych wektorach falowych. Pokazano też, jak pod tym kątem
widzenia określić można przepływ energii niejednorodnej fali płaskiej w ośrodku
anizotropowym.
Rozwiązania równań
cząstkowych nieliniowych, a w szczególności quasi-liniowych, zachowują sens
na ogół tylko w pewnym przedziale czasu, przy czym dane początkowe mogą być
dowolnie regularne. Innymi słowy, istnieje pewne otoczenie prostej t = 0
/chodzi o równanie z dwiema niezależnymi zmiennymi x, t/, określone na przykład
nierównościami
0 =t < t c , w
którym pojęcie rozwiązania jest dobrze zdefiniowane. Czas krytyczny t c,
zależy na ogół od postaci równań i od warunków początkowych.
W czasie t = t c pojawiają się w rozwiązaniach osobliwości, tak, że
pochodne stają się nieograniczone. Oznacza to, iż tworzą się nieciągłości
samych rozwiązań. Powstawanie takich nieciągłości można wyjaśnić w
oparciu o badania przebiegu charakterystyk na płaszczyźnie x, t; okazuje się,
że osobliwości rozwiązania powstają wtedy, gdy pole charakterystyk staje się
osobliwe.
Nieco więcej informacji dostarcza w tym względzie
badanie propagacji słabych nieciągłości rozwiązania, tj. nieciągłości
pochodnych, wzdłuż charakterystyk. Stwierdzamy bowiem, że sposób propagacji
takich nieciągłości zależy w dużym stopniu od rodzaju charakterystyki.
Zagadnienie powstawania nieciągłości w rozwiązaniach
można uprościć rozpatrując problemy szczególne początkowe. Takim
problemem, inspirowanym przez zastosowania, jest na przykład problem początkowy
wynikły z założenia w czasie t = 0 pewnego “profilu”: dane początkowe są
funkcjami stałymi na całej osi x z wyjątkiem określonego przedziału, w którym
rosną lub maleją monotonicznie. W miarę upływu czasu profil ulega zniekształceniom,
które należałoby zbadać.
Tak postawiony problem jest oczywiście trudny do rozwiązania.
Toteż wydaje się rzeczą rozsądną ograniczyć się do dania profilu takiego,
że funkcje początkowe rosną lub maleją w określonym przedziale, przy czym
ich pierwsze pochodne doznają skoku końcach
przedziału; poza tym przedziałem funkcje są stałe. Wówczas można się
spodziewać, że przy odpowiednich założeniach, wystarczy zbadać propagację
słabych nieciągłości danych na końcach przedziału.
Przedstawione w niniejszej pracy wyniki dodatnio świadczą o
możliwościach zastosowawczych przedstawionej metody rozpoznawania głosów,
pod warunkiem odpowiedniego przeprowadzenia procesu uczenia. Jednakże jej poważnym
ograniczeniem jest warunek stałości charakterystyk toru elektroakustycznego
podczas wykonywania nagrań, co najmniej w zakresie analizowanych pasm częstotliwości.
Z tego powodu pożądane jest możliwie daleko idące zawężenie tego zakresu,
co z drugiej strony ograniczone jest stratami informacji, które mogą uniemożliwić
prawidłowe rozpoznawanie głosów. W przypadku, kiedy zmiany charakterystyk
toru są kontrolowane, można ich wpływ na wyniki pomiarów skorygować
dobierając odpowiednio wartości poziomów progowych w poszczególnych kanałach.
Na zakończenie warto podać, że wszystkie obliczenia
odległości D ik były wykonywane na elektronicznej maszynie
cyfrowej “ODRA 1204” według programu przedstawionego w załączniku. Z
powodu małej pojemności pamięci operacyjnej maszyny ułożony program nie
jest optymalny z punktu widzenia czasu wykonywania obliczeń, ponieważ po
wczytaniu wektorów wzorcowych i dokonaniu transformacji określonej wzorem następowało
wczytywanie pojedynczo wektorów V i i
maszyna kolejno obliczała 15 odległości D ik
po czym wczytywanie następnego
wektora dokonywało się po wydrukowaniu tych odległości.
Równania
nieliniowe opisujące zimną, bezzderzeniową plazmę dopuszczają rozwiązania
stacjonarne w postaci funkcji periodycznych. Istnienie tego rodzaju rozwiązań
równań nieliniowych można uważać za efekt współdziałania nieliniowości
zmierzającej do zaostrzenia profilu fali i dyspersji “rozmywającej” ten
profil. Wygładzanie profilu fali może być również wynikiem współdziałania
nieliniowości i dyssypacji co występuje na przykład w gazodynamice. W tym
ostatnim przypadku powstaje fala uderzeniowa – dwa różne stany połączone wąskim
obszarem przejściowym. Równania nieliniowe z dyspersją, ale bez dyssypacji,
nie mają rozwiązań tego typu. Oprócz rozwiązań periodycznych otrzymujemy
tu również inne rozwiązania stacjonarne – fale pojedyncze – jeśli
przyjmiemy warunki znikania rozwiązania wraz z pochodnymi w nieskończoności.
Fale pojedyncze, zwane też solitonami, mają profile o kształcie wąskich
impulsów i, co najważniejsze, łączą stany jednakowe (w odróżnieniu od fal
uderzeniowych).
Istnienie periodycznych rozwiązań równań
nieliniowych nie zapewnia jeszcze możliwości propagacji sygnałów
modulowanych, gdyż nie obowiązuje tutaj zasada superpozycji rozwiązań. Okazało
się jednak możliwe sformułowanie odpowiedniej teorii przybliżonej. Zakłada
się w tej teorii, że rozpatrywana fala ma lokalnie charakter fali płaskiej,
dopuszcza się następnie powolną zmienność parametrów określających tę
falę. Chodzi tu oczywiście o zmiany małe na odległościach rzędu długości
fali i w okresach czasu rzędu okresu fali. Warto podkreślić, że w tej teorii
nie ogranicza się amplitudy fali, nieliniowość zjawisk jest tu więc w pełni
zachowana.
W niniejszej pracy stosuje się metodę Whitham`a do równań
zimnej, bezzderzeniowej plazmy bez pola magnetycznego. W odróżnieniu od pracy
gdzie rozpatrywano problem stabilności rozwiązań periodycznych tych samych równań
przy wykorzystaniu rozwinięć względem amplitudy fali i w konsekwencji nakładano
ograniczenia na tę amplitudę, tutaj nie jest potrzebne założenie o małości
amplitudy ale nakłada się ograniczenie na szybkość zmian parametrów fali.
Rezultat pracy stanowi układ równań opisujących zmiany parametrów fali w
trakcie propagacji.
Praca niniejsza
stanowi zastosowanie i rozwinięcie przedstawionej uprzednio w [1] i [2] metody
wyznaczania przepływu potencjalnego w gardzieli dyszy płaskiej lub
osiowo-symetrycznej .
Celem niniejszej pracy jest
dalsze rozwinięcie przedstawionej wyżej metody poszukiwania parametrów przepływu
w postaci szeregów potęgowych, w których współczynnikami są funkcje od
jednej zmiennej.
Rozkłady
statystyczne uśrednionych w przedziałach 50-milisekundowych wartości F 0
(częstotliwości podstawowej) dla 10 osób i 2 replikacji wykazują podobieństwo
do rozkładów gaussowskich, przeważnie ze skośnością dodatnią oraz
leptokurtozą. Użyto statystyki t dla określenia odległości między średnimi
poszczególnych rozkładów. Dendryt tych odległości ilustruje podobieństwa
między próbami. Sugeruje się, iż dendryt taki może stanowić praktyczną
pomoc w pracach nad identyfikacją głosu.
Celem niniejszej
pracy było teoretyczne i eksperymentalne badanie efuzji wiązki utworzonej
przez atomy Cs 133 po to, by uzyskać wiązkę o najlepszych
parametrach dla atomowego wzorca częstości. Taka wiązka winna się
charakteryzować małą rozbieżnością, względnie dużą intensywnością i
monoenergetycznością. Odpowiednie generatory wiązek cezowych zostały
skonstruowane przed paru laty w Samodzielniej Pracowni Atomowych Wzorców Częstotliwości
IPPT PAN i pomyślnie zastosowane w układzie wzorca częstości. Układy
generacyjne wiązki były następnie wielokrotnie modyfikowane i podjęto
specjalną pracę doświadczalną w celu szczegółowego ich przebadania. Układ
doświadczalny i wyniki jakie na nim uzyskano przedstawione są w dalszej części
niniejszej pracy.
W końcu 1969 r. w Zakładzie Mechaniki Cieczy i Gazów
podjęto próbę teoretycznego zanalizowania zjawiska. Ponieważ okazało się,
że przepływ zachodzi w zakresie dużych liczb Knudsena /przyjmując za drogę
swobodną drogę atomów cezu ? w częsci “ciśnieniowej” zaś jako
charakterystyczną długość d o średnicę kanałów wylotowych Kn jest rzędu
10 2- 10 ł można było zastosować metodę Clausinga.
Obliczenia wykonano dla
pojedynczych kanałów cylindrycznych, następnie zaś przez superpozycję,
zbadano zespół takich kanałów. Ponieważ realnie istniejące urządzenie
eksperymentalne składa się z kanałów nie tylko okrągłych przyjęto pewien
zastępczy schemat budowy zespołu
rurek. Opis schematu teoretycznego oraz wyniki odpowiednich obliczeń
numerycznych porównano z doświadczeniem.
Wyniki porównania pozwalają stwierdzić, że:
1. stosowana metoda jest dobrym punktem wyjścia:
uzyskiwane wyniki są jakościowo zbieżne;
2. zachodzący w doświadczeniu proces nie jest
procesem ustalonym ze względu na atomy cezu
gromadzące się w części “próżniowej” urządzenia doświadczalnego i
otrzymywano w rezultacie “tło”;
3. intensywność procesu fuzji procesu efuzji w sposób
istotny zmienia się z czasem, najprawdopodobniej w wyniku adsorpcji atomów
cezu w kanałach wylotowych. Ponieważ ta adsorpcja zachodzi początkowo w części
kanałów najbliższych do wyrzutni atomów cezu wiązka jest najpierw silniej
skolimowana niż to wynika z obliczeń teoretycznych.
Wszystko to sugeruje konieczność uwzględnienia
procesu adsorpcji i traktowania przebiegu zjawiska jako kwazistacjonarnego.
Charakter oddziaływania gazu z twardą ścianką ma
istotny wpływ na ruch cząstek gazu w pewnym obszarze w pobliżu ścianki. Z
tego względu zbadanie oddziaływania jest ważne przy opisie zjawisk zachodzących
z udziałem ścianki.
W szczególności ma ono duże
znaczenie dla badań laboratoryjnych w gazach rozrzedzonych, jak również dla
wyznaczenia sił działających na ciała poruszające się w rozrzedzonym gazie
/sztuczne satelity Ziemi/. Wiadomo, że mechanizm oddziaływania gazu z twardą
powierzchnią w dużym stopniu zależy od jej czystości w sensie molekularnym.
Stan powierzchni satelity będzie ulegał zmianie wraz z wysokością lotu, co
jest związane ze zmianą parametrów środowiska /składu atmosfery, ciśnienia,
temperatury itd./, oraz z okresowym przebywaniem satelity w obszarach wysokiej
próżni. W związku z tym zachodzi potrzeba eksperymentalnego wyznaczania
parametrów charakteryzujących mechanizm oddziaływania gazu ze ścianką w
warunkach przestrzeni kosmicznej. Istnieją wprawdzie pewne możliwości
stworzenia warunków laboratoryjnych do przeprowadzenia podobnych eksperymentów,
lecz warunki istniejące w przestrzeni kosmicznej, a mianowicie istnienie prawie
monoenergetycznego strumienia cząstek względem satelity, oraz specyficznego składu
ośrodka stwarzają unikalne możliwości badawcze.
Dla uzyskania pełniejszych informacji o mechanizmie
oddziaływania gazu ze ścianką wskazane jest przeprowadzenie badań
wykorzystujących różne zjawiska fizyczne zachodzące z udziałem ścianki.
Ponadto, dla uniknięcia trudności związanych z uwzględnieniem zmian czynników
zewnętrznych, korzystne jest badanie zjawisk okresowo zmiennych w czasie, których
czas charakterystyczny jest dużo mniejszy od czasu charakterystycznego zmian
wspomnianych czynników. Można w związku z tym rozważyć zjawiska akustyczne,
termiczne, elektromagnetyczne i inne.
Przedstawiony eksperyment jest możliwy do
przeprowadzenia również w warunkach laboratoryjnych. Najpoważniejszą trudność
stanowi wytworzenie strumienia molekuł o odpowiedniej energii. Do rozważenia
pozostaje także inna geometria doświadczenia /zakrzywiona powierzchnia ścianki/,
która w pewnych przypadkach może powodować jakościowe zmiany strumienia pędu.
Celem niniejszej pracy jest dyskusja i wyjaśnienie
dlaczego z jednej strony w innego typu badaniach stwierdza się wyraźny wpływ
prędkości odkształcenia na własności plastyczne metali, z drugiej zaś
strony, w badaniach przeprowadzanych na długich próbkach efekt ten jest
nieznaczny, szczególnie w odniesieniu do kinematyki procesu.
Cała analiza zostanie przeprowadzona w oparciu o
hipotezę, że jak stwierdzono w większości prac eksperymentalnych, metale
wykazują wrażliwość na prędkość odkształcenia.
Dokładne poznanie własności plastycznych metali w
warunkach obciążeń dynamicznych stanowi poważny problem techniczny. Z jednej
strony zainteresowanie tymi zagadnieniami jest spowodowane potrzebami
technologii, na przykład tłoczeniem wybuchowym i innymi procesami, z drugiej
strony natomiast strony badania tego rodzaju rozszerzają znacznie horyzonty
poznawcze przyczyniając się do głębszego zrozumienia zjawiska plastyczności
metali.
Spośród wielu możliwych schematów doświadczalnych
w badaniu własności plastycznych metali pod obciążeniami dynamicznymi
wybrano schemat z wykorzystaniem zjawiska propagacji sprężysto-plastycznych
fal w prętach. Należy tu dodać, że obrany kierunek badań może być uzupełnieniem
innych technik eksperymentalnych, na przykład zmodyfikowanego pręta Hopkinsa,
gdzie bada się bardzo krótkie próbki. Wiele problemów natury podstawowej
dotyczących propagacji fal sprężysto-plastycznych pozostaje dotychczas
nierozwiązanych, z tego też powodu praca niniejsza posiada ogólny charakter
poznawczy. Szczególny nacisk położono na opracowanie eksperymentalnych
schematów dla wyznaczania dynamicznych charakterystyk naprężenie- odkształcenie
w oparciu o zjawiska falowe oraz na elektroniczne techniki pomiarowe fal sprężysto-plastycznych.
Ponieważ, jak wspomniano poprzednio, wiele problemów
z zakresu propagacji fal sprężysto-plastycznych w prętach pozostaje
dotychczas niewyjaśnionych, należało w pierwszym rzędzie zweryfikować
istniejące poglądy w publikowanej literaturze. Następnie na podstawie istniejących
danych należało wykonać opracowania własne przydatne w dalszej części
pracy. Zagadnienia te przedstawiono w rozdziałach od 2 do 4 niniejszego
opracowania. Na podstawie wniosków uzyskanych w tych rozdziałach opracowano w
rozdziale 5 metody wyznaczania zjawisk falowych. Podano tu również przegląd
metod spotykanych w literaturze. Wreszcie w ostatnich dwóch rozdziałach, tj. w
rozdziale 6 i 7, podano opis stanowiska badawczego, które zostało
zaprojektowane i wykonane w IPPT oraz zastosowane metody pomiarowe i wyniki doświadczeń.
Praca zawiera
wyniki badań ultradźwiekowo-termicznych nad wyznaczaniem zmian parametru
sieciowego, związanych z przemianami alotropowymi, zachodzącymi w metalach w
funkcji zmian temperatury.
Opisano zasadę nowej metody pomiarowej oraz budowę i
działania aparatury. Dla oceny przydatności metody podano wyniki badań nad
metalami o znanych przemianach alotropowych. Przedstawiono również rezultaty
badań, które dowodzą istnienia nieznanych dotychczas przemian,
zaobserwowanych m.in w borze.
Większość istniejących rozwiązań powłok toroidalnych w
zakresie liniowej teorii sprężystości otrzymano z równań liniowej teorii
powłok cienkich. Jedną z pierwszych prac w tej dziedzinie była praca H.
Wisslera, który dla problemu osiowo-symetrycznego otrzymał rozwiązanie w
postaci niezbyt szybko zbieżnych szeregów hipergeometrycznych. Podobne próby
rozwiązania podjęli K. Stange, W.J.Fiedosiejev i P.S. Kuratov. Nowe rezultaty
otrzymali W.W. Novożilov oraz R. Clark i E. Reissner. Sprowadzili oni
zagadnienie osiowo-symetryczne do jednego równania różniczkowego zwyczajnego,
którego rozwiązaniem jest funkcja zmiennej zespolonej. Za pomocą tej funkcji
można wyrazić siły wewnętrzne działające w powłoce oraz odkształcenia i
przemieszczenia. Na równaniu otrzymanym w pracach [6] i [7] oparli się L.N.
Tao i W.N. Bulgakov, który otrzymał rozwiązania dla różnych warunków
brzegowych.
Dosyć ogólne wyniki w klasie problemów
osiowo-symetrycznych powłok grubych otrzymał J.J. Soloviov. Metoda zastosowana
w tej pracy nie przenosi się jednak na ogólny problem przestrzenny.
Wszystkie omówione powyżej
rozwiązania dotyczyły zagadnień statycznych.
Podejście stosowane w powyższych pracach, jakkolwiek
nie dające pełnego opisu powłoki, pozwala otrzymać stosunkowo proste rozwiązanie
problemu. Ogólniejszy obraz stanu odkształcenia i naprężenia powłoki można
uzyskać traktując ją jako przestrzenny problem teorii sprężystości
opisywany przez pełny układ równań Lamego. Takie podejście zastosowano w
przedstawionej pracy. Powoduje to poważne komplikacje natury czysto
matematycznej związane z geometrią rozważanego obszaru. Toroidalny układ współrzędnych,
wybrany ze względu na kształt powłoki, nie dopuszcza rozdzielenia zmiennych w
równaniach Lamego. Brak opracowanej teorii i tablic funkcji specjalnych dla
takiego obszaru, ingerujących w metodzie rozwiązania problemu zwiększa nakład
pracy, ponieważ zmusza do konstruowania odpowiednich funkcji specjalnych.
Dodatkowym problemem jest kwestia efektywności otrzymanych w wyniku
zastosowanej metody rozwiązania wyrażeń algebraicznych z których wyznacza się
nieskończony układ współczynników rozwiązania.