1.
ZAHORSKI Stefan - Wpływ
własności sprężystych na niestateczność cieczy. - Warszawa
1969 s. 20. - Prace
IPPT 1/1969.
2.
KUNERT Krzysztof A.
- Mieszaniny dwufazowe. Widma
relaksacji opóźnienia sprężystego stopionych polimerów. - Warszawa
1969 s. 26. - Prace
IPPT 2/1969.
3.
OLAS Andrzej
- Synteza autonomicznego układu
dwuwymiarowego o danym rozwiązaniu szczególnym. - Warszawa
1969 s. 12. - Prace
IPPT 3/1969.
4.
MUSZYŃSKA Agnieszka
- O ruchu sprężystego wału
wirującego w podatnych łożyskach. - Warszawa
1969 s. 32. - Prace
IPPT 4/1969.
5.
ETIENNE Jerzy, FILIPCZYŃSKI
Leszek, ILMURZYŃSKA K., SAŁKOWSKI J. - Ultradźwiękowe
metody badania czynności serca. - Warszawa
1969 s. 19. - Prace
IPPT 5/1969.
6.
ODDZIAŁYWANIE GAZU ZE
ŚCIANKAMI STAŁYMI. - Praca
zbiorowa. - Materiały
polsko-radzieckiego seminarium roboczego nt... - Warszawa
1969 s. 98. - Prace
IPPT 6/1969.
7.
MAJERCZYK GÓMUŁKOWA
Joanna, MIODUCHOWSKI Andrzej - Optymalna
niejednorodność plastyczna skręcanego pręta. - Warszawa
1969 s. 34. - Prace
IPPT 7/1969.
8.
HAHN Stefan
- Analiza metody modulacyjnej
pomiaru częstotliwości rezonansu atomowego. - Warszawa
1969 s. 18. - Prace
IPPT 8/1969.
9.
WOJNO Włodzimierz
- Termodynamika materiałów
sprężysto/reologicznych. - Warszawa
1969 s. 30. - Prace
IPPT 9/1969.
10.
ZIABICKI Andrzej
- The Theory of Molecular
Orientation in Polymer Systems. - Warszawa
1969 s. 30. - Prace
IPPT 10/1969.
11.
WIERZBICKI Tomasz,
ANDRZEJEWSKI H. - An
Experimental and Theoretical Study of Impulsively Loaded Viscoplastic
Cylindrical Shells. - Warszawa
1969 s. 15. - Prace
IPPT 11/1969.
12.
SZANIAWSKI Andrzej, KŁOS
Zbigniew - Wyznaczanie
przepływu w gardzieli dyszy Lavala. - Warszawa
1969 s. 28. - Prace
IPPT 12/1969.
13.
ZIABICKI Andrzej
- The Role of Phase and
Structural Transitions in Fiber Spinning Processes. - Warszawa
1969 s. 24. - Prace
IPPT 13/1969.
14.
MĄCZYŃSKI Jacek
- Dorywcze użytkowanie EMC.
- Warszawa 1969 s.
54. - Prace
IPPT 14/1969.
15.
MRÓZ Zenon
- Optymalizacja konstrukcji z
materiałów wielofazowych. - Warszawa
1969 s. 21. - Prace
IPPT 15/1969.
16.
KOSIŃSKI Stanisław
- Zastosowanie przetworników
ciśnieniowych i temperaturowych do pomiaru prędkości fali uderzeniowej.
- Warszawa 1969 s.
14. - Prace
IPPT 16/1969.
17.
KLEPACZKO Janusz
- Lateral Inertia Effects in
the Compression Impact Experiments. - Warszawa
1969 s. 30. - Prace
IPPT 17/1969.
18.
ZIABICKI Andrzej
- A General Dynamic Theory of
Macromolecular Networks. III. - Warszawa
1969 s. 19. - Prace
IPPT 18/1969.
19.
KLONOWSKI Włodzimierz,
ZIABICKI Andrzej - Termodynamika
statystyczna powstawania sieci odwracalnych w roztworach polimerów.
- Warszawa 1969 s.
62. - Prace
IPPT 19/1969.
20.
KAMIŃSKI Eugeniusz
- Wykorzystanie równań ruchu
cieczy lepko - sprężystej do badania procesów tłumienia. - Warszawa
1969 s. 19. - Prace
IPPT 20/1969.
21.
PIECHOCKI Władysław
- O nieliniowej teorii
cienkich powłok kulistych. - Warszawa
1969 s. 18. - Prace
IPPT 21/1969.
22.
SOBCZYK Kazimierz
- O stochastycznym opisie ośrodka
porowatego. - Warszawa
1969 s. 13. - Prace
IPPT 22/1969.
23.
DUKIEWICZ Leokadia
- Polskie diady spółgłoskowe
typu TS i ST. - Warszawa
1969 s. 28. - Prace
IPPT 23/1969.
24.
OWCZAREK Stefan
- Stan naprężeń obrzeża
odkształconego w zakresie sprężystym. - Warszawa
1969 s. 23. - Prace
IPPT 24/1969.
25.
ZAHORSKI Stefan
- Dyfuzja własności lepkosprężystych
w zagadnieniu stateczności przepływu. - Warszawa
1969 s. 32. - Prace
IPPT 25/1969.
26.
BACZYŃSKI Zbigniew F.,
JANAS Marek - Zagadnienia
stateczności zbiorników stalowych na ciecze. - Warszawa
1969 s. 105. - Prace
IPPT 26/1969.
27.
WOJNO Włodzimierz
- Uwagi o infinitezymalnej
teorii materiałów sprężysto - lepkoplastycznych. - Warszawa
1969 s. 28. - Prace
IPPT 27/1969.
28.
GUBRYNOWICZ Ryszard
- Problem kryterium
rozpoznawania cech osobniczych głosu. - Warszawa
1969 s. 21. - Prace
IPPT 28/1969.
29.
MOTYLEWSKI Jerzy,
KACPROWSKI Janusz - Automatyczne
rozpoznawanie wyrazów metodą segmentacji widma sygnału mowy. - Warszawa
1969 s. 40. - Prace
IPPT 29/1969.
W naszej
poprzedniej pracy [1, 2] poświęconej niestateczności cieczy lepkosprężystych
w płaskich ustalonych przepływach ścinających, przedyskutowano m.in.
zagadnienie wpływu własności sprężystych cieczy dla jednorodnego przepływu
po nachylonej płaszczyźnie. Rozważania przeprowadzono dla modelu “cieczy z
konwekcyjną sprężystością” zachowując w odpowiednich równaniach
konstytutywnych wyrazy trzeciego stopnia oraz stosując metodę perturbacyjną
zaproponowaną dla długich fal przez C.S. Yiha [4]. Badając stabilizujący lub
destabilizujący wpływ własności sprężystych i zmiennej lepkości cieczy
wyrażono wówczas przypuszczenie, że silne “spłaszczenie” profilu prędkości,
często towarzyszące zjawisku “efektywnego poślizgu na ściance”, może
istotnie wpływać na stateczność przepływu.
Rozważenie w niniejszej pracy zagadnienia stateczności
dla płaskiego dwu-warstwowego przepływu cieczy z konwekcyjną sprężystością
/stopnia drugiego/, pozwala przedyskutować zarówno przypadek poślizgu w
cienkiej warstwie przyściennej jak i przypadek cienkiej warstwy powierzchniowej
o innych własnościach. Wobec ograniczania się do przypadku długich fal
powierzchniowych oraz niesłuszności twierdzenia Squire`a dla płaskich przepływów
ośrodków lepkosprężystych, mozna jedynie mówić o stabilizującym lub
destabilizującym wpływie poszczególnych czynników pamiętając, że o
stateczności lub niestateczności przepływu mogą decydować krótkie fale ścinania
oraz zaburzenia trójwymiarowe.
Mimo istnienia
dużej liczby danych dotyczących lepkości stopów czystych polimerów, dotąd
jak się wydaje tylko nieliczni autorzy, np.: Maxwell [1] i Aloisio [2] zajęło
się własnościami lepko-sprężystymi stopionych czystych polimerów.
Natomiast, jeśli chodzi o stopione mieszaniny polimerów brak jest
jakichkolwiek danych na ten temat. W związku z tym spróbowano obliczyć w celu
interpretacji fizyko-chemicznej widma relaksacji i opóźnienia sprężystego
stopionych mieszanin PCW i CPE.
Badanie widm stopionych mieszanin tych polimerów jest
o tyle konieczne, że w stanie stałym nie można dla tych mieszanin stosować
izotermicznych funkcji lepkosprężystych. Jest to spowodowane istnieniem w tego
rodzaju układach dwóch w różnym stopniu zależnych od temperatury mechanizmów
relaksacji. Mianowicie do temperatury + 75 0C w PCW będą dominować
ruchy cząsteczkowe łańcuchów bocznych określane jako mechanizm relaksacji,
natomiast w tym samym zakresie temperatur CPE – temp. zeszklenia T z
ok. 25 0C będzie od temp. 25 0C dominować mechanizm
relaksacji – powodowany ruchami łańcuchów głównych tego polimeru.
W niniejszej
pracy zajmiemy się wyznaczaniem zbioru C p dla pewnej zadanej cechy ruchu.
Rozpatrzymy syntezę układu płaskiego. Poszukiwać będziemy zbioru
dwuwymiarowych funkcji wektorowych klasy regularności C 0.
Celem pracy jest określenie zbioru Cp funkcji f = [f 1,
f 2].
Przy pewnych ogólnych założeniach,
w pracy tej określony jest zbiór prawych stron układu, taki że:
1. Pewne zadane punkty są punktami osobliwymi układu,
typu centrum lub ognisko.
2. Pewne zadane punkty są punktami osobliwymi typu węzeł.
3. Pewne zadane punkty są punktami osobliwymi typu
siodło.
4. Zadane ciągłe krzywe są cyklami granicznymi układu.
5. Zadane ciągłe krzywe są separatrysami układu.
Procedura budowy takiego układu podana w pracy [1] nie
zapewnia jednak jedyności zadanych punktów osobliwych. Układ określony w
taki sposób posiadać może poza zadanymi punktami osobliwymi szereg innych
punktów osobliwych, których typ i położenie jest do pewnego stopnia dowolne.
Ponadto można wykazać, że istnieć będą układy spełniające warunki 1-5
których nie można uzyskać sposobem zastosowanym w pracy [1], a więc zbiór
prawych stron uzyskanych tym sposobem nie zawiera wszystkich funkcji zapewniających
spełnienie warunków 1-5. Tak więc powyższa procedura posiada z punktu
widzenia syntezy poważne braki.
W szeregu
konstrukcji wirnikowych sztywność giętna wału i sztywność łożysk, a
niejednokrotnie i sztywność całego korpusu wraz z jego zawieszeniem są
wielkościami bliskiego rzędu. Przy badaniu dynamiki wirników takich maszyn
powstaje konieczność jednoczesnego uwzględniania odkształceń wału i sprężystych
podpór, na których oparty jest wał. Nieuwzględnienie podatności podpór
wirnika w procesie projektowania bywa często przyczyną dużych rozbieżności
między obliczonymi a rzeczywistymi obszarami drgań rezonansowych i innych stanów
krytycznych. W wielu konstrukcjach sprężyste zawieszenie wirnika wprowadzane
jest świadomie, gdyż przez odpowiedni dobór charakterystyk sprężyn można
polepszyć własności dynamiczne wirnika /w szczególności przejście przez
obroty krytyczne odbywa się przy mniejszych amplitudach drgań giętnych wału,
można też znacznie zmniejszyć amplitudy drgań samowzbudnych/. Często również
obok uwzględnienia sprężystej podatności podpór łożyskowych w procesie
teoretycznej analizy układu wirnikowego potrzebne jest uwzględnienie tłumienia,
które zawsze istnieje w realnych konstrukcjach lub też specjalnie jest
wprowadzane poprzez różnego typu tłumiki.
Zagadnieniem
teoretycznej analizy ruchu sprężystych wirników, zawieszonych w podatnych
podporach zajmowało się wielu autorów. Przeważnie w rozważaniach
przyjmowano liniowe charakterystyki sprężystości i tłumienia, zarówno wału
jak i podpór, przy czym analiza prowadzona była głównie w kierunku zbadania
zachowania się wirnika w przypadku anizotropii sprężystych własności podpór
łożyskowych w dwóch wzajemnie prostopadłych kierunków. W szeregu prac
proponuje się uwzględnienie podatności podpór łożyskowych przez
wprowadzenie zastępczego współczynnika sztywności, wyznaczanego doświadczalnie.
Oczywiście w sposobie tym założono z góry liniowość charakterystyk sprężystych,
zarówno wału jak i podpór łożyskowych. Sposoby analitycznego wyznaczania
zastępczego współczynnika sztywności podane w pracach [5, 12, 29].
Znacznie mniej publikacji poświęcono analizie ruchu
wirnika ze sprężystym wałem, zawieszonego w sprężystych podporach o
nieliniowych charakterystykach.
W niniejszej pracy zbadamy ruch pionowego, sprężystego,
bezmasowego wału z zamocowanym w środku jego długości statycznie nierównoważonym
cienkim krążkiem o masie m. Wał obraca się ze stałą prędkością kątową
? w dwóch jednakowych sprężystych podporach łożyskowych.
Zaproponowane w niniejszej pracy analityczne metody
otrzymania uogólnionych charakterystyk sprężystości f(R) oraz konstrukcje
graficzne mogą posłużyć również jako metody doboru charakterystyk sprężystości
wału i podpór łożyskowych wirnika tak, aby w zakresie roboczych obrotów
wirnika amplitudy rezonansowe były minimalne. Uwzględnia się przy tym
nieliniowy przebieg charakterystyk sprężystości oraz zewnętrzne i wewnętrzne
tłumienia w układzie.
W niniejszej pracy wyprowadzono równania różniczkowe
ruchu niewyrównoważonego krążka wirującego na giętkim wale podpartym w sprężystych
podporach, przy założeniu nieliniowości sprężystych charakterystyk.
Przedstawiono kilka sposobów uzyskania uogólnionej charakterystyki sprężystości.
Od postaci uogólnionej charakterystyki sprężystości uzależniona jest wielkość
amplitudy drgań wymuszonych wskutek niewyrównoważenia. Wykazano, że przez
odpowiedni dobór charakterystyki sprężystości można w zakresie roboczych
obrotów ? uniknąć obszarów drgań o zwiększonych amplitudach.
Większość metod diagnostyki ultradźwiękowej opiera
się na zjawisku echa. W przypadku stosowania ultradźwięków w kardiologii
wykorzystuje się częstotliwości w zakresie od 1,5 do 3 MHz, co odpowiada długościom
fali od 0,05 do 0,1 cm. w ciele ludzkim. Fale te skupione w równoległe wiązki
o średnicy przekroju od 10 do 20 mm, wprowadza się poprzez warstewkę cieczy
sprzęgającej w głąb ciała, w postaci krótkich impulsów. W ciągu jednej
sekundy wysyła się w kierunku serca od 200 do 2000 impulsów. Impulsy te,
napotykając na swojej drodze na granicę tkanek o różnych impedancjach
akustycznych ulegają częściowemu odbiciu, dając zjawisko echa, częściowo
zaś przenikają granicę, ulegając dalekiej absorpcji i rozproszeniu. W ten
sposób otrzymujemy szereg ech o różnym kształcie, wielkości, szerokości i
położeniu na osi czasu echoskopu. Echa te są źródłem informacji o badanym
organie i stanowią podstawę diagnostyki ultradźwiękowej.
W przypadku ultradźwiękowej diagnostyki
kardiologicznej – ultrasonokardiografii /UKG/ szczególnie ważne znaczenie
mają echa zmieniające swoje położenie na osi czasu, pochodzą one bowiem od
fragmentów ruchomych serca i zmieniają swoje położenie w rytm ich ewolucji.
W przypadku ultradźwiękowej diagnostyki
kardiologicznej – ultrasonokardiografii /UKG/ szczególnie ważne znaczenie
mają echa zmieniające swoje położenie na osi czasu, pochodzą one bowiem od
fragmentów ruchomych serca i zmieniają swoje położenie w rytm ich ewolucji.
W przypadku zastosowania ultrasonokardiografii w położnictwie
i w ginekologii uzyskuje się ogólną informację o czynności serca płodu na
podstawie otrzymanego jednego echa ruchomego. W zastosowaniach kardiologicznych,
gdzie obraz złożony jest z kilku ech ruchomych, informacje pochodzą od
przedniej i tylnej ściany oraz od zastawki mitralnej lub trójdzielnej lub też
od innych fragmentów ruchomych serca.
Istotnym zagadnieniem jest właściwa interpretacja
ech, która zależna jest w dużym stopniu od zastosowanej prezentacji na wskaźniku
oscyloskopowym. W ultrasonokardiografii stosowane są dwie prezentacje ech:
prezentacje typu A i typu B.
Prezentacja typu A polega na przedstawieniu ech na
ekranie echoskopu w postaci pionowych impulsów na poziomej osi czasu.
Prezentacja ta nie zapewnia rejestracji ech ruchomych, pochodzących od fragmentów
ruchomych serca, pozwala jedynie na stwierdzenie obecności tych ech. Ma to pewną
wartość diagnostyczną, nie dając jednak, co jest istotne, dokumentacji
klinicznej badania ultrasonokardiograficznego. Prezentacja typu A spełnia zatem
w ultrasonokardiografii rolę pomocniczą a zasadnicze znaczenia ma prezentacja
typu B.
W prezentacji tej echa na wskaźniku oscyloskopowym
przedstawione są w postaci jasnych punktów usytuowanych w miejscach odpowiadającym
granicom tkanek. Prezentacja typu B umożliwia jednoczesną fotograficzną
rejestrację wielu ech. W tym przypadku obraz ech jest przesuwany ruchem
jednostajnym na wskaźniku echoskopu względem materiału światłoczułego. Możliwe
też jest rozwiązanie odwrotne, w którym materiał światłoczuły przesuwa się
względem wskaźnika echoskopu.
W końcu możliwe jest także i inne rozwiązanie;
prezentacja typu A z selekcją echa odbitego od wybranego fragmentu serca. W tym
przypadku zapis czynności wybranego fragmentu serca dokonuje się na taśmie
papierowej elektrokardiografu.
Tematem pracy są opisane wyżej dwie metody badania
serca, które zostały zrealizowane przez autorów i zastosowane w kardiologii.
Rozszerzenie zakresu mechaniki
cieczy i gazów na zjawiska fizyczne występujące w przepływach zwraca rosnącą
uwagę specjalistów na oddziaływanie gazu ze ściankami stałymi.
W dniach 21-23 października 1968 r. odbyło się
zorganizowane przez Zakład Mechaniki Cieczy i Gazów IPPT PAN seminarium
robocze, poświęcone tym zagadnieniom. W seminarium wzięli udział oprócz
pracowników ZMCiG trzej zaproszeni uczeni radzieccy: R.G. Barancew z
Uniwersytetu Leningradzkiego oraz W.N. Szidłowskij i A.A. Piarnpuu z Centrum
Obliczeniowego AN ZSRR.
Niniejszy zeszyt zawiera teksty referatów wygłoszonych
na seminarium oraz prace które były dyskutowane w czasie jego przebiegu.
W praktyce
spotykamy się ze skręconymi prętami niejednorodnymi. Niejednorodność ta może
być spowodowana np. złożeniem pręta z kilku pryzmatycznych części o różnych
granicach plastyczności.
Z punktu widzenia zastosowań praktycznych interesującym
jest taki wzajemny układ tych części /przy niezmiennym konturze przekroju
poprzecznego/, który zapewni mu maksymalną nośność graniczną. Zagadnienie
związane z tym problemem są omówione w [1]. Często się zdarza, że
plastyczna niejednorodność poprzeczna skręcanego pręta pryzmatycznego
zmienia się nie w sposób skokowy, ale w sposób ciągły spowodowany np.
zabiegami technologicznymi. I tu również pojawia się problem optymalnego jej
rozkładu w przekroju poprzecznym, tzn. takiego jej rozkładu, który zapewni
maksymalną nośność graniczną tego pręta. Temu właśnie zagadnieniu poświęcona
jest niniejsza praca.
Pomimo, iż nie udało się w pełni odpowiedzieć na
początkowo postawiony problem optymalnego rozkładu wartości plastyczności,
który zapewniłby maksymalną nośność graniczną skręcanego pręta, to
jednak uzyskane warunki konieczne dla istnienia takiego rozwiązania jak i
szereg efektywnie rozwiązanych przykładów pozwalają na wyciągnięcie ważnych
wniosków natury jakościowej.
Zwróćmy mianowicie uwagę na
sposób w jaki propagują się strefy uplastycznionego materiału podczas sprężysto-plastycznego
skręcania prętów pryzmatycznych i porównajmy ich kształt jak i miejsce występowania
ze strefami materiału o wyższej granicy plastyczności
w otrzymanych przez nas rozwiązaniach. Jak widać w rozwiązaniach
zapewniających maksymalną nośność graniczną strefy materiału o górnej
granicy plastyczności pojawiły się wszędzie tam gdzie w pręcie jednorodnym
o takim samym konturze przekroju poprzecznego pojawiłyby się strefy
plastyczne. Innymi słowy, wszędzie tam, gdzie zależy nam na zwiększeniu nośności
granicznej skręcanego pręta pryzmatycznego, wkładki wzmacniające należałoby
umieszczać w takich właśnie miejscach.
W atomowych
wzorcach częstotliwości występuje zagadnienie możliwie ścisłego
wyznaczania częstotliwości rezonansu atomowego, co sprowadza się w praktyce
do wyznaczenia częstotliwości środkowej odpowiedniej linii rezonansowej. We
wzorcach atomowych biernych pobudzanych zewnętrznym sygnałem mikrofalowym można
do wyznaczenia częstotliwości rezonansowej zastosować sygnał zmodulowany częstotliwościowo
/fazowo/. Zastosowanie tej metody jest korzystne, gdyż pozwala wzmacniać
bardzo słaby sygnał na wyjściu wzorca za pomocą wzmacniaczy m. cz. w miejsce
wzmacniaczy prądu stałego. Dzięki temu zmniejsza się poważnie oddziaływanie
niestacjonarności wzorca i wzmacniaczy. Metoda modulacyjna umożliwia również
automatyczne dostrojenie częstotliwości sygnału pobudzającego do częstotliwości
środkowej linii rezonansowej.
Przy konstrukcji wzorców dąży się, aby linia
rezonansowa była możliwie symetryczna w otoczeniu częstotliwości
rezonansowej. W praktyce należy się jednak liczyć z większą lub mniejszą
asymetrią krzywej. Ponadto przy zastosowaniu sygnału o zmodulowanej fazie lub
częstotliwości należy się liczyć z niesymetrią widma sygnału, wynikającą
z niesymetrii sygnału modulującego, jak również z oddziaływania sygnałów
niepożądanych i szumów.
Wyprowadzone wzory pozwalają analizować wyniki pomiarów
częstotliwości rezonansu atomowego i kształtu linii rezonansowych
przeprowadzonych metodą modulacyjną. W szczególności pozwalają ocenić wpływ
niesymetrii linii oraz zniekształceń sygnału modulującego na wyniki pomiarów.
W praktyce należy dążyć do zapewnienia możliwie małych zniekształceń
sygnału modulującego oraz do uzyskania linii o małej niesymetrii. Wprawdzie
wyliczenie poprawek wg. wzorów teoretycznych jest możliwe, ale procedura
pomiarów i obliczeń jest wówczas skomplikowana. Wzory teoretyczne są za tym
w pierwszym rzędzie pomocne dla celów analizy błędów pomiarowych, jak również
dla celów doboru optymalnych warunków pomiaru. Należy tu wziąć pod uwagę,
że dokładność pomiarów uzależniona jest nie tylko od niesymetrii, ale i od
innych czynników, a głównie od poziomu szumów detektora sygnału wyjściowego
m. cz. Analiza wpływu szumów wychodzi jednak poza zakres tej publikacji.
Każdy materiał
wykazuje w większym lub mniejszym stopniu własności reologiczne. Wykazano
jednak, że w przypadkach wielu ważnych z konstrukcyjnego punktu widzenia
materiałów własności te są bardziej widoczne dopiero po osiągnięciu
pewnego stanu naprężenia. Można więc w tych przypadkach założyć, że o
ile ten graniczny stan naprężenia nie zostanie przekroczony, materiał
wykazuje cechy tylko sprężyste. Aby rozważyć szeroką klasę posiadających
te własności materiałów wprowadzamy uproszczony ich model, który nazwiemy
materiałem sprężysto/reologicznym.
Głównym celem niniejszej pracy jest sformułowanie i
przedyskutowanie termodynamicznego opisu własności materiałów sprężysto/reologicznych
przy odkształceniach skończonych. Podstawą tego opisu jest przyjęty
postulat, że dla każdego dopuszczalnego procesu termodynamicznego w ciele sprężysto/reologicznym,
można tensor odkształcenia Lagrange`a rozdzielić na sumę tensorów odkształceń:
sprężystego i niesprężystego. Dla opisu własności tego materiału
wprowadzono zasadę determinizmu, zgodnie z którą materiał w danej cząstce
jest sprężysto/reologiczny, gdy energia swobodna, entropia, drugi tensor naprężenia
Pioli-Kirchhoffa, wektor strumienia przepływu ciepła oraz prędkość odkształcenia
niesprężystego są znane, gdy są w tej cząstce aktualne stany odkształcenia
sprężystego, niesprężystego, temperatury i gradientu temperatury, przy czym
dla procesu czysto sprężystego prędkość odkształcenia niesprężystego
jest równa zeru.
Przez spełnienie drugiej zasady termodynamiki
wykazano, że własności materiałów sprężysto/reologicznych są opisane
przez funkcję energii swobodnej, zależną od odkształcenia sprężystego i
niesprężystego oraz temperatury, funkcję wektora strumienia przepływu ciepła
i tensor prędkości odkształcenia niesprężystego, które oprócz wyżej
wymienionych zmiennych są ponadto funkcjami gradientu temperatury. Tensor naprężenia
jest przy tym pochodną energii swobodnej względem odkształcenia sprężystego,
zaś entropia jest ujemną pochodną energii swobodnej względem temperatury.
Ostatnie dwa równania posiadają postać równań konstytutywnych teorii
hypersprężystości. Jednakże przy szczególnej postaci funkcji energii
swobodnej stają się one, jak wykazano, równaniami teorii hypersprężystosci
w ścisłym tego słowa znaczeniu. W wyniku spełnienia ograniczeń
termodynamicznych uzyskano nierówność ogólnej dysypacji, z której otrzymano
nierówność przepływu ciepła i nierówność dysypacji wewnętrznej.
Przedyskutowano również możliwość rozdzielenia nierówności dysypacji ogólnej
na nierówność dysypacji wewnętrznej i nierówność przepływu ciepła.
Jako przykład materiału sprężysto/reologicznego
przedyskutowany został materiał sprężysto/lepkoplastyczny, zachowujący się
sprężyście do osiągnięcia statycznej granicy plastyczności, a wykazujący
efekty reologiczne w postaci sprzężonych ze sobą efektów lepkich i
plastycznych dopiero po jej przekroczeniu. Duża przydatność tego materiału
wynika stąd, iż w ramach teorii opisującej jego własności można opisać własności
wrażliwych na prędkość odkształcenia materiałów plastycznych.
Niniejsza praca przedstawia część podstawowych tez
pracy doktorskiej autora.
It
is commonly accepted to-day that molecular orientation, i.e. parallelization and
extension of structural elements (molecular chains, crystallites, fibrils etc.)
is the factor determining many physical characteristics of polymers, first of
all mechanical properties of fibers. The orientation of man-made fibers results
mainly in the drawing operation, but is not unaffected by spinning and heat
setting. Therefore the mechanism of orientation in various steps of fiber
formation is an important subject of interest of polymer physicists and fiber
scientists.
The orientation in spinning of a polymer fluid and that in cold or hot
drawing of a solid polymer material differ in many aspects and are usually
discussed in terms of separate theories. Such an approach was also involved in
earlier papers by myself. However, more recent theoretical considerations
brought us up to the conclusion that both the spinning- and drawing orientation,
as well as orientation changes during heat-treatment can be described as special
cases of a unique, more general theory comprising also the streaming orientation
of dilute polymer solutions and other situations. This theory will be formulated
briefly in section II of this paper, followed by discussion of special cases for
fiber spinning (section III), drawing (section IV) and heat-setting (section V).
It should be noted that the theory can also be applied to other characteristics
of polymer systems determined by configuration of structural elements.
A
series experiments on mild steel cylindrical shells subjected to an impulse of
internal pressure is reported herein. The shells were simply supported and free
to move in axial direction. Recorded were the central permanent deflections in
function of the explosive energy and the deformed shape of each shell. A
linearized theory of viscoplastic shells was used to obtain a simple analytical
expressions on final plate deflections. The predictions of the theory were shown
to be in general agreement with the experimental data which suggests that the
theoretical solution describes the main features of the investigated phenomenon.
Wyznaczanie
ustalonego przepływu okołodźwiękowego w gardzieli dyszy poświęconych jest
wiele prac różniących się tak postawieniem problemu jak i metodami jego
rozwiązania. Problem stawiany bywa w dwojaki sposób, bądź to wprost - dla
zadanego konturu dyszy wyznacza się parametry przepływu, bądź też odwrotnie
- najpierw znajduje się parametry przepływu a następnie wyznacza się kontur
dyszy, wewnątrz której otrzymany przepływ może się realizować. Dla
wyznaczenia przepływu rozwiązanymi bywają bądź to równania ogólne, lub częściej
jeszcze wyprowadzone z nich uproszczone równania przepływu okołodźwiękowego.
Przy rozwiązywaniu problemu wykorzystywane są metody odwzorowania w płaszczyźnie
hodografu, rozwijania w szeregi, lub metody numeryczne.
W niniejszej pracy stawiać będziemy problem wprost:
dla dyszy płaskiej o zadanym konturze poszukiwać będziemy rozwiązania ogólnych
równań potencjalnego przepływu gazu doskonałego. Przy rozwiązywaniu tego
problemu zastosowana będzie metoda rozwijania w szereg, przy czym w szereg
zostanie rozwinięta również jedna ze współrzędnych przestrzennych. Problem
zbieżności wyprowadzonych szeregów nie będzie rozpatrywany a jedynie przybliżone
wyniki uzyskane przy pomocy pierwszych wyrazów tych szeregów zostaną porównane
z rezultatami otrzymanymi na innej drodze i przedstawionymi w innych pracach.
Należy jeszcze zwrócić uwagę, że w dyszy możliwa
jest realizacja różnych reżimów przepływu z różnymi warunkami na wlocie i
wylocie, ale celem niniejszej pracy jest analiza przepływów w dyszy Lavala, w
których gaz jest przyspieszany od prędkości poddźwiękowej do naddźwiękowej
z przejściem przez prędkość dźwięku w okolicy najwęższego przekroju -
gardzieli.
Phase-
or structural transitions can be affect fiber spinning in two ways:
i) affect directly the texture and morphology of fibers an their textile
properties,
ii) affect the kinetics of solidfication, kinematics and dynamics of
fiber spinning and indirectly influence the resulting fiber texture.
The next section (II) of this paper deals with transitions possible in
various fiber-forming systems in general; section III and IV include discussion
of more particular problem, section V - closing remarks.
Zastosowanie języków
algorytmicznych, w szczególności algolu, dla programowania elektronowych
maszyn cyfrowych /EMC/ rozszerzyło krąg użytkowników i umożliwiło
programowanie dorywcze. Powstaje nowy typ badacza, i to nie tylko teoretyka, wiążącego
znajomość określonej dziedziny wiedzy z umiejętnością dorywczego
wykonywania obliczeń na EMC. W miarę zaistniałej potrzeby dorywczym
programistą może stać się każdy inżynier, fizyk czy matematyk.
Język algol, najbardziej może poza SAKO
rozpowszechniony w Polsce, doczekał się kilku monografii, które wyczerpująco
opisują jego strukturę. Podane tutaj wskazówki stanowią uzupełnienie
informacji ujętych szczegółowo w cytowanych publikacjach, tymi wiadomościami,
które mogą być pożyteczne przy dorywczym, niezawodowym korzystaniu z EMC.
Należą tu przede wszystkim pojęcia abstrakcyjnej struktury programów, uwagi
bibliograficzne dotyczące metod numerycznych, szkicowy opis algolu wreszcie
problemy techniki taśmy dziurkowanej.
Celowość takiego doboru materiału wynika z
faktu, że istnieje wyraźna tendencja do „samodzielnego majsterkowania” w
programowaniu i tendencji tej trzeba wyjść naprzeciw, mimo, iż niekoniecznie
reprezentuje ona kierunek optymalny z ciaśniejszego, czysto numerycznego, a nie
problemowego, punktu widzenia.
Użytkownik dorywczy na ogół szybko poznaje tajniki
algolu i potrafi napisać program od razu w tym języku pomijając ważny etap
przygotowania dokumentacji programu. Takie postępowanie prowadzi jednak bardzo
często do marnotrawstwa czasu maszynowego i przedłuża, zamiast skracać, czas
potrzebny na uruchomienie programu. Co prawda, przy programach typu pojedynczej
krawędzi dokumentacja bardzo się upraszcza i częstokroć nie jest konieczna,
jednakże każdy bardziej zaawansowany program wymaga dużej liczby pętli,
wielokrotnie powtarzających pewne operacje z coraz nowymi i już nieznanymi
danymi wejściowymi. Wtedy wstępna analiza struktury programu i pełna
dokumentacja może być nieodzownym warunkiem powodzenia w programowaniu.
Dlatego też sprawie analizy struktury programu poświęcono tu szczególnie dużo
miejsca.
Proces uruchamiania programu jest zwykle połączony z
poprawkami nanoszonymi do tekstu programu. Wtedy korzystnym wydaje się
stosowanie montażu taśmy przez sklejanie odcinków uprzednio przygotowanej i
sprawdzonej taśmy. Reperforacja całej taśmy jest na ogół czynnością
niepewną /stopa błędu sięga tu 0,01%/, toteż montaż z odcinków
przyspiesza uruchomienie programu. Oczywiście trzeba nauczyć się czytać kod
perforacji na taśmie, co dzięki pewnym prostym regułom, nie jest trudne.
Zagadnienie
optymalizacji konstrukcji wykonanych z jednego materiału jednorodnego zostało
ogólnie sformułowane w pracach [1-7] przy przyjęciu różnych kryteriów
optymalizacji. Dla konstrukcji sprężystych obciążonych statycznie możemy
np. poszukiwać optymalnego kształtu konstrukcji odpowiadającego najmniejszej
podatności przy stałym zużyciu materiału. Innym często stosowanym kryterium
jest warunek maksymalnej nośności granicznej lub największego współczynnika
bezpieczeństwa ze względu na osiągnięcie stanu granicznego. Przy działaniu
obciążeń dynamicznych zmieniających się harmonicznie, możemy wprowadzić
pojęcie podatności dynamicznej mierzonej amplitudą pracy sił zewnętrznych i
poszukiwać optymalnych form konstrukcji odpowiadających najmniejszej podatności.
We wszystkich przypadkach warunki dostateczne optymalności mają podobną postać:
pewna funkcja G będąca w jednym przypadku jednostkową energią sprężystą,
w drugim - jednostkową mocą dysypacji plastycznej, czy też różnicą energii
sprężystej i kinetycznej powinna być stała na swobodnym brzegu ciała
poddanym modyfikacji oraz powinna maleć w kierunku zewnętrznej normalnej do
tego brzegu. Uwzględnienie ograniczeń geometrycznych zostało ogólnie
przedyskutowane w pracy [13].
W niniejszym komunikacie omówimy kryteria optymalności
dla konstrukcji wykonanych z materiałów wielofazowych. Najprostszym przykładem
takiego materiału jest beton zbrojony, gdzie naprężenia rozciągające
przenoszone są przez pręty zbrojenia zaś naprężenia ściskające przenosi
beton. Sformułowanie problemu optymalizacji i rozwiązania konkretnych problemów
dla płyt i powłok zbrojonych można znaleźć w pracach [8-12]. Optymalizację
płyt sprężystych zbrojonych włóknami omawia praca [15].
W niniejszej pracy rozpatrzymy bardziej ogólny
przypadek połączenia dwóch materiałów idealnie sprężystych o różnych
modułach sprężystości lub idealnie plastycznych o różnych granicach
plastyczności.
Jedną z metod
pomiaru prędkości fali uderzeniowej w rurze uderzeniowej jest pomiar czasu jej
przejścia między dwoma punktami leżącymi w znanej odległości. Pomiaru odstępu
czasu dokonuje się zwykle czasomierzem liczącym o dużej dokładności.
Stosując zasadę pomiaru odstępu
czasu w połączeniu z detektorami fali dostosowanymi do właściwości gazu w
obszarze za falą uderzeniową /temperatura, ciśnienie, jonizacja/ można w
szerokim zakresie ciśnień i liczb Macha uzyskać pomiar o dużej dokładności.
Spośród detektorów fali takich, jak fotoelementy,
systemy „Schlieren”, przetworniki jonizacyjne itp, często stosowane są
przetworniki ciśnieniowe i temperaturowe.
Z przetworników ciśnieniowych, które reagują na
skokową zmianę ciśnienia w rurze uderzeniowej, w niniejszej pracy zastosowany
został przetwornik z elementem przetwarzającym z tytanianu baru.
One
of the most important methods to investigate strain rate behavior of metals at
very high strain rates, is the compression impact experiment. In the recent
years the split Hopkinson pressure bar, which is representative of this kind of
experiment, has become an increasingly popular tool in such studies. Of course,
at very high strain rates where the Hopkinson pressure bar technique can be
longer be used, different methods which enable on to obtain the very high strain
rates have been proposed. As an example the work of Dharan will be discussed
briefly in the next part of this work. In the Hopkinson pressure bar technique
the wafer specimen is inserted in series between two hard bars and a compressive
impulse of stress is applied to one of the bars by impact or by detonation of an
explosive. The measurements of the incident, reflected and transmitted stress
waves in these bars by the use of the resistance strain gage technique make it
possible to obtain the specimen stress-strain curves. This method works well up
to strain rates e
»
10 3 sec -1. It will be shown that within that strain
range the lateral inertia forces in the specimen may be neglected. This fact has
been confirmed experimentally many investigators.
In addition to neglecting the lateral inertia forces, a basic assumption
in the analysis of the compression impact experiments is that the wafer specimen
deforms uniformly, i.e., the distribution of deformation along the specimen at
each time is constant. For „thin” wafers this assumption has also been
confirmed.
The aim of this work is to analyze under the assumption of uniform strain
distribution the mechanical behavior of a wafer specimen compressed dynamically
taking into account the effect of lateral inertia forces. It is belived that
with the aid of the following analysis one can obtain the real stress-strain
curves from dynamic impact experiments over strain rates at least two orders of
magnitude higher than e
»
10 3 sec -1.
Rozważono proces powstawania odwracalnych sieci w
roztworach polimerów i wyprowadzono wzór na termodynamiczny potencjał
powstawania sieci odwracalnej. W obliczeniach zastosowano metodę sieci
konfiguracyjnej, która w połączeniu z teorią segmentów statystycznych Kuhna
pozwoliła uwzględnić wpływ wyłączonej objętości, a także sztywność
makrocząsteczek i ich ograniczoną długość.
W oparciu o tę metodę wyprowadzono ogólny wzór na
entropię mieszania polimeru z rozpuszczalnikiem /wzór 25/, wzór na entropię
konfiguracyjną sieci polimeru /wzór 46/ oraz ogólny wzór na entropię
deformacji łańcucha polimeru, uwzględniający skończoną długość i
sztywność łańcucha /64, 65/.
Otrzymany w ten sposób całkowity
potencjał sieci /wzór 81/ wykorzystany został do przedyskutowania równowagowej
gęstości sieci odwracalnej w roztworze oraz równowag pęcznienia.
Ruch nieściśliwej
cieczy newtonowskiej opisują równania Naviera-Stokes`a. W pracy pokazano sposób
budowy analogicznych równań dla cieczy lepko-sprężystych, również dla
przypadku, gdy dla opisania zachowania się cieczy przy odkształceniu objętościowym
i postaciowym konieczne jest przyjęcie różnych modeli reologicznych. Pokazano
przykłady wykorzystania tych równań do analizy działania typowych tłumików
drgań, gdy ciecz zmodelowana została za pomocą trójparametrowego modelu
Jeffreysa. Wykazano, że w tym przypadku
obok siły tłumienia proporcjonalnej do prędkości ruchu występuje dodatkowo
siła sprężysta, proporcjonalna do przemieszczenia, przy czym współczynniki
proporcjonalności są zależne od częstości wymuszeń. Wskazano na możliwości
wyznaczania parametrów reologicznych dowolnego modelu cieczy na podstawie
charakterystyki amplitudowo-częstościowej mechanicznego układu drgającego o
jednym stopniu swobody, tłumionego za pomocą badanej cieczy.
W pierwszej części
pracy rozważamy konkretne zagadnienie w teorii cienkich powłok kulistych o małej
wyniosłości, posługując się metodami analizy funkcjonalnej w przestrzeniach
funkcyjnych typu Hilberta. Mówiąc bardziej szczegółowo jest to matematyczne
zagadnienie istnienia i jednoznaczności rozwiązania dla nieliniowych równań
różniczkowych cząstkowych rzędu czwartego typu eliptycznego. Powyższy układ
równań charakteryzuje zachowanie się cienkiej powłoki kulistej poddanej działaniu
dowolnych sił zewnętrznych i temperatury.
W dalszym ciągu pracy zasadniczą rolę spełniają
pewne zależności pomiędzy własnościami różniczkowymi funkcji. Znajomość
pewnych nierówności całkowych dla pochodnych cząstkowych danej funkcji różniczkowalnej
może prowadzić do wniosku o ograniczoności i ciągłości samej funkcji. Ta
sama funkcja może być rozpatrywana jako element różnych przestrzeni. Wyżej
wymienione przestrzenie są scharakteryzowane pewnymi własnościami różniczkowymi
ich elementów. Tak więc jeśli jedna przestrzeń jest częścią właściwą
innej przestrzeni /w abstrakcyjnym znaczeniu zbiorów/ to grupa własności
charakteryzująca pierwszą przestrzeń będzie posiadać własności
charakterystyczne dla drugiej przestrzeni. Co więcej, porównując tutaj funkcję
jako element pierwszej przestrzeni z tą samą funkcją jako elementem drugiej
przestrzeni otrzymamy operację zwaną zanurzaniem przestrzeni.
Chcąc w
bardziej adekwatny sposób opisywać ośrodki porowate, a więc przede wszystkim
grunty należy dokładniej uwzględnić ich złożoną i nieokreśloną strukturę.
Ze względu na tę nieoznaczoną, rozdrobnioną i w swej istocie stochastyczną
strukturę gruntu właściwym aparatem pozwalającym lepiej uwzględniać
zmienność właściwości i ich współzależność jest aparat teorii
prawdopodobieństwa.
Analizując ośrodek gruntowy, ogromną ilość
zaproponowanych modeli reologicznych i wzorów empirycznych określających różne
jego parametry dochodzimy do wniosku, że podstawowych właściwości gruntu
/np. porowatość, uziarnienie, przepuszczalność itp./ nie można traktować w
sposób niezmienny, a zależności między nimi w sposób ściśle funkcyjnie
zdeterminowany. Na przykład wiadomo, że współczynnik filtracji zależy od
wielu czynników, a między innymi od uziarnienia gruntu; zamiast poszukiwać
coraz to nowych wzorów empirycznych określających funkcyjną zależność
tych dwóch parametrów bardziej właściwe wydaje się traktowanie tych
parametrów jako zmiennych losowych i wyznaczanie np. ich współczynnika
korelacji.
Ze względu na odpowiednie planowanie badań
eksperymentalnych nad własnościami gruntów i ich statystyczne opracowywanie
oraz w związku z nasuwającymi się konkretnymi stochastycznymi problemami
dotyczącymi konsolidacji gruntu celowe jest rozważenie pewnych kwestii
podstawowych.
Celem tej pracy /zawierającej w istocie jedynie wstępne
uwagi/ jest scharakteryzowanie właściwości ośrodka porowatego i zależności
między nimi w języku zmiennych losowych i funkcji losowych. Przy przyjęciu
najprostszego modelu takiego ośrodka jako ośrodka dwufazowego złożonego ze
szkieletu sprężystego i por wypełnionych wodą oraz w oparciu o podstawowe
związki fizyczne dla tego typu ośrodka podano zależności analityczne między
rozkładami prawdopodobieństwa najważniejszych parametrów. Wykazano, że
rozważając ośrodek porowaty jako układ fizyczny, którego stan określony
jest przez pewną liczbę parametrów losowych można wyznaczyć jego entropię
i niektóre własności informacyjne. Podano również najważniejsze zależności
między tensorami korelacyjnymi stanu naprężenia ośrodka porowatego.
W pracy
przedstawiono wyniki wstępnej analizy czasu trwania i cech widma spółgłosek
występujących w grupach typu TS i ST. Jako T wybrano spółgłoski zwarte bezdźwięczne
/p/, /t/ i /k/, a jako S - spółgłoski trące bezdźwięczne /s/ i /f/.
Wszystkie grupy dwuspółgłoskowe wymówione zostały przez trzy osoby w
logatomach jednosylabowych o strukturze VCC, tj. po samogłosce i przed pauzą.
Kontekst wokaliczny ograniczono do samogłoski /a/. Dla celów porównawczych
uwzględniono ponadto logatomy VCV, w których każda z badanych spółgłosek
zwartych i trących występuje w obustronnym sąsiedztwie samogłoski /a/.
Utrwalone na taśmie magnetofonowej wypowiedzi poddano analizie
spektrograficznej. Stwierdzono uwarunkowane kontekstowo różnice czasu trwania
i zmiany w przebiegu czasowym widma badanych spółgłosek.
Przedmiotem
rozważań jest stan naprężeń w obszarze położonym w pobliżu brzegu ciała.
Obszar ten nazwano obrzeżem. Wyodrębnienie z obszaru ciała jego obrzeża jest
pomocne przy rozpatrywaniu zagadnień stanu naprężenia w połączeniach pomiędzy
dwoma elementami konstrukcyjnymi jak na przykład połączenie belki ze słupem,
lub połączenie dwóch prętów kratownic.
Celem niniejszych rozważań jest wyznaczenie stanu
naprężenia w obszarze przyległym do rozpatrywanego przejścia pomiędzy dwoma
elementami w zależności od wartości, które są związane ze stanem naprężenia
na jego brzegu.
Zakładając, że stan naprężeń na brzegu jest znany
poszukiwano odpowiedzi na pytanie, ile może być zadanych wzdłuż tego brzegu
pochodnych, aby zadanie wyznaczenia stanu naprężenia w obszarze przyległym do
brzegu nie było sprzeczne. Następnie traktując te pochodne jako znane
wyznaczono stan naprężeń w obszarze przyległym do rozpatrywanego brzegu.
Podobne zagadnienie zostało rozwiązane w przypadku
obrzeża uplastycznionego według warunku Hubera-Misesa-Henckego.
Niniejsze opracowanie dotyczy
obrzeża odkształconego w strefie sprężystej.
Sformułowane zagadnienie sprowadzono do rozwiązania
zagadnienia brzegowego równań równowagi i równania ciągłości odkształceń
w płaskim stanie naprężenia.
Literatura poświęcona
zagadnieniom stateczności przepływów cieczy newtonowskich ze zmienną lepkością,
gęstością itp., nie jest dotychczas obfita. Jeszcze mniej napisano na temat
stateczności cieczy lepkosprężystych charakteryzujących zachowanie się
roztworów i stopów polimerów.
W obecnej pracy zbadano jakościowo wpływ gradientów
lepkości i sprężystości oraz związanej z nimi dyfuzji na niestateczność płaskiego
ustalonego przepływu cieczy lepkosprężystej po nachylonej płaszczyźnie.
Przyjęto, że dla stosunkowo powolnych przepływów słuszne są równania
konstytutywne nieściśliwej cieczy drugiego stopnia, a zjawiska dyfuzji opisane
są odpowiednimi równaniami Ficka ze stałymi współczynnikami. Z dyskusji
rozwiązania dla przypadku długich fal powierzchniowych i małych gradientów
lepkości wynika m. in., że gradient sprężystości stabilizuje przepływ, jeśli
powierzchniowa warstwa cieczy jest bardziej sprężysta niż warstwa przyścienna.
Wpływ innych członów dyfuzyjnych zależy od znaku gradientu lepkości i jest
na ogół przeciwny wzrostowi lepkości w określonym kierunku towarzyszy wzrost
parametru charakteryzującego własności sprężyste cieczy.
Przedyskutowano również
przypadki, w których wpływ poszczególnych czynników może się wzajemnie
niwelować.
Opracowanie
niniejsze poświęcone jest zagadnieniom związanym ze sprawdzaniem lokalnej
stateczności stalowego płaszcza zbiorników walcowych o osi pionowej.
Zbiorniki te, przeznaczone do magazynowania paliw płynnych, należą do
kategorii niskociśnieniowych i stosuje się do nich przepisy Normy Branżowej.
Rozpatrywane są warunki pracy płaszcza zbiornika
odpowiadające zastosowaniu małowyniosłych dachów stałych oraz dachów pływających.
Winny być one typu bezrozporowego i nie przekazywać na płaszcz poziomych sił
radialnych. Dach lub pierścień stężający /w przypadku dachów pływających/
zapewniać powinien niezmienność kołowego kształtu górnej krawędzi płaszcza,
zaś sposób połączenia obu elementów umożliwiać ma na tyle równomierne
przekazywanie obciążeń pionowych, aby nie istniało niebezpieczeństwo
lokalnej utraty stateczności, na przykład w miejscach połączenia kratownic
dachowych z płaszczem.
W normalnie spotykanych typach zbiorników stanem
niebezpiecznym, przy którym spodziewać się należy lokalnej utraty stateczności
płaszcza jest jednoczesne działanie stałych obciążeń pionowych /ciężar płaszcza
i dachu/ i zmiennych /śnieg/ oraz podciśnienia w pustym zbiorniku i parcia
wiatru. Z rozważań wyłączone są specjalne przypadki, gdy zbiornik obciążony
być może zewnętrznym ciśnieniem gruntu lub cieczy. Poszczególne grupy obciążeń
omówione są w rozdziale 1, zaś w rozdziale 2 wyznaczone są wywoływane przez
nie siły wewnętrzne /przed utratą stateczności/.
Wobec konieczności dokonywania daleko idących
uproszczeń i schematyzacji, w opracowaniu dąży się zasadniczo do oszacowania
granic, powyżej których znajdować się powinny wartości obciążeń
krytycznych. Zgodnie z tą zasadą przeprowadzone będzie nieliniowe
superponowienie wyników niektórych rozwiązań podstawowych przy obliczaniu
stanów złożonych. Rozwiązaniom podstawowych przy obliczaniu stanów złożonych.
Rozwiązaniom podstawowym zadań kołowo-symetrycznych poświęcony jest rozdział
3.
W rozdziale 4 badana jest stateczność strefy ściskanej
płaszcza przy obciążeniach niesymetrycznych /wiatr/. Dalej analizowane są
dodatkowe czynniki mogące mieć wpływ na stateczność płaszcza zbiornika
/rozdział 5/ i wnioski wynikające z poprzednich rozdziałów /rozdział 6/.
Przy powoływaniu się na źródła literatury
kierowano się raczej względem ich dostępności i merytorycznej przyswajalności
niż pierwszeństwem w postawieniu czy rozwiązaniu problemu.
Materiał sprężysto-lepkoplastyczny
jest modelem materiału, który zachowuje się sprężyście do osiągnięcia
statycznej granicy plastyczności, po której przekroczeniu pojawiają się w
nim efekty reologiczne w postaci sprzężonych ze sobą efektów lepkich i
plastycznych. Praktyczna przydatność badań nad zachowaniem się tego modelu
wynika zasadniczo stąd, że w ramach teorii opisującej jego własności można
ująć własności wrażliwych na prędkość odkształcenia materiałów
plastycznych.
Głównym celem niniejszej pracy jest rozszerzenie, na
drodze przejścia granicznego od przedstawionej w [18, 19, 20] teorii przy
odkształceniach skończonych, proponowanej w pracach [4-8, 11] infinitezymalnej
teorii materiałów aprężysto-lepkoplastycznych na przypadek procesów
termodynamicznych, a także uzyskanie i przebadanie ograniczeń, jakie wynikają
z drugiego prawa termodynamiki.
Przedmiotem
referowanej pracy jest wstępne zbadanie rozpoznawania głosów w oparciu o
metodę pasmowej analizy widmowej sygnału mowy, zastosowanej do określania
cech osobniczych głosu. Metoda ta polega na analizie widmowej w n = 15 pasmach
częstotliwości oraz na dyskryminacji poziomu, połączonej z pomiarem średniego
sumacyjnego czasu przekroczenia wartości progowej. W ten sposób dla każdej
wypowiedzi otrzymuje się zespół n liczb odpowiadających średnim
czasom przekroczenia wartości progowej w poszczególnych pasmach.
Po omówieniu przyjętego geometrycznego modelu
rozpoznawania rozważono problem wyboru kryterium decyzyjnego w oparciu o doświadczalne
wyniki rozpoznawania dla zbioru 15 głosów męskich. W badaniach posługiwano
się zapisami na taśmie magnetycznej, dokonanymi na trzech seansach, odbytych w
różnych odstępach czasu, od kilku dni do pół roku, podczas których tekst
stanowiący wycinek komunikatu o treści ogólnej, wybranego z popularnego
dziennika był wypowiadany przez każdą osobę dwukrotnie. Jako wypowiedzi
wzorcowe /w postaci wektorowej/ poszczególnych głosów przyjęto pierwsze
zapisy tekstu, wypowiedzianych podczas pierwszych seansów, z którymi porównywano
pozostałe 5 x 15 = 75 wypowiedzi.
Ponadto przeprowadzono tzw. rozpoznawanie w procesie
uczenia tworząc dla każdego głosu wektor wzorcowy poprzez odpowiednie uśrednienie
z wszystkich jego sześciu wypowiedzi, a następnie wykonując identyfikację w
tym samym zbiorze głosów i wypowiedzi.
Omówiono otrzymane wyniki podkreślając szczególną
wagę jaka odgrywa etap uczenia w procesie rozpoznawania oraz rozważono wpływ
wyboru pasm do kryterium decyzyjnego na sprawność rozpoznawania.
Prace nad
automatycznym rozpoznawaniem ograniczonych zbiorów wyrazów prowadzone są w
wielu ośrodkach badawczych na świecie. Kierunkiem docelowym badań jest
usprawnianie procesu przekazywania głosem informacji w układach człowiek-człowiek
i człowiek-maszyna dla potrzeb telekomunikacji, automatyki i cybernetyki
technicznej.
Przedmiotem niniejszej pracy jest metoda rozpoznawania
wyrazów określających w języku polskim cyfry od 0 do 9 w dziesiętnym
systemie liczenia. Metoda oparta jest na podziale sygnału mowy o rozciągłości
wyrazu na segmenty głoskowe, których cechy dystynktywne określone są
stosunkiem amplitud sygnału w dolnym /A/ i górnym /B/ pasmie częstotliwości.
Stosując binarną
dyskryminację amplitud sygnału w każdym z pasm w stosunku do przyjętych
poziomów progowych, przeprowadzono podział segmentów głoskowych na cztery
klasy strukturalne.
Stwierdzono, że każdy wyraz rozpatrywanego zbioru można
przedstawić w postaci ciągu znaków kodowych, które określają kolejność
występowania w czasie poszczególnych klas strukturalnych odpowiadających
segmentom głoskowym wyrazu w stanie quasi-ustalonym. Ciąg znaków kodowych każdego
wyrazu tworzy jego sekwencję strukturalną, a zestaw takich ciągów dla całego
zbioru wyrazów jest jego macierzą sekwencyjną.
Przytoczono wyniki badań eksperymentalnych
przeprowadzonych metodą oscyloskopową na materiale fonetycznym obejmującym
dziesięć wyrazów rozpatrywanego zbioru, wypowiedzianych dziesięcioma głosami
męskimi. Podano metodę przedstawiania wyrazów rozpatrywanego zbioru w postaci
5-znakowego kodu dwójkowego, który umożliwia bezpośrednie wprowadzanie do
maszyny cyfrowej informacji wejściowych w postaci sygnału mowy.